Î)E 1/ ÉVAPORATION

Température en degrés de Farenheit.

Force élastique de la vapeur en pouces anglais.

Évaporation par mi l nute , exprimée en| grains poids anglais, g

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À l’aspect de ce tableau, l’on voit que la quantité de l’éva^ poration, dans chaque température, est sensiblement proportionnelle à la force élastique de la vapeur qui se forme. Ce résultat se concevrait aisément pour un espace sec ; niais il sem^ ble que la quantité plus ou moins grande de vapeurs primitivement contenue dans l’atmosphère devrait le modifier. C’est , en effet , ce qni a lieu à la rigueur, comme nous le verrons par la suite ; toutefois l’influence en est insensible dans les expé-^ riences que nous venons cle rapporter, parce que les forces élas« tiques observées sont très «-considérables comparativement à celles que peut avoir la vapeur naturellement élevée dans l'atmosphère ; surtout M. Dalton ayant opéré à des températures basses, où l’air devait être peu chargé d’humidité.

Mais il ne serait plus possible de négliger cet effet de la partie aqueuse de l’atmosphère, en calculant les phénomènes de l’évaporation pour des températures plus basses que celles qui sont consignées dans le tableau précédent. Supposons , par exemple , que l’on voulût appliquer la même loi à la température de i5° centés. où la tension de la vapeur à son maximum est de i3mm, environ ^ de celle qui répond à l’ébullition, Si , par hasard , le jour de l’expérience, l'atmosphère se trouvait à cette même température , et complètement saturée d’humidité , la quantité de l’évaporation ne serait pas ~ de celle qui