DEUXIÈME PARTIE

Préface.

CiiAP. I. Mur la« propriétés physiqoea dmm milieux CKmllaïui. — Principes

ffénéranx \

Théorie do l'ellipsoïde 4

Changement d'axes coordonnés. — Expressions générales des n et des t pour

des directions quelconques 7

Expressions symboliques des ^^^ et des ^ 9

Cas particulier de l'égalité symétrique 10

Relations entre l'orientation des axes de l'ellipsoide et celle des axes de

symétrie de l'édifice cristallin 12

Ellipsoïde. — Surface principale. — Surface inverse 14

Réflexions générales 17

Phénomènes qui se rapportent à le cohésion.

l'UAP. II. — PrEMIÈRK PARTIE. — ÉlASTICÏTÉ 19

§ I. Déformation des solides 10

Définition de la déformation réticulaire. — Ellipsoïde de déformation. . 20 Conditions nécessaires pour que six quantités puissent représenter les S

et les a caractéristiques d'une certaine déformation 24

§ IL — Forces élastiquet. — Ellipsoïde d'élasticité 26

g m. — Relations entre les forces élastiques et la déformation . ... 30

Coefficients élastiques 30

Réduction des 36 coefficients élastiques à 21 '. 32

Formules symboliques donnant les expressions des N et des T 35

Forces élastiques dans les milieux qui possèdent des éléments de symétrie. 37

Coefficients élastiques inverses :'

Formules symboliques exprimant les coeilicicjis élastiques ilirect« i^-.

inverses ;'

g IV. — EquUibre (VélasUcité ,•

Equations exprimant l'équilibre d'élasticité r.

Cas d'une traction ou d'une pression. — Coeflicieiit« <1 êUsticiié tongita-

dinale C

Cas d'une pression unifoi me sur toutes les laces

Cas d'un corps cylindrique soumis i la torsion >

Cas dans lesquels on peut réduire à 15 les 21 ooerUcienU» de Gietrn. . >

Observations de M. Toigt sur l'élasticité du sel gemme »

Expériences de M. P. Groth sur l'électricité du sel gemme

Expériences anciennes de Savart M

CriAp. IP. — Seconde partïIb. — Clivage et plaks de fissure «:

Clivages. — Leur position possible dans les divers systèmes cristailins. . •>:

Constance des clivages dans les cristaux d'une même substance '!!

Plans de séparation *'^>

Des divers modes de producliou du clivage. — Figures de décoHement. »>' Production des plans de choc ou de glissement « '7

ClIAP. IP. — ÎROISlftHE PARTIE. — DuRETÉ Ti

Définition de la dureté. — Echelle de Mohs '\

Expériences sclérométriques 'i

Expériences de Grailiuh et Ptkarck bur la caJcite. — Uelatioa de la

dureté avec les clivages

Expériences de M. Franx Exner

Essai d'une théorie de la dureté. — iielulio.>«> entre la dureté et le coef^

dent de frottement

CiiAP. III. — Ftaénomènes thermiques ^'

Première sectio:i. — Phopagatios de la cualedr *i

Définition de la température d'un point de corps ^l

Flux calorifique en un point de corps. — Conductibilité calorifii{ue. . . ^•

Surfaces isothermes dans les milieux cristallins indéfinis ^'

Surfaces isothermes dans les plaques cristallines très minces ^^

. Expériences de Sénarmont et de M. Jauneltaz '-^

Loi formulée par M Jannettaz -'|

Influence de la compression sur U couduclibiliié thermique -'''

Deuxième section. — Dilatation thervique

Théorie générale • • •'■

Expériences de N. Fizeau ^^

Phénomènee optiques.

CiiAP. lY. — Théorie de la dourle r£practiox ^^

Principes de la théorie des ondulations luiuiiieusc^ ^-^

Hypothèse de Fresnel sur la propagation, dans un milieu solide, d'aa système d'ondes planes parallèles entre elles. ^^'

i. Cette seconde partie du chap. II a été appelée par erreur Chap.Ilî. 2. Cette troisième partie du chap. II a été appelée par erreur Chap. /F.

Ellipsoïde d'élasticité optique 106

Composantes de la force élastique. — Hypothèse de Fresnel 106

Elli psoîde d'élasticité D^. — Ellipsoïde principal D^. — Ellipsoïde inverse E. 1 07

Surfaces de vitesses normales 108

Polarisation rectiligne, à angle droit, de deux rayons transmis suivant

une même direction 110

Forme de la surface des vitesses normales. — Axes optiques 110

Relations entre les deux vitesses de propagation qui correspondent à une ^ même direction el les angles que fait cette direction avec les axes optiques • 114

Les plans de vibration d'un même rayon bissëquent les angles dièdres formés par les plans qui passent par la direction de propagation et les axes

optiques • 116

Formules approchées 116

Grandeurs relatives des vitesses avec lesquelles se propagent, suivant ia même direction, les deux vibrations rectangulaires. — Distinction des

rayons ordinaire et extraordinaire 120

Passage d'un rayon lumineux d'un milieu quelconque dans un milieu

cristallisé 12"2

Directions de propagation des deux rayons réfraciés 124

Lois de la réfraction dans le cas particulier des cristaux uniaxes 127

Dispenion i'IH

Surface DE l'oxde. — Rato;«s ldhiiceux 132

. Surface de l'onde 132

Equation de la surface de l'onde 135

Directions des deux vibrations correspondant à une même direction du

rayon 136

Forme de la surface de l'onde w 137

Axes de réfraction extérieure 137

Remarques d'Hamilton. — Expériences de Lloyd 141

Détermination des directions des deux rayons réfractés correspondant à un

rayon incident 143

Formules de Mac-Gullagh donnant l'angle U compris entre la direction de

propagation normale et celle du rayon lumineux 145

CiiAi>. Y. — Polarisation CHROMAnQUE. -^ Lumière parallèle 140

L Description sommaire des appareils 148

Polariseurs par réflexion 149

Polariseurs par absorption 150

Polariseurs réfringents 150

Appareil de Norremberg. ^ Microscope polarisant 153

IL Lumière normale 154

g 1. — Cas d*une seule lame cristalline 154

Tntensi té des vibrations émergeant de l'analyseur 154

Discussion des formules 157

Cas où la luniiiëre incidente n'est pas homogène 159

Discussion des formules dans le cas de la lumière non homogène 161

Echelle chromatique de Newton 163

Disparition des phénomènes de polarisation chromatique dans les plaques

épaisses 167

Lames cristallines à faces non parallèles K.

§ 2. — Coê de plusieurê lames crUialRnee euperpoeées VL<

Formules généraleb If

Cas de deux lames !%

Cas où l'une des deux lames est un quart d*onde I?.

Lames sensibles. — Polariscope de Bravais i:

Compensateur Babinet !:<

m. — > Lumière oblique D

Formulf générale donnant le retard de deux rayons émergents israsd^ia même rayon incident O

Cas où la lame cristalline est oblique & la direction de rayons 1»!

Cristaux à un axtf . tr.

Lame perpendiculaire i l'axe. . l^'

Lame parallèle à Taxe lU

Lames taillées d'une façon quelconque iv*

Cristaux à deux axes ii>

Lame perpendiculaire i l'axe d'élasticité minimum ou aiaximom . . . . 1& Lame perpendiculaire i l'axe de moyenne élasticité i^

CUkf. VI. — POLARBATIOH CHROMATIQUE. — LcHIÈRE C0HTER6BKTB M'

Appareils d'obsenration. — Microscope à lumière oonvergeote f^

Pince à tourmalines 191

Lumière monochromatique i9i

L Courbée incolore» \92

Définition des courbes incolores 19î

Forme générale des courbes incolores dans les cristaux biaxes 1^

Cristaux uniaxes 19»

H. — Courbée (Tégal retard iM

Définition de la surface d^égal retard ^

a. — Cristaux uniaxes iOJ

Surface d'égal retard ^

Lames perpendiculaires à Taxe ^

Superposition de deux lames perpendiculaires à l'axe «19

Superposition de deux lames parallèles & l'axe de même nature et de mèine

épaisseur, mais dont les^sections principales sont croisées à angle droit SiO Cas de deux lames identiques taillées dans une direction quelconque et superposées de manière que les sections principales soient croisées i angle droit SIJ

b, — Cristaux & deux axes 2f3

Surface d'égal retard 315

1» Intersection de la surface par un plan perpendiculaire k /'ue

moyen des y ^^

2* Section par un plan perpendiculaire & l'une des bissectrices de

l'angle des axes optiques S2)

3* Intersection par un plan perpendiculaire à un axe optique ^

Lames taillées perpendiculairement & une bissectrice ^^

Lames taillées peipendicalairement h un axe optique. 320

Lames taillées perpendiculairement h l'axe moyen 230

Lzitntère blanche 230

»s dans la lumière blanche 230

Dipei-sion des axes dans les cristaux ortborhombiques 231

Dipersion des axes dans les cristaux clinorhomhiqnes .234

i** Dispersion croisée 235

2** Dispersion horizontale 235

3** Dispersion inclinée 236

lAP. VU. — Des ditbrsbs bspAcbs ve tibrations luhiubuses 238

Vibrations rectilignes. — Compositions des Tibrations reetilignes. . . . 238

Vibrations elliptiques 240

Distinction entre le sens droit ou gauche d'une YÎbration elliptique. . . 242

Vibrations circulaires 244

Composition de plusieurs vibrations circulaires simultanées de même sens. 245 Détermination des directions et des grandeurs des axes d'une tibration

elliptique 245

Décomposition d'une vibration elliptique en deux vibrations circulaires

inverses 247

Décomposition d'une vibration rectiligne en deux vibrations circulaires

inverses 248

Composantes rectilignes de deux vibrations circulaires inverses. . . . 249 Vibration elliptique produite par une lame cristalline sm*montant un pola-

riseur rectiligne 249

Cas où la lame cristalline est très mince 252

Production d'une vibration circulaire au moyen d'une lame quart d'onde. 253 Transformation d'une vibration elliptique en une vibration rectiligne au

moyen d'une lame quart d'onde « 254

Polariseurs et analyseurs circulaires. 255

Lame cristalline, placée entre un polariseur rectiligne et un analyseur circulaire, ou entre un polariseur circulaire et un analyseur rectiligne,

et examinée dans la lumière parallèle 256

Lame cristalline uniaxe examinée en lumière convergente entre un polariseur rectiligne et un analyseur circulaire 257

Lame cristalline placée entre un polariseur et un analyseur circulaires. . 260

CbAP. Tin. — PHÉllONàNES PRODUITS PAR LA S(JP£RPOSITI0!f DE LAMES MINCES CRISTAL-