HIS
Si le disque fait n tours en t secondes, la puissance mécanique P qu'il peut produire est
P=:-.HI.:cr»=EI
d'où Ton déduit pour la force éleclromotrice E
en appelant o) la vitesse angulaire en radians par seconde. La vue de Barlow constitue le type du moteur électrique théo riquement parfait.
436. Transmission de force motrice. — Puisqu'un disque de Faraday transforme l'énergie mécanique en énergie électrique, et que la roue de Barlow effectue la transformation inverse de l'énergie électrique en énergie mécanique, il est bien évident qu'en reliant les deux appareils l'un à l'autre et en envoyant le courant produit par le premier dans le second, on pourra effectuer un transport de force motrice (*) dans lequel la transmission s'effectuera par l'intermédiaire dos courants d'induction qui traversent le circuit.
On donne le nom de génératrice à la machine produisant le courant, et celui de réceptrice à la machine qui, recevant le courant, produit la puissance mécanique.
La théorie de ce transport — gros de conséquences industrielles — peut se traiter d'une manière très simple en considérant un générateur et un moteur théoriquement parfaits dans lesquels n'interviennent que les résistances des circuits et les courants d'induction produits par la rotation des deux appareils considérés.
437. Théorie d'une transmission de force motrice parfaite. — Considérons un disque de Faraday tournant à une vitesse constante dans un champ magnétique uniforme et
;*; I/oxp»*riencc a Hé réalisée pour la première foi» avec deux niachiaf» (iraiiimc eu 1873 par M. H. Fontaine à l'exposition de Vienne.
APPLICATIONS DE I/INDUCTION ÉLECTROMAGNÉTIQUE. 455
relié à une roue de Barlow (435) recevant le courant produit par le disque et tournant sous son influence :
Le disque produit une force éleclromolrice E^ et la roue une force contre-électomotricc E^,. Ces forces électromotrices sont d*ailleurs proportionnelles aux vitesses angulaires (ù^ et co^.
Appelons :
r, la résistance intérieure du générateur (disque de Faraday) ;
r^ — — moteur (roue de Barlow);
p — — des conducteurs qui les relient.
K=r^-hr^-hpf la résistance totale du circuit.
^intensité du courant dans le circuit ainsi constitué a pour valeur
E, — E, El — Ej
/•i + rj-+-p K
La puissance dépensée est évidemment EJ, la puissance produite est EjL Le rendement y; est alors
Il est indépendant de la résistance de circuit et ne dépend que du rapport des forces éleclomotrices E^ et E,. La résistance du conducteur interpose n'influence pas le rendement : elle ne fait que diminuer la puissance du transport.
Si Ton fait tourner le générateur à vitesse angulaire constante et que la vitesse angulaire des moteurs croisse depuis o jusqu'à une valeur pour laquelle Ej=::Ep que l'on porte en abscisses les valeurs de E2(fig. 212) et en ordonnées les difl'érentes valeurs de I, E,I, EJ et r^ on trouve que la puissance utile passe par un
maximum correspondant à E^ = -;-i , à un rendement y) = o, 5,
et à une intensité égale à la moitié de celle qui traverse le circuit pour a)j= o. Le rendement y;, nul pour w^ = o, va en augmentant avecwj et devient égal à i lorsque w^ est tel que E2 = E^. La puissance utile est alors nulle ainsi que le courant. La difl'ércnee entre la puissance produite par le générateur EJl et la puissance recueillie sur le moteur est dépensée dans le circuit pour produire son échauff*emcnt, et a pour mesure RP.
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