à 16. 5o (t. m. P.) 3 étoiles en 5 minutes

(') A i4''58'°,4i éclat de lumière derrière moi au nord ou nord-ouest, probablement LUI bolide.

') Soit un total de i34 étoiles en trois heures d'observation, ou bien encore un nombre proportionnel de ^5 à l'heure. Mais ce chiffre ne doit guère représenter que les f du nombre réel, car les étoiles se montraient jusque très loin du radiant, et c'est assurément à cause de son élévation moins grande et aussi probablement à cause de la brume basse que l'on n'a vu que 9 étoiles dans les trente-cinq premières minutes.

» Leur éclat moyen était de 3^ à 4* grandeur, elles étaient plutôt rapides, et leur couleur jaune orangé ; presque toutes laissaient une trainée; celles sans trainée appartenaient sans doute pour la plupart à d'autres essaims, car elles étaient plutôt bleuâtres; parmi celles-ci on a vu trois Géminides.

)) L'année dernière, à la date du i5, M. Guillaume avait constaté un nombre horaire proportionnel de 5^, les étoiles se montraient alors beaucoup plus près du radiant et leur éclat moyen était environ de 5* grandeur ; mais la Lune, âgée de vingt et un jours, était voisine et gênait énormément.

» Il résulte d'ailleurs de l'ensemble des trajectoires notées que le centre d'émanation était vers .^^ = ido", D ^^-I- 18". »

ANALYSE MATHÉMATIQUE. — Sur les systèmes différentiels dont l'intégration se ramène à celle d'équations différentielles totales. Note de M. Riqcier, présentée par M. Appell.

« I. Je commencerai par rappeler, pour l'intelligence de ce qui va suivre, une partie des résultats auxquels je suis parvenu dans mes travaux antérieurs.

» Considérons un système différentiel résolu par rapport à certaines dérivées qui ne figurent, non plus que leurs propres dérivées, dans aucun des seconds membres ; à chacune des variables indépendantes ou fonctions inconnues qui s'v trouvent engagées, faisons correspondre p entiers positifs, nuls ou négatifs, que nous nommerons respectivement cote première, cote seconde, . . ., cotep^""^ de cette quantité, les entiers dont il s'agit étant assujettis à la seule restriction que les cotes premières de toutes les i^ariables indépendantes soient supérieures à zéro et égales entre elles; considérant enfin une dérivée quelconque de l'une des fonctions inconnues, nommons cote q'^"^'

(q =^ 1 , 2 p) de la dérivée en question l'entier obtenu en ajoutant à

la cote y'"""^ de la fonction inconnue les cotes ^"^""=* de toutes les variables de diflérentiation, distinctes ou non. Cela posé, nous dirons que le sys-

( 8io)

tème différentiel donné est orthonome, si, moyennant un choix convenable du nombre p et des cotes attribuées aux variables et aux inconnues, chacune des équations dont il se compose satisfait à la double condition suivante : en désignant parc,, Cj, ...,Cp les cotes du premier membre, par c\, c'.,, . . ., c les cotes d'une dérivée qui figure effeclivement dans le second, et par c\, c".,, . . ., c" celles d'une fonction inconnue qui y figure aussi effectivemenl, i" les différences c, — c, , c., — c'.,, . . ., Cp — c ne sont pas toutes nulles, et la première d'entre elles qui ne s'évanouit pas est positive; 2" la même chose a lieu pour les différences c, — c\, c^ — r",,, . . ., Cp — c" .

» Si l'on considère un système orthonome où les conditions Aq passivité soient identiquement satisfaites, et si l'on se donne arbitrairement les déterminations initiales (convergentes) d'un groupe d'intégrales hypothétiques du système, les portions restantes des développements de ces intégrales peuvent être construites, a priori, sans incompatibilité, et sont, de plus, nécessairement convergentes, ce qui assure l'existence effective des intégrales. On peut d'ailleurs, par un calcul très simple, fixer l'économie des fonctions (ou constantes), en nombre fini, dont la connaissance équivaut à celle des déterminations initiales.

» Enfin, de simples résolutions d'équations, combinées avec des différentiations, permettent de ramener un système différentiel quelconque à la forme orthonome passive.

» II. Voici maintenant la proposition qui constitue l'objet direct de la présente Note,

» Un système orthonome passif étant donné, si l'ensemble des éléments arbitraires, dont la connaissance équivaut à celle des déterminations initiales de ses intégrales, ne renferme, avec un nombre quelconque de constantes, qu'une seule fonction d'un nombre quelconque de variables, la recherche, dans le système proposé, d'intégrales ordinaires satisfaisant à des conditions initiales données, se ramène à l'intégration de systèmes passifs d'équations différentielles totales du premier ordre (il va sans dire que, dans cet énoncé, on assimile à une constante arbitraire toute fonction arbitraire des diverses variables qui ne figureraient dans le système donné qu'à titre de simples paramètres).

)i L'exposition détaillée de ce résultat fera l'objet d'un Mémoire que je compte publier prochainement, »

( 8ii )

PHYSIQUE. — Expérience reproduisant les propriétés des aimants au moyen de combinaisons tourhillonnaires , au sein de l'air ou de l'eau ('). Note de M. Cii. Weyher, présentée par M. A. Cornu.

(( Les barreaux représentant les aimants sont des axes en bois, sur lesquels sont collées, sur toute leur longueur, quelques palettes en fort papier.

» Si l'on fait tourner un semblable barreau, il constitue une pompe centrifuge prenant l'air (-) par ses deux extrémités et l'expulsant par la partie médiane. La rotation du barreau engendre donc deux tourbillons aériens dont les veines tournent dans un même sens tout le long du barreau mais possèdent un mouvement de sens opposé, si on les considère suivant la direction de l'axe (^); les veines aériennes forment une vis de pas à droite dans l'une des moitiés de la longueur du barreau et une vis à gauche dans l'autre moitié.

» Deux barreaux sont, en rotation, suspendus chacun à une transmission verticale au moven d'un genou de Cardan, ce qui leur permet de s'incliner comme deux pendules tout en tournant sur leurs propres axes. Lorsque les pôles de noms contraires se trouvent en présence, c'est-à-dire quand les barreaux tournent en sens inverse l'un de l'autre, ces barreaux s'attirent; les deux pendules convergent, tandis qu'ils divergent quand l'on croise l'un des cordons de commande, c'est-à-dire quand l'on met les N en face des N et les S en face des S. Si l'on remonte maintenant l'un des tourniquets sur son axe, c'est-à-dire si l'on amène le S du bas de l'un contre le N

(') Il convient de rappeler qu'à l'Exposition d'Électricité tenue à Paris en i8Si, M. le professeur Bjœiknes, de Christiania, a présenté de très intéressantes expériences sur l'action réciproque des corps en mouvement périodique dans l'eau.

Il a réalisé des actions analogues aux. actions électriques, soit magnétiques, mais avec cette différence essentielle que ce sont les mouvements de même sens qui donnent l'attraction, et les mouvements de sens contraire la répulsion.

(^) Ces appareils produisent les mêmes eff'els aussi bien dans l'eau que dans l'air : en raison de la masse du milieu dynamique, ils n'exigent pas dans l'eau une vitesse de rotation aussi grande.

(') Deux cylindres en carton sont marqués à l'une de leurs extrémités par la lettre N et à l'autre extrémité par la lettre S, afin d'indiquer les pôles, et à côté de chaque lettre se trouve une flèche. Ces cylindres permettent de montrer, avant chaque expérience, le sens des mouvements tourhillonnaires et ceux des courants axiaux.

G. K., 1S9S, 1" Semestre. (T. CXXVII, N" 21.) I08

du haut de l'autre tourniquet, tout en conservant les mêmes sens de rotation, on constate que les barreaux, qui venaient de se repousser, s'attirent à présent.

» L'un des barreaux peut être placé perpendiculairement à l'extrémité de l'autre; on constate toujours l'attraction quand N est en présence de S et la répulsion quand N et N ou S et S se trouvent en regard.

» Le corps que nous présentons (en manière d'armature) à ce barreau est un autre moulinet pouvant tourner sur une broche fixe sur laquelle il peut aussi se déplacer longitudinalement. En empêchant d'abord ce moulinet de tourner, sans l'empêcher de glisser longitudinalement sur sa broche, nous constatons qu'aucune attraction ne se fait sentir entre les deux pièces en présence. En ce cas le moulinet-armature peut être comparé à ce que sont, pour l'aimant véritable, les autres corps que le fer.

» Au contraire, aussitôt qu'on laisse au moulinet sa liberté de tourner, il devient un corps semblable au barreau et il se manifeste une attraction énergique qui le fait monter contre le barreau. Celui-ci peut porter deux ou trois moulinets enfdés sur la même broche et qui représentent alors le chapelet de clous que l'on peut suspendre bout à bout à un aimant véritable, chaque clou devenant un nouvel aimant pour le suivant.

» Un moulinet-armature placé perpendiculairement à un barreau tournant est attiré aux deux extrémités de ce barreau tandis que, au milieu, dans la zone neutre, il ne se manifeste ni attraction ni répulsion. Le moulinet, qui est mis en rotation par le tourbillon aérien, tourne dans un sens quand on le présente à l'une des extrémités du barreau et en sens contraire quand on le présente à l'autre extrémité, tandis qu'au milieu aucune rotation n'est possible puisqu'il est sollicité à tourner dans les deux sens. Cette circonstance, en se reportant à l'expérience précédente, explique bien pourquoi, dans cette zone neutre, il n'y a ni attraction ni répulsion.

» Un barreau, tournant horizontalement au-dessus d'une feuille de carton, dessine sur celle-ci l'image du spectre magnétique au moyen de sciure de bois que l'on fait tomber au travers d'un tamis.

» Tous ces effets s'expliquent d'une façon extrêmement simple quand on examine les courants d'air, lesquels, suivant les sens de rotation, se dirigent tantôt les uns vers les autres en se barrant mutuellement la route, ou tantôt s'écoulent dans un même sens, eu déblayant cette route. Dans le premier cas il y a obstruction, c'est-à-dire augmentation de pression entre les barreaux, ce qui oblige ceux-ci à s'écarter; dans le deuxième

cas il y a raréfaction entre les barreaux qui sont alors forcés de se rapprocher.

» Un barreau-tourniquet est coupé en deux ou plusieurs morceaux : chaque fragment redevient aussitôt un aimant complet avec ses deux pôles.

» On pourrait dire que, dans un aimant véritable, la matière reste immobile et surtout ne tourne pas. Nous répondrons que nous avons fait tourner nos barreaux pour rendre les effets plus énergiques et simplifier la construction. En tous cas l'objection sera levée par l'expérience suivante : Deux barreaux en papier ajouré sont suspendus en face l'un de l'autre par des tiges rigides à la façon de deux pendules. Bien entendu ils ne tournent pas mais peuvent seulement se rapjirocher ou s'écarter bouta bout. Deux tambours d'un diamètre beaucoup plus grand les enveloppent et déterminent par leur rotation des tourbillons extérieurs dont les veines pénètrent le papier ajouré des barreaux. Suivant que les tambours tournent dans un même sens ou en sens inverse l'un de l'autre, on voit les barreaux venir au contact l'un de l'autre ou se repousser mutuellement.

» Remarque. — Une sphère tournante, comme celle de mes premières expériences, constitue un pseudo-aimant identique aux barreaux des expériences précédentes; elle présente un pôle N et un pôle S ; par conséquent, si l'on promenait autour d'une semblable sphère un tourniquet en rotation et monté sur un pivot à la manière d'une boussole, ce tourniquet indiquerait en tous lieux la direction NS de la sphère puisque son pôle N est attiré par le pôle S de la sphère et réciproquement. »

ÉLECTRICITÉ INDUSTRIELLE. — Sur les machines d^ induction employées comme génératrices ou réceptrices de courants alternatifs simples ou polyphasés. Note de M. M.4L'rice Leblanc, présentée par M. A. Potier.

« Nous avons démontré, en 1890, que, si l'on désignait par 2n le nombre des pôles d'une machine d'induction, par co sa vitesse de rotation et par y. la fréquence de la différence de potentiels maintenue entre les conducteurs du réseau sur lequel sont branchés ses circuits inducteurs, la machine

fonctionnait comme moteur tant que Ton avait to<]-, mais que, pour rendre w >■ -. il fallait dépenser du travail et qu'alors la machine fournissait de l'énergie au réseau, au lieu de lui en prendre.

» Nous avons eu, depuis, l'occasion de vérifier ce phénomène de la manière suivante. Ayant couplé une machine d'induction et un alternateur que conduisaient séparément deux turbines, nous avons pu supprimer à volonté l'arrivée de l'eau dans l'une ou l'autre des turbines sans qu'aucune d'elles ne s'arrêtât. On constatait seulement que la machine asynchrone tournait plus vite que l'alternateur lorsqu'elle servait de génératrice et réciproquement.

M Nous avons appliqué, en 1892, cette propriété des machines d'induction, pour assurer la stabilité de la marche asynchrone des alternateurs accoujilés. Pour cela, nous avons disposé dans les épanouissements polaires des alternateurs, aussi près que possible de l'entrefer, un écran magnétique conducteur formé de barres de cuivre parallèles à l'axe de la machine et dont toutes les extrémités étaient réunies.

» Une machine ainsi constituée peut être considérée comme formée par la réunion, sur un même arbre, d'un alternateur et d'une machine d'induction, l'armature de l'alternateur servant d'inducteur à la machine d'induction. Si la vitesse gj devient supérieure à — > immédiatement, la machine d'induction fait l'office de frein ; au contraire, n

si la vitesse (o devient inférieure à —, la machine d'induction développe un couple

moteur.

» Un grand nombre d'applications de ce procédé ont été faites, toujours a\ec succès, sur des alternateurs dont la puissance s'est élevée jusqu'à 600 kilowatts, comme ceux construits par la maison Farcot pour le secteur des Champs-Elysées, à Paris. Il a été constaté, en particulier, sur des alternateurs de aSo kilowatts à la vitesse de 67 tours, également construits par la maison Farcot pour l'usine électrique de Saint-Ouen, qu'il devenait possible d'accoupler deux de ces alternateurs, alors que les manivelles de leurs machines à vapeur se trouvaient à angle droit. On obtenait ainsi la même régularité de marche que si les machines à vapeur eussent été jumelées.

» Si ce procédé assure la sécurité du fonctionnement d'alternateurs accouplés en parallèle, il n'en nécessite pas moins la synchronisation préalable, par des procédés purement mécaniques, de tout alternateur que l'on veut brancher sur un réseau de distribution. Il y aurait donc intérêt à pouvoir employer comme génératrices, non plus des alternateurs, mais des machines d'induction susceptibles de s'accoupler entre elles sans être assujetties à tourner synchroniquement et dont la mise sur réseau pourrait se faire aussi simplement que celle des machines à cotuant continu. D'autre part, ces machines pourraient s'associer en série, comme en parallèle : leur emploi permettrait de résoudre industriellement le problème de la distribution d'énergie au moyen d'un courant alternatif simple, d'inteutensité constante, circulant dans lui circuit en forme de boucle.

)) Pour que des machines d'induction puissent être utilisées comme génératrices, il faut qu'étant adjointes à un alternateur à voltage constant ou à intensité constante, elles soient capables de concourir avec lui, non

seulement à la production des courants ou forces éiectromotrices wattés, mais aussi à celle des courants ou forces électromotrices déwattés, demandés par le service du réseau. Or une machine d'induction, à circuits induits fermés sur eux-mêmes, ne peut produire que des courauls ou forces électromotrices wattés : elle absorbe, au contraire, des courants déwattés ou développe des forces contre-électromotrices déwattées.

» Il faudrait aussi pouvoir leur donner des entrefeis aussi grands qu'aux alternateurs, sans que les fuites magnétiques diminuassent la grandeur maximum du couple électro-magnétique d'une machine de dimensions déterminées.

» La théorie démonlre que, pour obtenir ces résultats, il suffît de diminuer artificiellement le coefficient de self-induction des circuits induits des machines d'induction.

» On peut y arriver en fermant ces circuits induits sur des condensateurs électrolvliques. La fréquence des courants alternatifs qui les traversent étant celle dite du glissement, toujours très faible et pratiquement comprise entre i et 2, nous avons constaté que, pour avoir une différence de potentiels efficace de i volt entre les bornes de chaque élément, il suffisait de donner à la densité du courant, à travers Télectrolyte, une valeur égale à celle des courants normaux de décharge des accumulateurs. Dans ces conditions, ces appareils ont un bon rendement. La faiblesse de la fréquence rendant très petit le travail apparent qu'ils doivent fournir, l'importance relative de la batterie de condensateurs qui doit accompagner une machine d'inductiou est ellemême très petite.

» On peut y arriver aussi eu adaptant à une machine dinductiou l'excitatrice que

■ nous allons décrire.

» La fig. I représente une dynamo dont l'armature AA est constituée par un anneau Paccinotti muni de son collecteur CC, sur lequel s'appuient deux balais diamétralement opposés a2. La ligne xy est un diamètre passant par les points de contact des balais.

» L'inducteur II est constitué par un deuxième anneau Paccinotti à denture interne, concentrique au premier. Il est muni de deux enroulements représentés schéraatiquement sur \a Jig. i, le premier par des traits continus, le second par des traits interrompus. Un courant lancé dans le premier enroulement développera un flux dirigé suivant la ligne jcy. Un courant lancé dans le second enroulement développera un flux dont la direction sera perpendiculaire à la direction xy. L'excitatrice se composera de deux machines semblables montées sur un même axe (voir /ig. 2) et qu'une poulie permettra de faire tourner aussi vite que l'on voudra.

» La machine d'induction devra avoir deux circuits induits. Us seront reliés avec ceux de l'excitatrice, comme il est représenté sur ÏA/ig. 3.

» Désignons par j,= asin2-af et j'.= a cos2-a< les intensités des courants issus des circuits S et C. Le courant d'intensité i^. en traversant le circuit J, développera

une force magnétisante qui devra être égale et de signe contraire à celle qu'il développera en traversant l'armature A. Les choses se passeront comme si le coefficient de self-induction apparent de celte armature était nul. Mais le circuit! était traversé par

le courant d'intensité i,^ «C0S2-ai, la force électromotrice produite par la rotation de l'armature A sera égale, en désignant par K un coefficient dépendant de sa vitesse et de ses dimensions à Kacos2T.at. On peut disposer, à volonté, de la grandeur et du signe de ce coefficient, et, par suite, faire en sorte que cette force éleclromo-

Fig. 2.

trice soit en avance d'un quart de période par rapport à l'intensité j,, comme si elle était développée par l'action d'un condensateur.

» L'influence des variations de flux sur la commutation sera très petite, à cause de

la faiblesse de leur fréquence. Il suffira de diviser beaucoup le collecteur et de relier ses touches aux diverses sections de l'anneau par des fils de connexion résistants, pour n'avoir à redouter la production d'aucune étincelle aux balais.

» Le travail apparent qu'aura à fournir cette excitatrice étant rendu très petit par

S et C, Circuits iiiduits de la machine d'induction.

A et A', Les deux armatures de l'excitatrice.

ap et a'p', Leurs balais.

J et J', Les circuits inducteurs des dynamos de l'excitatrice, développant dçs flux dirigés suivant les lignes xy.

I et r, Les circuits inducteurs de ces dynamos, dé-

veloppant des flux dirigés suivant des directions perpendiculaires aux lignes xy.

la faiblesse de la fréquence des courants induits, ses dimensions relatives par rapport à celles de la machine d'induction qu'elle accompagnera seront les dimensions d'une excitatrice ordinaire par rapport à celles de l'alternateur qu'elle excite.

» Emploi des machines d'induction comme réceptrices. — Les mêmes procédés s'appliquent et permettent de réaliser des moteurs asynchrones ayant d'aussi grands entrefers que les moteurs svnchrones et, comme eux, un costp aussi voisin que l'on veut de l'unité ou négatif.

M A Bourganeuf, nous avons fermé sur des bacs électrolytiques les circuits induits d'un moteur asynchrone à courants triphasés, à basse tension de 120'^'"'. L'introduction des bacs a permis de faire tomber de iioo à 800 ampères l'intensité dans chacun des courants inducteurs, toutes choses égales d'ailleurs. Le cosç du moteur était alors pratiquement égal à i. »

CHIMIE ORGANIQUE. — Caractérisation du sucre de l'urine des diabétiques. Note de M. Le Goff, présentée par M. Armand Gautier.

« De nombreux auteurs ont étudié le sucre de l'urine diabétique et ont cru pouvoir l'identifier avec le glucose d; cependant, tout récemment

( f^'8 ) encore, certains médecins lui ont attribué des propriétés tontes particulières et n'ont pas voulu complètement admettre cette identité (^Bulletins et Mémoires de la Société médicale des hôpitaux de Paris, x\° 6; 1898). Aussi nous a-t-il paru intéressant de reprendre cette question. Nous étions poussé dans cette étude par le désir à la fois de savoir à quel isomère du glucose il fallait rapporter le sucre des urines, et aussi de rechercher le rôle que peut jouer ce sucre dans la production des réactions colorées des globules rouges du sang des diabétiques. Nous avons en effet montré que les hématies des diabétiques se colorent par les couleurs d'aniline basiques, tandis que celles du sang normal se colorent par les couleurs acides.

» Nous avons d'abord extrait des urines diabétiques le glucose pur. La méthode classique consiste à précipiter les sels et les matières colorantes de l'urine parle sous-acélate de plomb, à éliminer l'excès de plomb par H- S, à concentrer dans le vide jusqu'à consistance sirupeuse, à reprendre et à faire cristalliser dans l'alcool. Ce procédé ne nous paraît pas à l'abri de toute critique. Voici donc celui que nous avons employé :

» Quatre litres d'urine de M. G., diabétique acroniégalique du service du D'' P. Marie à l'Hospice de Bicêtre, sont filtrés, puis évaporés dans le vide jusqu'à consistance sirupeuse. Le sirop abandonné dans un lieu frais se prend en masse cristalline au bout d'une quinzaine de jours. Les cristaux sont broyés et lavés à l'alcool à 90° froid qui enlève l'urée, les principes colorants et extractifs et la plus grande partie des chlorures. Ils sont ensuite dissous dans l'alcool à 90° bouillant; la solution filtrée sur du noir animal exempt de chlorures et de phosphates est soumise à la cristallisation dans le vide. Le glucose se dépose le premier lentement en cristaux fins et brillants; on enlève les eaux-mères et l'on redissout dans l'alcool à 95° les cristaux formés. En répétant plusieurs fois cette opération, on obtient du glucose chimiquement pur.

» Si, au lieu d'enlever le liquide qui baigne les cristaux ci-dessus, on laisse évaporer à sec, on obtient en même temps des cristaux de glucose-chlorure de sodium ; ceux-ci sont trapus, volumineux et se distinguent nettement des cristaux de glucose dont on les sépare en les enlevant au moyen d'une pince. Ce procédé nous a donné des résultats moins satisfaisants que le précédent.

)) Les cristaux que nous avons obtenus ont pour formule CH'-O^-t-H-O, après évaporation à l'air de tout l'alcool; examinés au microscope, ils affectent la forme de prismes dont la base serait rectangulaire. Ils fondent un peu au-dessous de 100° à la température ordinaire; au bout d'un certain temps, ils perdent la plus grande partie de leur eau de cristallisation et se transforment en glucose anhydre.

» Le glucose que nous avons obtenu fermente sous l'influence de la levure de bière, il réduit la liqueur de Fehling. Il est dextrogvre :

( «'9 ) (a)p = /|9'',46 pour CH'-O'' 4-^H^O, formule du corps tel que nous l'avons pris pour le dissoudre.

» Une solution aqueuse étendue, traitée par la phénylhydrazine dissoute dans l'acide acétique, donne une osazone qui cristallise en fines aiguilles jaunes fondant à aSo" ('). Cette réaction si importante ne permet cependant pas de dire à quel isomère du glucose on a affaire puisque théoriquement plusieurs de ces sucres fournissent la même osazone.

» Pour établir d'une façon irréfutable quel est celui des seize isomères du glucose qui doit être considéré comme identique au sucre de l'urine, il est nécessaire de préparer l'acide gluconique correspondant. Les sels des acides provenant de l'oxydation des isomères du glucose ont été étudiés avec soin. Notre gluconate de calcium en solution à 5 pour loo avait pour pouvoir rotatoire spécifique

» Le gluconate de calcium pur accuse

» Nous pouvons donc dire d'après l'ensemble de ces constatations que le sucre de l'urine est bien le glucose d.

» L'existence de ce sucre dans Tes urines diabétiques et dans le sang est probablement le cas le plus général ; cependant, dans ces dernières années, on a publié des observations de pentosurie, lévulosurie, lactosurie, et nous-même avons eu occasion d'étudier une urine qui présentait certaines réactions nous permettant d'affirmer qu'elle renfermait du lévulose. En réalité, le phénomène de l'élimination des hydrates de carbone est très complexe et nous avons l'intention de poursuivre nos recherches dans cette voie. La détermination de la nature exacte de sucre qui, en chaque cas, passe dans les urines est, en effet, d'une importance capitale pour le médecin qui doit instituer le régime alimentaire du malade ("). »

(') D'après M. G. Bertrand, rosazoïie du glucose d, provenanl de l'hydratation de l'aïuidon, fond à aSo" (ce point de fusion est pris au moyen du bloc Maquenne) et non à 2o4°-2o5'', comme l'avait indiqué E. Fischer,

(-) Nous adressons nos remercinients à M. G. Bertrand qui a bien voulu nous assurer son concours et nous aider de sa haute compétence dans la détermination des points de fusion et des pouvoirs rotaloires ci-dessus mentionnés.