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DE l'utilité du calcul. 531
ebic^ , il suffit d'élever au carré les valeurs (1 ) et (2) ; et pour avoir cell^ de la lumière réfractée, de retrancher ces carrés de Tunité.
<^uant au cas de polarisation dans un azimut quelconque relatif vendent au plan d'incidence, il devient dès lors facile à traiter ; car, en décomposant la vitesse des ondes parallèlement et perpendiculairement au plan d'incidence, on pourra appliquer aux premières composantes la formule (2) et aux secondes la formule (1 ] . La vitesse Je la lumière réfléchie sera égale à la racine carrée de la somme Jes deux vitesses composantes , somme qui représente l'intensité. La formule trouvée
. 2 tg^(i-i') , o sin.3(i-i')
'flf (*+*) sin.*(i+i')
(a étant l'azimut du plan de polarisation] pourra donner l'intensité d^ la lumière réfléchie ordinaire, en considérant celle-ci comme ^^on^ posée d*une infinité de rayons polarisés dans tous les azimuts ; alors si Ton décompose tous les mouvements vibratoires de chacun ^^ ces rayons, comme on vient de dire, on aura en somme autant ^^ mouvements suivant l'une que suivant l'autre direction : de sorte T.^ On peut faire a = 45**, et modifier en conséquence la for- *^^le (3). Le résultat comparé à celui de l'observation est assez bien confirmé.
t^our avoir la déviation du plan de polarisation, on divisera l'une Vî^r l'autre les vitesses composantes, et l'on aura la tangente de ^^teîmul du plan de polarisation du rayon réfléchi, savoir :
COS. (i+i*) , . COS. (»— i')
Ung. « =r Ig a ;. — ; ou cot. a = col. a 777-v.
