SUIVANT LES DIFFÉRENTS STSTÈMES

Tous les perfectionnemenls apportés aux moteurs à vapeur, comme ceux qu'ils sont. encore susceptibles de recevoir, tendent nécessairement vers ce but principal :

Étant donné un certain poids de combustible capable de développer en brîUant un nombre déterminé de calories ou unités de chaleur, xui faire produire le maximum de puissance

MÉGANIQUE.

Mais ce but à atteindre dépend de deux organes essentiels : le générateur dans lequel le gaz moteur se forme, et le récepteur mécanique de sa puissance. Le gênérateur.peut plus ou moins bien utiliser le calorique employé à la production de la vapeur, et celle-ci peut avoir à son tour des effets plus ou moins parfaits sur le récepteur.

Une nouvelle théorie tend à prouver que la meilleure machine connue, construite sur le principe ordinaire (celui inauguré par Papin et si bien mis en pratique par Watt), n'utilise que faiblement la puissance mécanique que le calorique peut théoriquement développer. Néanmoins , comme nous n'avons à examiner que le système vulgaire, aujourd'hui, c'est-à-dire :

Celui de Veau transformé ei\ fluide élastique dont on utilise la force vive presque de la même façon que celle qui aurait été emmagasinée par la compression dun gaz permanent;

N'ayant, disons-nous, que ce système en vue, nous nous y arrêtons pour en examiner les conditions^ et en rechercher les meilleurs effets s'ils ne sont pas d'ailleurs ce qu'ils pourraient être réellement.

Tout ce qui précède, comme notions préliminaires et applications, permettrait

évidemmenl & chacun de nos lecteurs défaire, pour chaque cas {Mirticulier, ce que nous allons essayer d'indiquer d'une manière générale; mais il est indispensable de faire celte espèce d*état résumatif qui consiste à comparer directement la dépense de combustible à Vunité de puissance développée» suivant le mode de production et d'emploi de la vapeur.

Nous nous proposons enfin de recbercher ce que coûte l'unité de travail mécanique développée avec les moteurs à vapeur actuellement en usage.

VOWS B'XAV A TAVOHISXH BT ▲ nAVBVSBa ▲ A^WITA

BB BVTSSAVOS BÉTB&OBBiB

On a VU, par les notions préliminaires, que la puissance mécanique de la vapeur d'eau peut être ramenée, quant à sa valeur spécifique, à son volume, à sa pression et à son mode d'emploi sans détente ou à délente plus ou moins prolongée. La tai)le (t. I*', p. 81), calculée par M. Poncelet, indique en effet ces propriétés en en faisant connaître la valeur. Mais pQur la recherche de la dépense directe en combustible il faut traduire les volumes en poids, puisque la quantité de calories absorbées est en effet rapportée à ce genre d'unités.

Nous avons également montré (t. I«% p. 82) que, sous ce rapport, la quantité de calories dépensées change peu, pour un même poids d'eau, avec la pression sous laquelle la vapeur est produite, attendu que, pour des pressions différentes^ le calorique latent, qui représente la plus grande partie de celui absorbé, change peu et mfime en sens inverse de la pression. *

Il 7 a lieu cependant d'en tenir compte^ ne serait-ce que pour l'examen de la question. ,

Soit 1 kilogramme d'eau froide, à 0 degré centigrade, à vaporiser sous les deux pressions différentes de 1 et 8 atmosphères.

1^ CAS. — Mettant de côté, pour l'instant, Tespèce de combustible employé , on devra fournir, pour vaporiser 1 kilogramme d'eau à 0 degré, sous la pression de i atmosphère, la «luantité n de calories suivante (t. I"', p. 48) :

P poids d'eau à vaporiser s= 1

t sa température primitive =3 0

T température de la vapeur à 1 atmosphère = 100®

l quantité de chaleur latente correspondante = tUl^

on trouve :

n-. (T — « + J)P = (100 — 0 + 837) X 1 = 637 calories.

2* CAS. *~ Pour vaporiser la même eau sous la pression de 8 atmosphères, on

aurait *

n ±>: (1S3 — 0 + 503) X 1 = 686 calories.

Pour trouver les quantités de travail correspondantes, il faut maintenant rame-