Mesure de la conducibilité propre
Art. 70.
55. Remarques sur les cas où l'action directe de la chaleur se porterait
à une distance sensible.
Art. 71.
56. État du même solide , lorsque le plan supérieur est exposé à l'air.
58. Conditions générales du mouvement linéaire de la chaleur.
DES MATIÈRES. 607
SECTION V
Loi des températures permanentes dens un prisme d'une petite épaisseur. Art. 73, 74, 75, 76, 77, 78, 79, 80.
60. Équation du mouvement linéaire de la chaleur dans le prisme. Conséquences diverses de cette équation.
SECTION VI
De Véchauffement des espaces clos.
Art. 81 , 82 , 83 , 84-
68. I/état 6iftl de l'enceinte solide qui termine l'espace échauffé par une surface *, maintenue à la température a, est exprimée par l'équation suivante :
La valeur de P est g • ^| H- ^ + • m est la température
de l'air intérieur, n la température de l'air extérieur, /*, H mesurent respectivement la pénétrabilité de la surface échauffée 0 , celle de la surface intérieure de l'enceinte S , et celle de la surface extérieures, e est l'épaisseur de l'enceinte, et K sa conducibilité propre.
Art. 85, 86.
7a. Conséquences remarquables de l'équation précédente.
75. Mesure de la quantité de chaleur nécessaire pour retenir à une température constante un corps dont la surface est séparée de l'air extérieur par plusieurs enceintes successives. Effets remar-
quables de la séparation des surfaces. Ces conséquences s'appliquent à des questions très-variées.
SECTION VII
Du mouvement uniforme de la chaleur suivant les trois dimensions.
Abt. 93 et 93.
83. Les températures permanentes d'un solide compris entre six plans rectangulaires sont exprimées par l'équation
v= A -f- a x 4- by-\- cz.
x%y, z sont les coordonnées d'un point quelconque, dont vest la température; A, a, 6, c sont des nombres constants. Si les plans extrêmes sont retenus par des causes quelconques à des températures fixes qui satisfont à l'équation précédente , le système final de toutes les températures intérieures sera exprimé par la même équation.
Aet. 94 , 95.
