EPAISSEUR DO VERRE
DISTANCE DD DISQUE
RV^
AU MICROMErHE W
mm.
L'accord des expériences est ici moins satisfaisant; il en résulte cependant que ïinieiuilé lumineuse de ï étincelle est en raison inverse de l'épaisseur de la lame isolante,
533. Ces trois premières lois peuvent être représentées par la formule suivante, où K est un facteur constant,
La distance explosive, dans les expériences de Masson, n'a pas dépassé les limites entre lesquelles elle est sensiblement proportionnelle à la différence des potentiels. Or, nous avons vu que, pour des condensateurs plans (178), la différence V des potentiels des armatures est proportionnelle à la charge électrique M, à la distance des armatures e et en raison inverse de la surface s. On peut donc remplacer, dans la formule précédente»
s M le facteur d* par V* et le rapport - pai' ^ ; il vient alors, en désignant par II une nouvelle constante,
E = /tMV.
Par conséquent, on peut résumer les résultats des expérienc d'une manière très-simple en disant que, lorsqu'une dècbai électrique s'effectue dans un circuit constant, entre deux boi métalliques données, Vintensité lumineuse de V étincelle est ; portionnelle à l énergie électrique.
D'autres expériences ont été faites en ménageant sur le du deux ou trois interruptions, mais les lois empiriques pai quelles Masson en a résumé les résultats ne paraissent po se rattacher à aucune consid«'^ration théorique.
DÉCHARGES DISRUPTIVES.
534. Masson (*) a fait varier aussi la résistance du circuit, en intercalant sur le trajet de la décharge un fil de cuivre de 0""",6 de diamètre. A mesure que la longueur du fil intercalé augmente, rintensité lumineuse des étincel es diminue de plus en plus, et les lois relatives aux dimensions du condensateur et à la distance explosive restent vraies pour chaque circuit particulier.
Pour évaluer rinflucnce d^ la résistance, nous pouvons admettre, d'après la loi générale établie plus haut, que Tintensité lumineuse de la décharge est proportionnelle à Ténergie électrique dépensée au point où elle a lieu, c'est-à-dire en raison inverse de la résistance totale du circuit, si la distance explosive reste constante. Appelons R^ la distance limite du micromètre pour le cas où il n'y a pas de fil intercalé, a la longueur du fil ajouté, R la distance limite correspondante, et \ la longueur du même fil équivalente à la portion du circuit restée constante; on devra avoir
et cette équation permettra de déterminer la résistante constante X,. Dans le tableau suivant, qui renferme des moyennes de plusieurs observations, on a déterminé ainsi la résistance constante Aj, en comparant la première expérience de chaque série à toutes les autres successivement.
L05GDEUII
DISTANCE EXPLOSIVE
DISTANCE DU DISQUE
DE riL AJOOTK
AU IIICROMETRE
mètres
iiini.
mètres
;> AnnaUê de Chimie el de Phytitjue, 3« série, t. \XX, p. b.
1 48 TRAITÉ D*ÉL£CTKiaTË STATIQUE.
La valeur de \ étant sensiblement constante dans la pi^cmiëi'e série, il semble résulter de là que l'intensité lumineuse est en raison inverse de la résistance totale du circuit.
Les expériences suivantes montrent, d'ailleurs, que la distance explosive intervient pour une grande part dans la résistance de la partie constante. Si Ton admet que la résistance du condensateur et des conducteurs fixes çst négligeable et que \ représente simplement la résistance de letincellc, la fraction de la chaleur totale qui se dégage dans Tétincelle devra être, d'après
les lois de M. Riess (407), égale à z — ^^ ; toutefois la résistance
A T— Aj
calculée \ varie de telle manière, dans les trois séries d'expériences, qu'elle ne parait pas devoir être attribuée simplement à la distance explosive.
535. Enfin, les étincelles ne sont pas également éclatantes quand on modifie la nature dos conducteurs entre lesquels a lieu l'explosion. Masson a déterminé, en employant des boules de métaux différents et de môme diamètre, quelle devait être la distanceexplosive pour qu'avec un même condensateur les étincelles eussent des intensités égales.
NA ■ une
