GARE

Mes ; : GATE à OL pour [O, Je infiniment petit, soit ( Ve

d[O, ke

Le système des trois équations (293) se résout facilement, en prenant pour

variable auxiliaire 0 — Vx. On trouve en effet

Pie EC PT ia ua (296) MERE SR Fee LS Ets C3 + 0

après avoir posé, pour simplifier, K K, (297) pp), jp =(@).

La grandeur (ro: ) est donc accessible au calcul, par l'intermédiaire de 0 : 21e/0

dT: __dT. d8

(298) aLO,k d AU,

La valeur trouvée est finalement

d[0; Je /0 2 C5 (1+ C6) (300) SUR ag Gags) CRC Grr a), 2C2(P +VK:K;)

Nous ne pouvons observer de maximum de température autre que 3/468° tant que cette dérivée ne devient pas positive, son numérateur $ “annule pour la valeur P, de la pression donnée par la formule

(301) P,—VRK, nn

Cigu — Giga dans laquelle les constantes C;, C,,K, etK, devront être calculées pour la température T—3468°. La valeur de P, qui s’en déduit est P,—1"",204 environ (!)}.

Si nous réalisons la combustion du carbone dans une atmosphère d'oxygène pur sous une pression supérieure à 1*",204, nous pourrons obtenir des Llempératures supérieures à 3468°, Mais le calcul du maximum de température atteint sous la pression P en fonction de la pression et de ce que nous appelons l'excès d'oxygène [ O, |. est extrêmement complexe : il faut en effet adjoindre au système des équations (295), (294) et (293) [ces dernières étant équivalentes aux équations (296)] les formules d'équilibre 6 et 38 (p. 110 et 116), les formules donnant les chaleurs spécifiques C en fonction de la température, ainsi que

l'équation TOI = pour les valeurs non nulles de [O,[.. Ce problème

s'éloigne trop de notre sujet pour que nous en abordions l’étude.

(1) Nous avons indiqué ci-dessus (note p. 96) que les valeurs de la température caractéristique Ô de l'oxygène avaient été choisies trop élevées. Il s'ensuit que K, est trop élevé, et que la valeur donnée pour P, est approchée par excès.