CHAPITRE DEUXIEME

la vapeur arriver par le tuyau G, dans l’intérieur de la cuvette, eette vapeur pressera sur le mercure et le fera monter dans le tube, jusqu'à ce que la force élastique de l’air comprimé dans le haut du tube, plus le poids de la colonne de mercure soulevée, fasse équilibre à la pression de la vapeur. C’est par conséquent d’après cette condition que doivent être établies les divisions de l’instrument.

A cet effet, soit P la pression absolue de la vapeur exprimée en pouces ou en centimètres de mercure, et p la pression atmosphérique exprimée d’une manière semblable. Soit de même L la longueur totale du tube, depuis son sommet jusqu'au niveaudu mercure dans la cuvette AB, niveau qu’on peut supposer constant, si la cuvette a une surface suffisante relativement à l'aire du tuln*. Enfin soit h la hauteur du niveaudu mercure dans le tube, au-dessus de celui de la cuvette, lorsque l’instrument ne supporte que la pression atmosphérique; et H la hauteur du même niveau lorsque l'instrument est soumis à la pression P.

On sait, d’après la loi de Mariotte ou Boyle, que les espaces oceupés par l’air comprimé sont en raison inverse des pressions qu’il supporte. Or, quand l’instrument est exposé à la pression atmosphériquep, puisque cette pression est alors équilibrée par le ressort de l’air contenu dans le tube, plus le poids de la colonne de mercure dont la hauteur est h, il est clair que le ressort de l’air intérieur, ou la pression qu’il supporte, est représenté par

de même le ressort de l’air intérieur, comprimé sous la pression P de la vapeur, est exprimé par

enfin les espaces, respectivement occupés par l’air comprimé, sous les pressions extérieures p et P, sont L — A et F, — H. Donc, d’après la loi de Mariotte, on a la condition

d’où l’on tire

DES APPAREILS MANOMÉTRIQl’ES. I07

Lette équation donne donc la pression cherchée; cependant, connue cette pression se trouve ici exprimée en pouces ou en centimètres rie mercure, c’est-à-dire représentée par la colonne de mercure capable de lui faire équilibre, il reste encore une courte transformation à faire pour l’obtenir en mesures ordinaires, c’est-à-dire en livres par pouce carré, ou en kilogrammes par centimètre carré. Pour cela, il suflit d’ol>server qu'une colonne de mercure, de la hauteur de 29.9 a pouces anglais, équivaut à une pression de 1 4 • 7 1 livres par pouce carré. La pression de la colonne de mercure de la hauteur P sera donc représentée par

P'= '-^1 P=o.4qi5P; par conséquent, on aura définitivement

fy= 0.491 5 |n -+■ (*9-92 — A)

Dans cette expression, les dimensions L, H et h seront exprimées en pouces, et le résultat du calcul sera la pression absolue de la vapeur exprimée en livres par pouce carré. Par exemple, si l’on suppose

L = 1 5 pouces et h — 3 pouces,

ou trouvera que, pour une hauteur de mercure H = 9 ponces dans le tube, la pression absolue correspondante de la vapeur sera 3o.8g livres, ou la pression effective 16.18 livres par pouce carré.

Au moyen de cette relation, on déterminera une série de pressions absolues correspondantes à diverses hauteurs principales du mercure dans le tube de verre; et, en divisant convenablement les intervalles entre les points déterminés, on formera enfin une échelle complète des hauteurs du mercure, pour toutes les pressions absolues ou effectives de la vapeur.

Si le tube plonge simplement dans la cuvette sans avoir été d’abord partiellement rempli de mercure, la même formule donnera les divisions de l’instrument en y faisant seulement h = o. Dans le même cas,

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