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Ou a fait ensuite une autre expérience pour déterminer l’intensité du second barreau, en prenant la même mesure que celle dont on s’était servi ^our déterminer les variations , afin de pouvoir exprimer ces dernières
CHAPITHÈ IX.
eü parties de toute l’intensité; mais comme les variations ont été indiquées eu parties de l’échelle du magnétomètre, il a fallu exprimer en fonctions de ces parties l’intensité du second barreau. Cette expérience fut faite de la manière suivante :
Le magnétomètre, à ia'o, se trouvait à 687,38. Si àlors on eût enlevé le second barreau, le magnétomètre aurait été dévié si fortement, que l’échelle serait sortie du champ de vision, et qu’ainsi on n’aurait pu mesurer l’angle d’écart C’est pour ce motif qu’on n’enleva pas tout à fait le barreau; on se contenta de le retirer un
Peu, afin de pouvoir mesurer une partie en fonction de échelle : cette partie comprenait 633,g divisions. Le magnétomètre fut amené jusqu’à l’extrémité de l’échelle. Pour employer celle-ci à mesurer une seconde partie de l’angle d’écart, on retira un peu le premier barreau sans déranger l’autre; en éloignant ensuite davantage le second,, le magnétomètre avait assez d’espace pour parcourir presque toute l’échelle; on retira ensuite ce barreau beaucoup plus que la première fois , et alors , cette seconde partie fut de i5ÿ8,8 parties de l’échelle. En continuant de mesurer ainsi, on trouva, pour ta troisième partie 1 157,8; en additionnant les trois parties, on obtint la déviation du magnétomètre correspondante, à la fin de l’expérience, à toute l'intensité du second barreau, savoir :
3390, 5 parties de l’échelle.
Si on ajoute à cette somme les différences des positions corrigées du magnétomètre, au commencement et à la fin des expériences , on aura 848,5 1 — 683,68= 164^3 ; alors l’intensité du barreau, ad commencement de l’expérience, sera de
3555,33 parties de l’échelle.
Si, au contraire, on prend la différence des états du
I l6 RECH. DE MM. GAUSS, WEBER ET GOLDSMITH.
inagnctomètre , à la fin et au commencement des températures descendantes, on aura :
l’intensité du barreau, au commencement de la température descendante, sera donc de 3374>9 paities, et par conséquent l’intensité moyenne pendant l’abaissement sera :
= 338a,7 parties de l’échelle.
La fig. -î3 représente le tracé graphique des résultats ; les abscisses représentent les temps, et les ordonnées les températures. La courbe supérieure est la courbe de ces dernières; l’inférieure est celle des intensités.
Dans la courbe des températures on distingue trois parties ; la partie coiTespondante à la température qui monte presque uniformément; la |)artie où la température n’est presque pas changée; enfin celle où elle baisse uniformément.
Pour faciliter les calculs précédents, on peut suivre la marche suivante :
1“ Pour l’intervalle de temps où les températures ont baissé depuis 1 1'*5' jusqu’à i2‘'o, il suffit, pour le calcul des positions corrigées du maguétoniètre, de la simple formule
où n désigne la température en degrés centigrades de l’échelle ;
a“ Relativement à l’intervalle de temps où la température est restée constante, depuis loVj jusqu’à 1 1**, on n’a qu’à ajouter, en raison de la perte d’intensité qui survient insensiblement, une correction dépendante du temps t, exprimé en minutes ir partir de io''4', laquelle est ainsi formulée :
