Chapitre I. — Considérations préliminaires

§ I. Déllnilion du la température et de la capacité ralortûque des corps. Ce que c'est que la capacité absolue.

g II. QuaiilUé de chaleur restituée par un corps qu'on refroidit. Le terme de calorique latent doit être rejeté.

g lil. Conditions du maximum de rendement de travail externe donné par un eorp* qu’on échauffe et qu’on refroidit succcs-sivomcnl.

g IV. Conséquences de la suppositioD ( Q« — Qi ) = ( Q»' 5*" Q» — Qi’)*

Chapitre II. — /lémon^lratton de l’égalité universelle (Q,t=Q/) et de la seconde propoiitton de la Ihéone meVanique de la chaleur.

Lorsque les conditions de rendement maximum de travail externe sont remplies :

Proposition 11. — 11 existe un rapport déterminé entre les quantités de chaleur ajoutées d'abord et restituées ensulle , et le traxail externe produit ou consommé.

A égalité de température, ce rapport est le même pour tous les corps de la nature. Le travail externe est égal au produit de l'équivalent mécanique de la chaleur par la quantité de chaleur ajoutée et par la différence des températures entre lesquelles on opère, divisée par la température absolue répondant 5 la période d'addition.

La qnantité de chaleur ajoutée c4 à la quantité de chaleur soustraite rommo la température maxiina est 5 la temp**ralure miniuia à laquelle on opère. Qi Tl

g I. tniversaliU* du rapport : =: ■;=“

I 11. Existence nécessaire du zéro absolu. — Proportionnalité du Iravait polentid et de la températunr absolue* g 111. Examen de divers cas où ia démonstration g I semble insiinis.'inle.

g IV. Détermination de la position du zéro absolu. Loi universelle

I V. Division de la théorie mécanique de la chaleur en deux branches. LIVRE TROISIEME. — PremÛTe branche de la théorie mécanique de la chaleur.

CiiAïuTRr I. — I^quatinns générales communes ù tou« les corps possibles, Divi.don* de ce livre.