Surface de Tonde dans une pile de lames. — Soit

un paquet formé de lames infiniment minces, son pouvoir rotatoire est négligeable. Le paquet se comporle-t-il alors comme un cristal simple,'et la propagation de la lumière dans ce système obéit-elle aux lois de Presnel? M. Mallard a résolu celte question en montrant que les lois de Fresnel sont encore applicables, pourvu toutefois que chaque lame ne soit que faiblement biréfringente.

Pour reproduire cette démonstration à Taide de notre représentation géométrique, rappelons d'abord comment est définie la surface d'onde de Fresnel. Le plan de Tonde coupe Tellipsoïde d*élasticité suivant une certaine ellipse dont les axes correspondentauxvibrationsrectilignesnon altérées. On mène par le centre de Fellipse une normale à son plan : et on porte sur cette normale des longueurs inversement proportionnelles aux axes ; par les points obtenus on mène des plans parallèles au plan de Tonde : la surface de Tonde est Tenveloppc de ces plans. Les vitesses de propagation normale

au plan d'onde sont en raison inverse des axes de Tellipse. Considérons une lame simple : soit 6 la différence moyenne de phase due à celle lame; soit Ok^ {fig. 51) la relation correspondant à cette lame (cette rotation dépendra non seulement de la lame, mais de l'orientation du plan de Tonde ;

Fig. 51.

mais, pour une même orientation de ce plan, la composition des rotations dues à diverses lames se fait d'après les lois éludiées en délail dans ce chapitre). Les points A et A' représentent Tazimut des axes de Tellipse : soit B un point correspondant à un azimut quelconque o) :

BOA = 2a).

Prenons sur OB {flg. 52) une longueur :

e étant l'épaisseur de la lame estimée normalement au plan de Tonde, OA^ la projection de OAj sur OB.

OA; =z 0^^ cos 2a).

. OAj e ' ^e

p = - -j- ^^ cOs 2u>