RÉSULTATS DES EXPÉRIENCES

microscope M à long foyer, qui est mis au point sur le bord de Técran et peut tourner autour d'un axe coïncidant avec le bord de Técran. Il a pu ainsi observer des déviations atiei-

gnant 160 degrés. Le maximum de lumière s'observe dans une direction faisant avec la seconde face du biseau un angle

égal à Tangle du rayon incident avec la première face. Si nous appelons avec M. Gouy intérieure, la portion du faisceau comprise entre le faisceau transmis et la seconde face de l'écran, et extérieure, Tautre portion, nous trouverons que du côté intérieur la lumière diffractée est polarisée parallèlement au bord de l'écran, perpendiculairement au plan de diffraction ; du côté extérieur, au contraire, elle est polarisée perpendiculairement au bord de Técran, parallèlement au plan de diffraction. La théorie de Stokes est impuissante à expliquer ces phénomènes. J'ai cherché s'il en serait de même d'une théorie plub complète.

133. L'expérience montre que les phénomèness ont d'autant plus nets que le métal de l'écran est plus réfléchissant ou autrement dit se rapproche le plus d'être un conducteur parfait. Je me suis alors placé dans le cas limite où cet écran serait un conducteur parfait. Dans ces conditions la force électrique doit être perpendiculaire à Técran. Supposons que la force électrique dans le rayon incident soit parallèle au bord de l'écran, c'est-à-dire que ce rayon soit polarisé dans le plan de diffraction; par raison de symétrie, il en sera encore de même pour les rayons réfléchis et diff'ractés La composante tangentielle de la force électrique doit être nulle sur la surface du conducteur. Ce conducteur a la forme d'un cylindre dont les génératrices sont perpendiculaires au plan de la flgure. Donc

la force électrique n'a pas de composanle normsde, et si la composante tangenlielle est nulle, la force totale sera nulle aussi. La force électrique décroît donc quand on se rapproche de Técran, ainsi que Tintensité de la lumière diffractée.

Supposons que la force magnétique a soit parallèle au bord de Técran, la condition aux limites est que sur le bord de Técran

puisque la composante tangentielle de la force électrique est

dd.

dans ce cas proportionnelle à-r-'La lumière ne s'éteindra

plus quand on se rapprochera des faces du biseau. La lumière polarisée parallèlement au bord de l'écran ne tend pas verso. Ces considérations font comprendre comment, si la lumière incidente est naturelle, la lumière diffractée du côté intérieur est polarisée parallèlement au bord de l'écran.

134, J'ai effectué le calcul en supposant que le bord de l'écran était un tranchant géométrique ; que l'angle du biseau était nul, que !a lumière incidente était concentrée par une lentille cylindrique et que l'angle du faisceau était nul.

Dan:* le cas où les rayons incidents et diffractés sont également inclinés sur les faces du biseau, 8 étant la déviation comptée positivement vers l'intérieur, j'ai trouvé pour l'amplitude :

sm -r 8

quand le plan de polarisation est parallèle au plan de diffrac-