DEFORMATION D'UN ÉLÉMENT D'ARC A PAROI PLEINE
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En combinant tous ces déplacements de la section C et en supposant que la seclion C soit fixe, on arrive au déplacement total qui n'est autre chose qu'une rotation autour du point D (fig. 182). Ce point D est Tantipôle de la force extérieure Q, relativement à une ellipse ayant comme petit axe le double du rayon de giration r de la section et comme grand axe
•Vi-
Désignons dans la fig. i82 les coordonnées du point D, rapportées au point S, par x^ et y^, et par K et L les points d'intersection de la force Q avec les axes menés par le point S, Les propriétés des pôles et des polaires, en faisant abstraction des signes, donnent : ^
x^ .KS
et
E El fi -^^ • «•
y^.LS = r« = -
Supposons que la force Q soit décomposée au point K en deux composantes N et T, et égalons le moment de la force Q autour du point S à la somme des moments des composantes N et T, nous aurons :
