POLARISATION CIRCULAIRE ET ELLIPTIQUE PAR RÉFLEXION TOTALE

$ 381. — Comment les formules de Fresnel deviennent imaginaires

quand les réflexions sont totales 99

§ 382. — Origine de ces imaginaires 100

§ 383. — Hypothèse de Fresnel sur leur signification 101

$ 384. — Amplitudes des deux constituants. .- io3

$ 385. — Ce que seront les mesures de \pt $' io3

§ 386. — Conditions de la circularité du rayon réfléchi totalement. . . io5

§ 387. — Discussion de $ et $' io5

§ 388. — Comment la réflexion change la gyration et l'anomalie

d'un rayon elliptique 107

§ 389. — $' — \p — 7T est l'effet dû à la réflexion totale. 109

§ 390. — Les deux vibrations principales sont avancées par la réflexion totale. — Expérience décisive 1 10

§ 391. — Calcul des valeurs de 1 qui circularisent par ?, 3,. . . , réflexions " 111

§ 392. — Calcul de la dispersion des parallélipipèdcs 1 i3

§ 393. — Forme donnée par Cauchy à la formule fondamentale 1 14

§ 394. — Recherche du maximum de l'anomalie due à une seule réflexion n5

$ 395. — Réflexion totale à la limite du verre et de l'eau 116

$396 — Remarques finales 117

§ 397. — Polarisation elliptique par les parallélipipèdes 119

§ 398. — Travaux de M. Jamin sur la réflexion totale.— Son appareil. 1 19

§ 399. — Cas où les amplitudes sont seules altérées no

§ 400. — Cas où l'altération n'atteint que les phases. ... ni

§ 401. — Usage du compensateur quand on convient d'en limiter les

mouvements à db - ■

§ 402. — Cas général 1 24

§ 403. — Expériences de M. Jamin 1 35

POLARISATION ELLIPTIQUE ET CIRCULAIRE PAR RÉFLEXION MÉTALLIQUE ET VITREUSE.

§ 404. — Cas où un miroir métallique laisse au rayon réfléchi la polarisation rectiligne 1 3o

ç 405. — Cas où il le transforme en rayon elliptique i3i

§ 406. — Lois qui régissent chez les métaux les variations de 9.— Incidence principale i, 1 3-2

Ç 407. — Loi de la variation de h, k. — Angle de polarisation maxima.

— Il se confond avec l'incidence /, i3a