P = TR

Le rayon ordinaire se propage sans déviation; l’extraordinaire a une marche définie par

> = — = sin2p=—0 ; (Jig.32), /

donc indépendante de l’angle de coupe p. *

Fig. 32. — Prisme A.

Ses déviations passent par un maximum pour p — :; et y prend alors }

une valeur qui constitue un maximum relatif; il n'existe pas de maximum absolu en raison du facteur tg p.

e re]

Fig. 33. — Propagation parallèle des deux ondes dans un prisme A4.

Il résulte de cette propagation que les rayons sortent confondus quand le rayon extraordinaire traverse le plan de coupe à égale distance des

Deere 1 Te ' el ee,

faces d’entrée et de sortie, soit sensiblement quand le Don incident arrive sur le milieu de la première.

Les prismes A, possèdent encore une autre propriété intéressante. Considérons une Fe plane parallèle à la face d’entrée; elle donne naïissance à deux ondes qui seront encore parallèles dans le premier milieu. Mais la construction d'Huygens pour la traversée du plan de coupe (fig. 33 a) montre immédiatement que l’onde extraordinaire n’y subit pas de déviation. Finalement, les deux ondes auront donc traversé tout le prisme et en sortiront sans avoir cessé d’être parallèles à l’onde incidente (fig. 33 b). Cette propriété n’est d’ailleurs qu’une autre forme de la condition de dédoublement nul, son existence étant nécessaire et sufisante pour qu’on ait 9 — o. C’est à elle également que l’on doit attribuer la bonne qualité des images obtenues en faisant traverser au faisceau un prisme même assez épais de ce type.

B. Prismes V,. — Il nous faut distinguer ici ceux des deux genres. Les prismes l'}, nous l’avons vu, sont limités à un angle de coupe voisin de 35°. Pour toutes les valeurs de p inférieures, les angles ®, êét 2, sont déterminés; c'est donc une famille de prismes à un seul paramètre.

On peut, par conséquent, choisir p de façon à satisfaire à une condition supplémentaire. La plus simple est de rechercher un dédoublement maximum en valeur absolue; il faut pour cela que sin 2 © soit maximum.

Voyons donc si la valeur = de 2 correspond à une solution. L’équation

sin29 — tg p(1 + cos o) = 0, donne alors

LPS

qui convient. On trouve pour ce prisme

1 = a) el Or D Te.

Nous avons indiqué sommairement que Brendel s'était occupé de ces prismes; il mentionne également ce prisme à 0 maximum.

Brendel étudiait les biréfringents à propos du micromètre de Wellmann, où l’on utilisait les images des fils, vus à travers un prisme de ce genre. Le seul mouvement qu’on lui donnaït était la rotation autour de l’axe de la lunette, sans entraîner les fils; dans ces conditions, on observe que « l’image extraordinaire de la droite présente une inclinaison notable par rapport à l’image ordinaire; ce phénomène s’observe très nettement sur un fil tendu dans le plan focal ».

L'auteur ne précise pas, lorsqu'il présente cette déformation comme un fait notoire, donc déjà observé avant lui, s’il s’agit d’un objet éloigné ou, au contraire, du seul cas des fils d’un réticule, qui se trouvent très

LUBS RE

près de la première face du prisme. En réalité, cet effet se manifeste sur les images d'objets observés à une distance quelconque et il ne s’agit pas, en général, de l’effet micrométrique (mesuré par la constante y). Si l’on regarde dans un champ d’une dizaine de degrés par exemple à travers un biréfringent, comme le dédoublement angulaire est variable avec l’incidence, on observera (fig. 34) une image extraordinaire qui se déduira de l'ordinaire : 1° par un déplacement d'ensemble; 20 par une déformation qu’on peut assimiler, dans un champ réduit (où l’on peut considérer à comme une fonction linéaire de l’incidence), à une dilatation dans le sens de ce déplacement dans un rapport

Fig. 34. — Aspect des images vues à travers un biréfringent dans un Champ angulaire étendu.

voisin de 1; on comprendra aussi, sous ce vocable, le cas de la contraction où le rapport est inférieur à 1.

On peut dire aussi qu'il y a seulement dilatation (?) par rapport à une certaine droite D le long de laquelle à serait nul si, pour les fortes incidences, il restait fonction linéaire de l’angle d’incidence avec le coefficient valable pour l'incidence normale. Dans la plupart des cas, la droite D sera loin en dehors du champ, c’est-à-dire qu’en aucun point de ce dernier on ne verra d’images confondues; on constatera seulement qu’elles sont nettement moins séparées à une extrémité du champ qu’à l’autre.

De cette déformation, il résulte, en particulier, qu’une droite qui n’est ni parallèle, ni perpendiculaire à D donne deux images non parallèles, dont on peut calculer le petit angle en fonction de son angle avec D et du coefficient de la dilatation, évidemment égal à

de Az

Le phénomène micrométrique est absolument insensible dans une

telle expérience, puisqu'il porte sur l’écartement linéaire des rayons

() 11 s’agit plus exactement d’une affinité orthogonale par rapport à D.