DEUXIÈME PARTIE
n«FLtmNCE DE L*ÉLASTICItÉ DES TUBES SUR LE COURS DES LIQUIDES A LEUR INTÉRIEUR
(aO Mtllt DE TtB ht LA POillS Dt L'icODLEMINT).
Je viens de montrer comment l'élasticité agit |K)ur modifier récoulement dans un tube sous le rapport de la quantité du liquide écoulé; ce liquide étant, toutes choses égales d'ailleurs, versé plus abondamment par un tube élastique que par un tube inerte, sous l'influence d'impulsions intermittentes. Cet effet n'est pas le seul qui se produise dans l'écoulement ; oelui-ci est encore modifié quant à la forme , et tandis que, dans le tube inerte , rînlermîltence se trouve dans Técoulement comme dans Tafflux du liquide, le tube élastique* au contraire, transforme l'alflux intermittent en un écoulement d'autant plus continu et régulier que l'élasticilé a été plus mise en jeu.
L'effet cmtinuateur de rélasticité est celui qui a été le mîeux Vu par les physiologistes. Heinbruck, le premier, a comparé le rôle
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de rélaslicité arlérielle dans la circulation à celui du ressort d'un double soufflet sur le courant d'air qu'il rend continu. Depuis, on a encore comparé l'effet de l'élasticité artérielle à celui du réservoir d'air d'une pompe foulante. Ces deux comparaisons, également justes, montrent que l'élasticité artérielle esl dans la circulation l'^i^efi^ continuateur de l'impulsion du cœur, V agent transformateur de cette impulsion intermittente en un effet continu.
La transformation est d'aïUant plus complète que le tube se dilate plus facilement et plus également sous l'impulsion de Ton* dée ; en d'autres termes, que la force élastique (1) se fait moins sentir et croU moins rapidement.
Comme il y a un grand nombre de causes qui font varier la force élastique^ il est indispensable de les passer en revue.
A . Dans un tube élastique fermée si nous introduisons un liquide sous une pression donnée, on voit :
lo Que la force élastique croit avec F épaisseur des parois.
Donc plus un tube sera mince , plus il sera dilatable sous une même pression.
2<> Que la force élastique croit à mesure que V élasticité a été plus mise en jeu (2).
Ainsi si un tube, pour se dilater à 1 centimètre cube, a besoin d'une pression de & centimètres de mercure, pour se dilater de 2 centimètres cubes, il aura besoin de plus de & centimètres de mercure, et ainsi de suite /ti^fti'a la limite d'élasticUédu tube (3). Ainsi jusqu'à une certaine limite, plus un tube est distendu^ moins il est élastique.
(i) La force élasUgue^ comme FenteDdait i. Uunter, est la rëustance qii*ao vaisseau oppose à Teffort qui tend à le dilater. Donc un tube oo on vaisseau très élastique sera celui qui aura très peu de force élastique.
(i) Cette loi est commune à toutes les sortes d'élasticité, à celles de flexion , de torsion, de compression, etc.
(3) A partir de la limite d*élaslicité, la force élastique ne croissant plus avec la distension du tube, et décroissant au contraire par Tamincissement progressif de la paroi, celui-ci se dilate en ampoule jusqu'à ce qu'il éclate. (C'est Ui do w.omi ce qui arrive pour le tube de caoutchouc.)
