ROLE DES SURFACES FRAPPEES ET PUISSANCE D ACTION
L'ensemble est émis non delà cathode, mais seulement — a-t-on conclu — de l' anticathode, le choc des molécules cathodiques donnant là, seulement, les rayons de Rœntgen.
Cependant, si l'on opère directement dans le tube de Crookes, comme l'a fait M. G. de Metz — grâce au vide fait par la trompe à mercure, l'appareil restant relié avec elle, — on trouve des analogies très grandes au point de vue pho-
1 Académie des Sciences, 4 mai 1896.
tographique, entre les rayons cathodiques et les rayons de Rœntgen '. Dans ce cas, il n'y aurait pas de surface frappée servant d'agent transformateur.
M. Jean Perrin, reprenant l'étude du rôle des surfaces frappées par les rayons de Rœntgen2, et dont il a montré l'importance dès la première heure3, a trouvé que ces rayons déchargent, sans le toucher, un corps placé dans un gaz en repos, s'ils rencontrent dans ce gaz des lignes de force émanées du corps. La nature des gaz intervient, mais non celle du corps chargé. Si les rayons touchent ce corps, la nature des métaux rencontrés agit (Benoist et Hermuzescu). Il y a des effets différents, une séparation d'électricités dépendant de la matière rencontrée. Cette ionisation cubique varie d'un gaz à l'autre avec la nature du conducteur et la pression pour le métal rencontré et dont l'influence n'est que superficielle [ionisation superficielle) .
La loi générale des décharges par les rayons X peut être ainsi calculée mathématiquement 4.
Si la paroi frappée après réflexion sur l'anticathode n'est plus du verre, mais de l'aluminium, les rayons X
1 Communications à l'Académie des Sciences, des 27 avril et 10 août 1896.
2 Id., 1" mars 1897.
s Id., 23 mars 1896.
4 La quantité d'électricité positive perdue dans le temps dt par un conducteur situé dans un gaz en repos, à la pression p, sous l'action d'une source ponctuelle d'intensité I, égale, quelle que soit la température,
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On suppose le champ électrique assez intense pour atteindre le débit limite, et négligeable l'absorption.
K est le coefficient d'ionisation cubique du gaz; K', celui d'ionisation superficielle au contact du conducteur. L'intégrale triple est étendue au volume commun aux rayons et aux lignes de force émanées du conducteur; l'intégrale double, à la surface électrisée parles rayons ; r désigne la distance à la source de l'élément de surface ou de volume. Chaque élément de surface ou de volume est affecté du signe + si les lignes de force qui le traversent émanent du conducteur, du signe — si elles y aboutissent.
RAYONS AKODIQUES 195
acquièrent une énorme puissance (Destot), mais le vide est ainsi peu gardé, et l'ampoule doit être maintenue sur la trompe à mercure.
La sensibilité des rayons luminescents dépend encore du tube qui les actionne et de la substance fluorescente1. Le tube mince est préférable au tube épais ; la puissance du tube est proportionnelle à la surface des parois2. Il y a les mêmes différences entre l'action lumineuse et l'action photographique. Nous avons vu également que la rapidité des interruptions de la bobine a besoin d'être considérable en radioscopie et plus faible en radiographie.
RAYONS ANODIQUES
Les rayons cathodiques n'ont pas été seuls étudiés, et M. P. de Heen (de Liège), qui dès le début avait émis l'idée que les rayons de Rœntgen émanaient de l'anode 3, signalait récemment à l'Académie des Sciences 4 des rayons anodiques analogues. Deux systèmes de plateaux métalliques agissent par influence les uns sur les autres ; ils sont munis de pointes, indépendants, et suspendus à des fils de soie ainsi qu'un tube de Crookes, muni du plateau cathodique et de la croix anodique.
Quelle que soit la position des pôles, on a une ombre cathodique ou anodique ; au moment du renversement des pôles de la bobine, l'ombre grandit énormément et ne reprend qu'une minute après sa dimension normale. Pour un seul pôle, on a une ombre anodique agrandie.
1 Académie des Sciences, 28 septembre 1896.
2 L'Electricien, 6 juin 1896.
3 Académie des sciences, 17 février 1896.
4 Id., 1er mars 1897.
