LIVRE PREMIER

tiond'un corps chaud pour transmettre la chaleur à un corps froid.

Puisque le passage de la chaleur d’un corps chaud à un corps froid est une source de force par la dilatation qui en résulte, le bon emploi de la chaleur exige qu’il ne se fasse dans les corps employés à réaliser la puissance motrice de la chaleur aucun changement de température qui ne corresponde à un changement de volume. Cette condition est la condition capitale de la bonne utilisation de la puissance motrice de la chaleur incorporée dans de la yapeur. Si le corps est refroidi par contact avant d’avoir atteint la température du corps froid par l’effet de sa dilatation, il y a évidemment travail perdu comme quand l’eau quitte une roue à augets en conservant une grande vitesse ; il aurait pu se produire un travail qui ne s’est pas produit par l’effet de cette chaleur qui n’a pas causé de dilatation.

L’ensemble des phénomènes physiques et chimiques conduit à considérer les corps comme composés de molécules qui tendent à se réunir sous l’effet des forces d’attraction moléculaire et à s’éloigner par l’effet de la chaleur. Pour chaque température donnée correspondant à un état de dilatation déterminé , il y a équilibre entre les forces moléculaires et le calorique.

La dilatation est le résultat naturel de la chaleur ; cette dilatation est directement en raison du calorique dans les gaz permanents pour lesquels les forces d'attraction de molécule à molécule sont nulles ; l'effet du calorique sert en partie à équilibrer les forces d’attraction moléculaires dans les solides et les liquides, effet indiqué pour ces divers corps par les variations de chaleur spécifique ; mais il faut remarquer que la perte qui en résulte, quant au travail produit, n’existe pas quand la chaleur sert à faire passer les liquides à l’état de vapeur, car la chaleur latente qui est employée à équilibrer l'attraction moléculaire, se trouve utilisée à produire à pression constante, dans la capacité dans laquelle on a introduit un faible volume de liquide, un volume considérable de gaz, et par suite une quantité de travail correspondante.

Pour les solides, lorsque le corps revient à sa température primitive, en supposant la rotation complète (échauffement et re-

CHALEUR

froidissement égaux), les forces de cohésion restituant en sens inverse la force qui leur faisait équilibre en partie, la restriction indiquée par M. Poncelet pour les forces moléculaires, vraie quand on ne considère que partie de cette rotation, parait théoriquement inutile.

Revenons donc à la question fondamentale dont nous avons déjà fait sentir toute l’importance :

3° La puissance motrice d'une même quantité de chaleur estelle constante ou varie-t-elle avec l'excipient employé pour l'utiliser ? On peut démontrer qu’elle est constante. En effet, la quantité de chaleur qui cause la dilatation d’un corps, produisant une certaine quantité de travail (nous supposons nulle pour cette démonstration l’action moléculaire, nous supposons qu’on agit sur un gaz parfait), cette même quantité de travail exercée en sens inverse pour comprimer le corps, devra à son tour produire le dégagement de la quantité de chaleur qui l’a produite, et qui a fait prendre aux molécules les positions d'écartement que fait cesser une action mécanique.

Si donc, pour une même quantité de chaleur, un corps A donnait un travail mécanique plus grand que tout autre B , l’emploi de ce travail mécanique produit par le corps A, employé à comprimer cet autre corps B, devrait fournir une quantité de chaleur supérieure à celle qui a produit le travail initial, et capable par suite d’engendrer, en se communiquant au corps A, une quantité de travail supérieure à celle qui a produit la compression, c’est-à-dire d'engendrer, en répétant la même opération, une source indéfinie de chaleur et un mouvement perpétuel, ce qui ne saurait être admis. Ce serait admettre la production d’une quantité de travail infiniment grande pour une quantité de chaleur infiniment petite, ce qui serait absurde.

On ne doit donc pas chercher à faire varier l’excipient dans l’espoir d’un bénéfice de travail, mais chercher seulement à utiliser le mieux possible le travail du calorique , qui , comme une chute d’eau, a un maximum théorique (1), dont les machines peu-

(I) Nous avons trouvé que co maximum était d’environ 110 kil. mét. par calorie, ou pour la quantité de chaleur capable d’élever d'un degré la tempéra