SLR LA CIRCULATION DU SANG

La force élastique peut être évaluée en mesurant , au moyen d'un piézomètre, la tension du liquide contenu. Cette tension n'appartient pas en propre au liquide qui est sensiblement incompressible ; elle n'est autre que la force élastique du tube lui-même, transmise et pour ainsi dire réiléchie par le liquide. On peut substituer le mot tension à celui de force élastique dans les deux lois que j'ai indiquées plus haut. L'expérience montre une troisième condition qui moditie la tension : c'est la surface du tube, et il faut ajouter cette autre loi :

â* La tension, pour l'introduction d'un volume donné de liquide dans un tube élastique , est en raison inverse de la surface pariétale de ce tube.

En effet, lorsqu'un tube a beaucoup de surface, pour effectuer la dilatation nécessaire, chacun des points de cette surface sera distendu d'une faible quantité; sa fon^e élastique sera donc peu augmentée.

B. Si, au lieu d'un tube élastique iermé, nous avons à faire à un tube ouvert^ les choses se passent autrement :

l"" L'élasticitéj dans un tube ouvert, n'est sollicitée qu^autant qu'il y a un obstacle à l'écoulement.

Cet obstacle peut être constitué par les frottements a vaincre, par Faction de la pesanteur, par la viscosité du liquide.

2* L élasticité est sollicitée en raison de Vintensité de l'obstacle à Vécoulement.

On peut facilement vérifier ces lois au moyen de l'appareil suivant :

Un flacon à trois tubulures (fig. 5) est rempli d'eau ; on y introduit un long tube aa élastique, en prenant une des tubulures comme orifice d'entrée et Taufre comme orifice de sortie ; la tubulure du milieu reçoit un tube de verre i\m plonge dans le liquide du flacon. Chacune des tubulures est exactement lutée sur le tube correspondant. Enfin le tube d'écoulement 6 est coudé, et le tube de verre v du milieu Test à la même hauteur; il se continue ensuite horizontalement, sans quoi l'ascension du liquide du flacon dans la branche médiane eût été gênée par la pression même de la colonne verticale qui se fût formée.

4« sério ZooL T VIU. (Cahier n' 6.) « 2i

338 J. MARBY. — *- REGHI2RCHBS HYDRAULIQUES

Avec cet appareil, on voit ;

Que, sous une même pression, VélasUcilé du tube est (tautant plus mise enjeu que les frottements offrent plus d* obstacle à récou' lement. C'est là une loi fondamentale, et de laquelle les autres dérivent. Ainsi on observe également que, lorsque l'impulsion a peu de durée, Télasticité est beaucoup plus mise en jeu , et le liquide du flacon est plus abondamment déplacé que si la même quantité passait dans un temps plus long; mais cela tient à ce que les frottements croissent comme le carré de la vitesse des liquides ; ainsi, dans ce cas encore , la mise en jeu de l'élasticité est proportionnelle aux frottements (1).

Pour que la transformation d'une série d^ afflux intermittents en un écoulement continu, sensiblement régulier ait lieu, il faut que chaque ondée puisse se loger sans augmenter sensiblem&tt la tension dans le tube, et que cette tension soit telle, que toute Vendée puisse s'écouler avant qu^ la suivante n'arrive.

A ce moment, dans l'appareil que je viens de décrire, le tube à déversement v est le siège d'oscillations très grandes, tandis qu'un manomètre placé sur le tube b, vers l'orifice d'écoulement, reste sensiblement au même degré.

Applications.

Si l'on transporte à la circulation du sang les lois que je viens d'énoncer pour l'écoulement dans les tubes élastiques, on voit déjà :

Que la transformation de l'ondée intermittente que pousse le cœur en un écoulement constant , comme on le trouve dans les capillaires, ne peut avoir lieu qu'à la condition que le sang contenu dans le système artériel prenne une tension assez considérable. Or

(4 ) RemarqooDS que Farrivée de Teau dans le tube de verre de la tubulure médiane V n'exprime que raugmeniatk>n de volume du tube distendu, mais nullement b tension intérieure , et un piésomètre> situé sur le trajet du tube élastique a, donnerait des indications toutes différentes. EnGn, dans le ou d'impulsion intermittente du liquide, le piézomètre et le tube à déversement seront tous deux le siège d'oscillations exprimant les variations de volume et celles de tension .

SUR Lk CIRCULATION DU SANG. 3S9

C6l(e tension ne peut exister qu'à la condition d'un obstacle à récoulemenl, et elle existe en amont de Tobstacle. Donc le système de petits vaisseaux intermédiaires aux artères et aux veines est le siège de frottements considérables, fftncipa/ obstacle au cours du 8ang(1). Bernouilli a étudié les lois de la décroissance des ten* sions dans les tubes par suite des frottements, et a trouvé que, sur un tube également calibré j la tension piczométrique diminue d'une ()uantité constante, depuis le niveau du réservoir élevé jusqu'à rorifice d'écoulement. Les niveaux piézométriques sont alors sur une même ligne droite qui réunirait ces deux points extrêmes. Si le tube n'est pas également calibré, et si, par conséquent, il n'offre pas partout les mêmes frottements , la décroissance des pressions ne sera plus régulière, et la ligne de niveau des piézo* mètres sera sinueuse ; leur niveau restera élevé en amont des plus grands obstacleSj et décroîtra brusquement en aval : c'est le cas du système vasculaire.

Les eœpériences de M. Pciseuillef qui a trouvé une tension sen* siblement égale dans tout le système artériel, montrent que toutes les artères sur lesquelles il a opéré sont situées en amofit du plus grand obstacle. On a fait une objection à l'existence de fit)ttements plus considérables dans les capillaires, la voici : le système

(4) Je ne sais b*\\ est besoin de dire ici que le principe d'égalité de pression, qu'on trouve souvent invoqué par les physiologistes pour expliquer la tension moyenne sensiblement égale dans tout le système artériel, ne saurait exister dans les vaisseaux, par cela seul qu'il y a courant. Des faits bien simples à constater suffisent à prouver que cette égalité de pression n'existe pas quand le sang circule. Ainsi, lorsque dans lopération de la saignée, on place une ligature sur le bras en arrêtant le courant veineux, on voit la tension dans les veines augmenter en amont de cet obstacle, par la môme raison qui fait que la tension artérielle est grande en amont des capillaires, et l'égalité de pression s'établit entre les vaisseaux artériels et veineux, justement parce qu'il n'y a plus de courant, et partant plus d'obstacle dans les frottements.

Si la ligature est serrée assez fortement pour supprimer aussi le cours du sang dans les artères, le courant continue encore, sous Tintluence du retrait élastique de ces vaisseaux, et les veines se remplissent jusqu'à ce que les artères se soient assez vidées pour que leur tension ne soit plus supérieure à la tension veineuse. Alors il y a équilibre, parce qu'il n'y a plus de courant.

S&O J. MAIIBY. — RECHERCHES HYDRAULIQUES

artériel, dans son ensemble, doit être considéré, au point de vue de sa capacité, comme un cône dont le sommet est au cœur et la base à la circonférence ; c'est-à-dire que la capacité totale des vaisseaux augmente, à mesure qu'on s'éloigne du cœur. De cet élargissement progressif, on a conclu à l'impossibilité de frottements croissants dans des voies de plus en plus larges. Mais il faut remarquer que les frollements sont en raison des périmètres mouillés (selon l'expression de M. Poiseuille), et ceux-ci croissant bien pins vite que la somme des sections des petils vaisseaux, les frottements croîtront dans ceuœ-ci^ malgré l'augmentation de calibre qu'on trouve en additionnant leurs sections.

Lorsqu'un écoulement est établi dans un tube élastique, la dépense du liquide est réglée par la tension moyenne dans ce tube, et croît toujours avec elle. Donc, si Tafllux des ondées inlcrmittcntcs du cœur devient plus grand, la tension moyenne du sang dans les artères croîtra, et avec elle Técoulement par les capillaires. Tous deux atteindront un point fixe, quand l'écoulement d'une ondée sera effectué au moment où en arrive une nouvelle.

On voit, d*après ce qui précède, que la manière dont l'élastirité transforme les afilux intermittents en écoulement constant est la même, quelle que soit la forme de la partie élastique comprise entre les orifices d'entrée et de sortie ; mais il y a encore d'autres effets de l'élasticité, tels que la locomotion artérielle et le pouls ^ qui dépendent, en chaque points de la tension du liquide contenu, ce qui force à étudier la tension en chaque point d'un tube.

On va voir que la forme tubuleuse modifie la tension dam les différents points ^ et que de même que les pressions constantes sont inégalement réparties dans les tubes où elles amènent un écoulement, de même les impulsions additionnelles intermittentes sont inégalement distribuées dans un tube élastique.

Supposons un tube élastique (fig. 4) décomposé en une série de tronçons successifs abcd, l'ondée arrive par l'orifice o avec une force représentée par 8. Dans le prenner tronçon, cette ondée rencontre une résistance dans la colonne de liquide qui l'occupe déjà, et qui pour progresser trouvera dans les frottements un obstacle en raison du carré de sa vitesse; elle sera donc d'autant

8l)R LA CIRCULATION DU SANG. â&l

plus (lilTieile à mouvoir que Tinipulsion sera plus brusque; mais les parties latérales sont susceptibles de céder, et, d'après ce que nous avons vu, se dilateront en raison même de Tobstacle à lecoulement. La force de Tondée sera donc décomposée en deux parties, dont Tune, que je représenterai par 4, servira à dilater et a allonger le tronçon a, et l'autre, qui sera aussi de 4, poussera le reste de Tondée dans le tronçon b. Dans le tronçon fr, nous trouvons la force d'impulsion directe déjà réduite de tout ce que l'élasticité a consommé pour effectuer la dilatation du premier tronçon; celte force directe réduite à ft sera elle-même décomposée comme la précédente. Une partie égale à 2 dilatera le tube, et le reste poussera du liquide avec une force de 2 dans le tronçon c. C'est de la même manière que la force se décomposera dans des tronçons successifs, de telle sorte qu'au bout d'une certaine longueur, l'impulsion directe sera réduite à une quantité infiniment petite.

C'est là ce (pii se passe pendant l'afflux de l'ondée, et en considérant celui-ci comme instantané, la forme du tube sera dans le premier instant celle d'un tronc de cône, dont la base oo' sera à l'orifice d'entrée du liquide. La tension piézométrique de chaque tronçon serait à ce moment suivant une progression décroissante , représentée par la série des chiffres 4, 2, 1, 1/2, etc. Les choses ne restent pas longtemps en cet état , car, dans l'instant suivant, la tension se modifie dans les divers points du tube. Le premier tronçon a reçu tout le liquide que l'ondée devait lui envoyer, et il a atteint du premier coup son maximum de tension ; il n'aura plus qu'à en perdre. Les tronçons suivants, au contraire, n'ont reçu d'emblée qu'une partie de Fondée, d'autant plus petite qu'ils sont plus éloignés de l'orifice d'entrée ; mais aussi plus ils sont éloignés, plus ils auront à recevoir de force restituée par les tronçons qui les précèdent ; ceux-ci leur envoyant du liquide jusqu'à ce que l'écoulement ait évacué tout ce qui était contenu dans leur dilatation, ou si le tube est fermé, jusqu'à ce que la tension soit en parfait équilibre dans tout le tube. Dans les deux cas, les oscillations des manomètres placés à différents points du tube nous offriront de grandes différences dans leur mode de production.

SAS j. HABrr. — necHERCHes uvonAuuQUEs

Ainsi, près de rorifice d'entrée, le manomètre aura une ascension brusque et une descente lente; loin de cet orifice, au contraire, V ascension prendra une durée dont la longueur croîtra avec réloi» gnement. Dans ces derniers points, en outre, la force, restituée par le tube élastique agissant pendant un certain temps, donnera naissance (tant qu'elle n'aura pas baissé par le retrait du tube) A un mouvement accéléré, soit pour l'écoulement du liquide, soit pour l'ascension de la colonne manométrique ; car c'est une loi qui préside aux effets de toutes les forces continues, qu'elles don'nent toutes naissance à un mouvement accéléré. Aussi verra-t-on la colonne manométrique en ces points, s'élever d'abord d'un mouvement lent et insensible à l'œil sans un point de repère, puis prendre de la vitesse de plus en plus, jusqu'à ce que, par le fait de I écoulement, la tension baisse, et en même temps la colonne manométrique diminue.

L'augmentation de tension sous l'influence d'une ondée, dans un tube ouvert, n'étant autre chose, en chaque point, que l'excès de l'afflux sur l'écoulement, il s'ensuit qu'à égale impulsion, la tension sera d'autant plus grande que V obstacle à r écoulement sera plus grand lui-même. On pourra donc faire varier à volonté la hauteur maximum d'un manomètre sur un point du tube, l'élever en augmentant en aval l'obstacle à l'écoulement, l'abaisser en diminuant cet obstacle.

Des phénomènes qui, dans les artères, dépendent des variations de la tension

sanguine.

Nous avons dit plus haut qu'il est deux phénomènes, la locO" motion artérielle et le pouls qui peuvent s'observer en différents points, et qui dépendent de la tension sanguine.

Ces phénomènes varieront dans leur forme comme la tension elle-même, et nous allons voir que les mêmes lois que nous avons données pour les tubes élastiques sont applicables aux vaisseaux sanguins et aux phénomènes qui s'y passent.

SVn LA OIRCULATIOR DU SAMQ. 3^5

LooomoUoQ artérielle.

Deux formes de locomotion ont été signalées dans les artères : Tune qu'on pourrait appeler locomotion par impulsion direcle^ et Tautre locomotion par inflexion latérale des vaisseaux.

La première s'observe sur un vaisseau qui oiïre un obstacle brusque au courant sanguin. Ainsi, au niveau d'une bifurcation, réperon faisant obstacle à l'ondée sanguine, est poussé en avant à chaque pulsation du cœur, et le vaisseau est allongé, pour revenir ensuite sur lui-même en ramenant l'éperon en arrière. Dans la ligature d'une artère au moignon d'un amputé, le même phénomène se passe , et est encore plus frappant, parce que l'obstacle est plus absolu ; on voit à chaque battement du cœur l'artère liée sortir des parties molles, et être portée en avant. Dans ce cas, l'artère sort beaucoup plus du moignon après la ligature qu'avant.

Ici se trouve appliquée la loi ci-dessus énoncée : Dans un tube à écoulement^ la tension en un point est d'autant plus grande ^ que l'obstacle à l'écoulement est plus grand lui-même au-dessous de ce point.

La seconde forme de locomotion, ou locomotion par inflexion latéralCy qui a quelquefois été appelée locomotion par redressement des courbures, est un phénomène complexe. De même que la précédente, elle résulte de l'allongement du tube; ainsi, si un tube ou un vaisseau est rectiligne, il s'y formera, par l'allongement, des courbures, si les deux extrémités ne peuvent se déplacer, et donner lieu au premier mode de locomotion.

Si le vaisseau est un peu courbé, il le deviendra davantage ; mais dans le cas de courbure trop brusque , il y aura tendance à l'agrandissement de son rayon (cela se passe par un mécanisme analogue à celui qui redresse la courbe dans le manomètre de Bourdon).

Cette seconde forme de locomotion est soumise à la loi que nous venons d'indiquer pour la première, c'est-à-dire qu'un obstacle au cours du sang, au-dessous du point observé, la rend plus sensible.

âAi J* HABBT. — RECHERCHES HYDRAULIQUES

En effet, le point de l'économie où celle locomotion est le plus apparent, est la face interne du bras che^s les sujets qui ont Tartère humérale superficielle ; de plus, pour que le phénomène soit très marqué, il faut que la main soit appliquée derrière la nuque. Or, dans celle position, non-seulement la région est bien prcsen* lée à Tobservatcur, mais aussi la flexion de Tavant-bras coniprirae les vaisseaux , et amène un obstacle au cours du sang au-dessous du point observé (on peul s'en assurer en cherchant le pouls à la radiale, on le trouve alors très diminué) ; c'est précisément cet obstacle au cours du sang, au-dessous de l'humérale, qui augmente chez elle les maxima de tension, et par suite la locomotion latérale.

Nous allons passer à 1 étude d'un aulre effet des changements de tension dans les arlères : le pouls. Ce phénomène aura pour nous bien plus d'intérêt, puisqu'il est exploré tous les jours parle médecin à titre de symptôme des plus importants.

Du pouls et de son mode de production.

Le pouls est la sensation, perçue par le toucher, de l'inégalité dans la tension du sang d'une artère. Le doigt, pour percevoir cette inégalité de tension, se substitue à la force élastique de la paroi artérielle en déprimant celle paroi , cl en faisant perdre au vaisseau sa forme cylindrique, grâce à laquelle toiis les points offraient une égale résistance ù la tension du sang.

Il est admis aujourd'hui que le pouls à la radiale n'est si facilement perçu que par suite de la facile dépression de ce vaisseau, contre le plan résistant que fournit le radius ; tous les chirurgiens professent que, dans la ligature d'une artère au milieu des parties molles, il ne faut pas espérer que le pouls révélera la position du vaisseau, qu'on peul loucher dans ces conditions sans le reconnaître.

Ce n'est donc pas la dilatation du vaisseau , mais son plus ou moins de dépressibililé sous le doigt qui produit le pouls, et il est facile de mipux analyser le phénomène en produisant arlificielle-

SUR LA CIRCULATION DU SANG. 3j|5

ment dans des tubes dépressibles, des pulsalions, qui sonl identiques pour leur production au pouls artériel lui-même (1).

On peut voir ainsi expérimentalement, que sous Tinfluence d'afflux liquide intermittent, un tube simplement dépressible, mais non élastique (comme ceux qu'on peut faire en taffetas gommé agglutiné), donne des pulsations, lorsqu'il est déprimé par le doigt contre un corps dur; seulement, dans ce tube, la pulsation garde les caractères de l'ondée qui la produit ; car l'élasticité seule la peut modifier, et le tube qui n'est que dépressible transmet l'im* pulsion à la manière des tubes inertes.

Dans un tube élastique, au contraire, le caractère delà pulsation est modifié, comme nous avons vu plus haut que la tension dont il dépend est modifié ; la pulsation est alors moins brève et mains forte que l'ondée. En outre, dans un point du tube éloigné de l'orifice d'entrée, comme la tension additionnelle se manifeste au piézomètre par une ascension du liquide avec un mouvement accéléré , de même le pouls en ce point consistera dans un soulèvement du doigt, qui, très faible d'abord, prendra ensuite de la force et delà vitesse.

11 résulte aussi de cette modification du pouls par rélasticité,que le pouls , sur un point du tube éloigné de l'orifice d'entrée, est trop faible à son début pour être perçu par notre toucher imparfait, et qu'il ne devient saisissable pour nous que lorsqu'il a acquis, dans son accroissement accéléré, assez de force et une vitesse assez considérable. De là un r^rd apparent de la pulsation sur l'afflux de Vondée, du pouls sur la systole du c(Bur.

De même que le pouls n'est que la tension additionnelle du cœur qui se retrouve dans les vaisseaux, tant que l'action transformatrice de l'élasticité n'a pas égalisé cette tension, de même aussi, tout ce qu'on a appelé les qualités du pouls n'est aulre chose que des variétés de forme dans la tension qui le produit, et s'explique très bien d'après les lois de l'hydraulique des conduits élastiques. Nous allons donc donner les expériences , au

(4) \\ eéi impoBSible, quand on a senti ces pulsations, de donter de leur identitô de nature avec le pouls artériel.

8&6 s. HAUBY. — RBCHBRCHIM HTORiULlQUES

moyen desquelles on peut saisir la cause des variétés de forme de la pulsation dans les tubes élastiques , et nous montrerons leur identité de nature avec les diverses formes du pouls artériel. Voici Tordre que nous suivrons dans cette étude :

A. Des conditions d'existence ou d'abêenee du pouls.

B. Des circonstances qui augmentent ou diminuent le retard apparent du pouls.

C. Des conditions qui produisent les différents earactères cliniques du pouls.

A. Des eonditioDi d'niateaoe ei d*âbieiio« da pouls.

D'après ce qui a été dit plus haut, pour que le pouls soit perçu (le cœur battant d'une manière normale)^ il faut qu'au point observé, l'élasticité de la portion du tube située au-dessus n'ait pas transformé les inégalités de tension en une uniformité sensi* blement parfaite.

Si nous expérimentons sur un tube élastique, nous trouvons que cette transformation a lieu dans deux cas :

l"" Quand il y a une grande longueur de tube élastique entre rorilice d'entrée et le point observé;

2* Quand il y a au-dessus du point observé une ampoule élack tique considérable.

I. La longueur du tube a, comme nous l'avons dit (p. 837), deux modes d'action pour détruire les inégalités : d'abord en mul* tipliant les frotlements, ce qui met davantage en jeu l'élasticité du tube au-dessus d*eux; ensuite en augmentant la surface élastique, avec laquelle croissent les effets de l'élasticité.

Eicpériefu:es. -^ Si l'on prend un long tube de caoutchouc également calibré , et qu'on le mette en communication avec la boule décrite plus haut comme agent d'impulsion, on peut, à chaque afflux d'une ondée liquide, sentir très nettement une pulsation près de l'orifice d'entrée. Cette pulsation se retrouve plus loin, mais elle est plus faible; enfin il arrive un moment où la pulsation n'est plus perceptible, par suite de la distance du point observé à l'orifice d'entrée. A cet endroit, l'élasticité a assez agi pour trans-

SUR LA CIRCULATION DU SAtfO. S&7

fomier l'impulsion inlenniltente en un mouvement sensiblement continu.

Dans les artères, la même chose s*observe, et le pouls devient de moins en moins net (à égal calibre du vaisseau), à mesure qu'on s'éloigne du cœur. Les expériences hémométriques, qui servent è mesurer la tension dans différents vaisseaux, viennent confirmer ce résultat, en nous montrant les impulsions additionnelles du cœur décroître à mesure qu'on s'éloigne de cet organe*

II. La présence d'une ampouk sur le trajet du tube donne lei mêmes effets que la longueur considérable du tube, car elle augmente la surface pariétale en amont du point observé, et par suite l'action transformatrice de l'élasticité.

Expériences, — Si, à la jonction du tube de caoutchouc avec la boule impulsive, on place une ampoule de caoutchouc très élastique, on voit que le pouls est supprimé dans le tube immédiatement au-dessous de cette ampoule. Ce fait s'explique naturellement comme le précédent par la transformation de l'impulsion intermittente au moyen d'une grande surfoce élastique.

La même chose se passe dans le cas d'anévrysme sur une artère ; le pouls est alors supprimé sur ce vaisseau au*dessous de la tumeur, et, en tout cas, il est considérablement diminué. Dans certains cas, si les pulsations du cœur sont inégales, les plus fortes seulement produisent une pulsation à l'artère malade ; c'est ce qui donne lieu au pouls différent. Pour qu'un anévrysme supprime le pouls de cette manière, il faut, on le comprend, que la poche soit assez volumineuse ; qu'elle communique largement avec les vaisseaux ; qu'elle soit assez élastique ; en un mot, qu'elle loge chaque ondée qui lui arrive, sans que sa tension augmente sensiblement.

Cette suppression du pouls par un anévrysme est un fait bien connu, et utilisé dans le diagnostic de cette affection. Ce symptôme important, quand il existe, vient trancher la question toutes les fois qu'il y a doute entre deux artères pour le siège de l'anévrysme. Mais l'interprétation du fait est défectueuse, lorsqu'on attribue cette diminution du pouls à la présence dans la poche, de caillots qui obturent plus ou moins complètement la lumière du vaisseau. Celle cause peut exister quelquefois, et des gangrènes d'étendue

3A8 J. HABBl. — RECHERCHES HYDRAULIQUES

variable viennent trop souvent montrer que la circulation était entravée par la tumeur; mais dans la plupart des cas, Tanévrysme agit par son élasticité comme je Tai dit, et il n*y a aucun obstacle à la circulation. On a cité des cas d'anévrysmes de l'origine de Taorte (1) qui supprimaient le pouls dans toutes les artères du corps, sans compromettre immédiatement la vie des malades , ce qui prouve bien que la circulation n'en continuait pas moins dans toute l'économie, et qu'il n'y avait suppression du pouls que par suite de la régularisation du cours du sang.

B, Des conditions de plus ou moins grand retard apparent da pouls.

Rocheux (2) dit avoir signalé le premier le retard du pouls sur la systole du cœur ; sa découverte a été confirmée par Nick et Despine ; enfin, de nos jours, les auteui^ qui se sont occupés du pouls signalent le retard, et fournissent des détails importants sur sa production. Weber (3) a évalué le retard pour les différentes artères, et a trouvé :

Pour la sous-clavière 8 tierces.

Pour la faciale 40 •

Pour la radiale 45 •

Pour les métatarsiennes 20 »

d'où il suit que le retard du pouls croît à mesure qu'on s'éloigne du cœur.

Nous avons dit plus haut que ce retard du pouls n'est qu'apparent, et qu'il est produit par l'élasticité qui agit de la manière suivante :

A l'instant de la systole ventriculaire, les points très éloignés de l'orifice d'entrée n'ont reçu que très peu de force directe, mais ils reçoivent dans les instants suivants la force rostiluoe par l'élasticité sous forme d'un écoulement accéléré du liquide, et d'une augmentation croissante de tension.

(4) Monileurdet hôpitaux, 4857, n^ 74, p. 388.

(2) Dict. en 30 vol. Art. Ponu.

(3) DepultureêorpHoneel laclu. Leips., 4834.