PHÉNOMÈNES MÉCANIQUES — PERTES DE CHARGE

Nous avons étudié au paragraphe 3 les relations générales entre l’échauffement relatif et la perte de charge. Il faut bien remarquer que la perte de charge considérée est celle due à la viscosité du fluide à l’intérieur de la couche-limite. Par contre, quand on mesure une perte de charge, il viendra s’ajouter à la perte précédente une perte de charge dynamique qui existerait même si le fluide était aérodynamiquement « un fluide parfait ». Il y a d’abord la perte de charge à l’entrée, ou de mise en vitesse du fluide, mais il peut en exister une autre due au changement de volume du fluide dans l’appareil : c’est le

cas des gaz.

228 | Dilatation et perte de charge d’un fluide parfait.

Soit un fluide parfait (sans viscosité) en mouvement établi dans un tube cylindrique.

Supposons qu'entre les sections 1 et 2 (fig. 18) le fluide, par une action interne,

change de masse spécifique.

Débits d'air en Kg/s (pour 4 Futs)

| L Ra PER BA Re

200 250 300 350 400 AP en mm d'eau

Fig. 19. — Débits (flux de chaleur variables)

= NS — En appliquant l'équation de Bernoulli (fluide parfait), on a : 1 ; 1 = Pi T5 Pali = Pa + 5 Pabe :

La perte de charge entre 1 et 2 est donc :

ik 1 AP = Pi — Ps — 5 Pa —5 P1 Va.

9,22 Cas d’un gaz réel.

Le changement de masse spécifique (dilatation) sera amené entre les sections 1 et 2 par l’échauffement du gaz dû aux parois.

La perte de charge totale entre 1 et 2 sera en général :

Si l’on considère que le gaz suit les lois des gaz parfaits, on a :

O, CF Pa — 10, to; on a donc :

O, +0 Peze = Per 30, 5 d'ou:

Een