PL. U. — ÉRUPTIONS PARTIELLES OU TACHES. SOL AIRES

Le soir du 11 novembre 1572, Tycho-Brahé, sortant de son observatoire d’Oranienboorg pour retourner chez lui, rencontra un groupe de personnes occupées à regarder dans le ciel une étoile d'un éclat très-vif. Celte étoile se trou* vait dans la constellation de Cassiopée, à une place où il n'en avait pas existé jusque-là; et il est évident que si elle eût été visible une demi-heure auparavant, Tycho-Brahé l'eût aperçue de son observatoire. Son apparition avait donc été tout à fait brusque, et elle avait acquis en quelques minutes un éclat comparable à celui de Sirius.

A partir de là son éclat alla en augmentant jusqu’à surpasser celui de Jupiter en opposition, et elle devint même visible eu plein jour. Au bout d’un mois, en décembre 1572, elle commença à décroître progressivement, et au mois de mars 1574 elle avait complètement disparu. Pendant tout le temps qu’on put la voir, elle conserva une position invariable par rapport aux étoiles voisines.

Les vapeurs brûlantes AècNM (fig. 11) expulsées du corps A occupent un espace des millions de fois plus grand que le corps A. Le maximum de clarté arrive au moment où les vapeurs superficielles commencent à devenir vésiculaires. La répulsion qui repousse les vapeurs suivantes diminue, et ainsi la clarté diminue en raison inverse de la masse des vapeurs vésiculaires. La disparition arrive quand la lumière qui arrive à la terre devient trop médiocre pour produire uno sensation optique.

$ III. — MOUVEMENT ROTATOIRE ET MOUVEMENT ORBICULAIRE PRODUITS PAR UNE ÉRUPTION FINALE.

Les vapeurs d’Archégète conservaient un reste du mouvement de l'exode, des masses M et BT, car ce mouvement, dont la vitesse est décroissante, no peut jamais disparaître.

Après des millions de siècles Archégète eut une éruption finale, et il expulsa une énorme masse v de vapeurs. Ces vapeurs, en se séparant des vapeurs V — e qui restèrent, éprouvèrent une répulsion R et exercèrent une contre -répulsion isodynamc R' : 1* Sur les vapeurs v expulsées s’est partagée la répulsion R, qui

a été , et 2* sur les vapeurs restées , s’est partagée la contre-répulsion R', qui

ET ÉRUPTIONS FINALES OU ÉTOILES TEMPORAIRES. *9

Des vapeurs qui so portaient au-devant du cratère k, une moitié m s'échappait , et l’autre moitié m', 1* repoussée, était sollicitée vers le centre A (Gg. 12) ; 2* par le mouvement linéal précédent les vapeurs m' devaient avancer en D'. De ces deux pressions hétérogènes les vapeurs m' qui restaient ont été forcées de décrire l’arc EH. Ces pressions diagonales répétées ont été communiquées à touto la masse V — a des vapeurs qui restèrent , et ainsi celles-ci acquirent un mouvement périphérique ou rotatoire, dont la vitesse T commença avec un minimum et arriva à son maximum à la Gn de l’éruption. 1* Cette vitesse est proportionnelle à la

contre-répulsion — communiquée aux vapeurs V — » qui restèrent. Ainsi la

vitesse de rotation T = — croissait autant qu’augmentait la masse a des va-

peurs expulsées.

2* Les vapeurs v s'échappaient du cratère k qui possédait une rotation dans

une périphérie plus grande que celle dans laquelle tournaient ces vapeurs avant de s’échapper. Pour cette raison, en s'échappant, les vapeurs éprouvaient par les bords postérieurs du cratère un choc ou une pression tangentielle.

Les vapeurs a s'éloignaient du cratère k par la répulsion R qui est en raison in-

verso des masses a expulsées ou R = -. Celto répulsion centrifur/e devient con-

sumée par la résistance de la pesanteur P qui arréto les vapeurs a dans une distance D qui est aussi en raison inverse aux vapeurs a ou D = - et D = R.

Les vapeurs a arrêtées dans la distance D par la pesanteur P, éprouvaient de celle-ci une pression qui les sollicitait à reculer vers le cratère. Cette pressiou P est

en raison inverse du carré des distances ou P= jjï- Cependant les vapeurs a n’obéissaient pa9 à la pression P centripète, car elles ont reçu le choc tangenliel P' qui est en raison inverse do la répulsion ou de la distance D; ainsi F = Et les vapeurs a dans la distance D sont sollicitées, 1* vers le corps central par la pression P = ; et 2* vers la perpendiculaire de cette direction les mêmes va-

peurs sont sollicitées par une autre pression P'=^.

Les vapeurs expulsées do corps A par la répulsion R décroissante ont été arrê-