FROPAGATION HE SON. ESS

ut (depuis à jusqu'à a). Chacune de ces impulsions succesires se propage à DRE siens Que, en cart de Léeiché de ce par Au moment où la

rondensée. Pendant la deuxième phase de la devant la couehe d'air ET Tate ee

ose de la vibration. Donc, au bout du de Phares la portion antérieure est Le pod ditatée ser mn ongueur 3 FT, et la portion voisine, sue une

[ est le siège de prendre onde condensé, laquelle s'y est “ele que, sur ui D ne mniredrr complète, | adant les périodes suivantes, de nouvelles dans a "À oute sa longueur uvéc la viléssu cuncolonne d'air est partagée en tranches

ému à EU es ont siens. at le sjège d'ondes condensdes et dilsiées

Mnmioiée graphique de l'état permanent du luyau sonore. — On petit Nprsenter géométriquement l'état permanent de ls colonne d'air vibrante vr

Fig. 276.

dévant sur l'axe méme du tuyau une série de perpendiculaires proportionnelles chacune à la vitesse de condensation ou de dilatation de la tranché d'air corres- Pondante (g. 275).

Ds pérpendieutuires ont une longueur nulle aux points À,A,, A6... où la varis- Lion de densité est nulle; elles ont une longueur maximum aux polis Lee 4,41... où cette vurlation est la plus grande. Les ordonnées éorrespon | lantes aux candensations sont toutes du même côté de l'axe horizontal, les

udonnées correspondantes sux dilutations sont toutes de l'autre côté, Leur | og aonstiton ane courbe, en forme de sinusofde, composée de boucles | ahernatirement positives et négatives. La longueur toile de (eux

on AOOUSTIOUTE

Bougies cotes Péescsteal 1 ete dune seule honte est este 32

Enfin, chaque portion du tuvau étant successivement le siège d'ondes cundensdes et d'ondes dilatées, on a figuré cet état à l'aide d'une sinusoide ponctuée qui ef placée symétriqueinent à la sinusoïde pleine.

> Cas d'une atmosphère illimilée. — On passe aisément du cas précédest à celui d'une atmosphère gazeuse illimitée. La propagation se faisant dans tous les sens à la fois, les condensations et les dilatations successives se à des surfaces sphériques, concentriques au corps sonore. Les ondes soneres deviennent des sphères; mais leur longueur d'onde et leur rifesse de propegttion sont les mèntes que précédemment. La seule différence, c'est que l'intensité di mouvement vibratoire, se transimettant à une masse d'air de plus en pie grande, diminuera rapidement à mesure que l'onde s'agrandira : d'où il ré tera un affaiblisseinent rapide du son.

980. Réflexion du son. — Lorsque les ondes sonores retcontrent un obstacle, elles reviennent sur elles-mêmes, en formant de nouvelles ondes concentriques qui semblent émaner d'un second centre sonore, situé de l'autre côté de l'obstacle : on dit alors que les ondes sont réfléchies.

La tigure 276 représente une suite d'ondes incidentes réfléchies

sur un obstacle plan 1. Si Fou considère, par exemple, l'onde incidente MCDN, émise du centre À, l'onde réfléchie correspondante est représentée par Fare CKD, dont le point a est le centre virtuel. La droite AC, suivant laquelle se propage le son de À en C, est un rayon sonore; et si l'on mêne par le point C une perpendiculaire CH à la surface réfléchissante, l'angle ACT que fait le rayon sonore avec cetle perpendiculaire se nomme angle d'incidence: enfin, l'angle BCH, que fait le rayon sonore réfléchi BC avec la anne perpendiculaire, est Y'angle de réflexion.

la réflexion du son est soumise aux deux lois suivantes (que louis retrouverons les mêmes pour la chaleur et pour la lumière) : 1! Le rayon sonore incident et le rayon réfléchi sont dans un Mme plan, perpendiculaire à la surface réfléchissante. ? L'angle de réflerion est égal à l'angle d'incidence. Un verra plus loin comment ces deux lois se vérifient pour la thaleur au moyen de deux miroirs concaves placés en regard l'un

de l'autre à plusieurs métre « On peut les vérifier de la même manière pour le | vendant une montre au loyer de l'un des miroirs, ëL 1 r'orcille au foyer de l'autre, Les tie-taes de la montre, par réflexion du premier Miroir au foyer du second, “ndus distinctement par un dservatenr qui place en e« oit son orcille, soit l'orifice d'un petit tube acoustique.

WI. Échos et résonnance prés les lois de la réflexion, le son qui se propage d'abor om du point À (fig. 276) dans

lutes les diréctions telles que au, sé propage, en outre, après sa flexion sur PO, suivant toutes les directions, telles que aCB, fantes du point a. I en résulte qu'un observateur placé en B mlendea, outre le son parti du point À, un deuxième son qui lui Simblera émis dans la direction aCB.

Ün norme écho ce phénomène de la répétition d'un son dans l'air par l'effet de sa réflexion sur quelque obstacle.

Pour un son très bref, comme un choc, il peut y avoir écho lorsque la surface réfléchissante est distante seulement de 17 mètres. Ch résulte de ce fait physiologique qu'une sensation sonore persise au moins un dixième de seconde, En effet, pendant cet itervalle de temps le son parcourt environ 34 mètres; si donc un observateur est placé en À, à plus de 17 mètres d'un obstacle, tel qu'un mur K, servant de réflecteur (fig. 277), le son réfléchi parviendra à son oreille après que la sensation du son direct sera éteinte, et il pourra le percevoir, sans aucune confusion, pourvu que l'intensité du son soit suffisante.

Pour les sous articulés il faut au moins une distance double, c'est-à-dire 34 mètres, pour que l'écho soit perçu nettement. Cela est une conséquence de ce fait, facile à constater, qu'on ne peut prononcer ou entendre bien distinctement plus de cinq syllabes par seconde. Or, la vitesse du son étant de 340 mètres par seconde, il s'ensuit que dans un cinquième de seconde le son parœurt 68 mètres. Par conséquent, si l'obstacle réfléchissant est à une distance de 34 mètres, le son, tant pour aller jusqu'à l'obstacle

L Da grec #7e, 01.

que pour en revenir, aura 68 mètres à parcourir, Le temps écoulé entre le son articulé et le son réfléchi sera donc d'un cinquième de seconde; dès lors les deux sons ne se confondront pas, et le son réfléchi sera entendu distinetement,