RÉSUMÉ DE LA STATISTIQUE

RADIOORAPHIBS

Fractures 128

Luxations 62

Ck)rps étrangers 71

Lésions osseuses diverses 71

Lésions articulaires diverses 66

Thorax (cœur, poumons, plèvres, médiastins) 87

Tumeurs diverses 5

Cas particuliers • i5

Total 445

bad108gopib8 70

ToTAt 5i5

Électricité Physique

MM. FGERSTER et ERIGH MULLER. — Contribution à la théorie de rélectrolyse des solutions de chlorures alcalins.

De leurs nouveaux travaux, ces auteurs tirent les conclusions suivantes :

I. — Par rélectrolyse des solutions hydratées renfermant des ions chlore, ceux-ci se déchargent à Fanode et donnent du chlore libre d'après Téquation

CÏ + CÎ+ 2 (+)■►-> Cl».

IL — En outre, Tacide hypochloreux et l'hypochlorite se forment à Tanode soit par action primaire d'après les équations

Cï -f- Ôïî -♦. a (+) »-* HOCl et ^

Cl -♦- 3 OH + 3 (-♦.) iK> GÏÔ -h H«0,

soit par Faction sur chlore libre sur les ions Ôïî existmt à Tanode, d'où résultent les états d'équilibres suivants :

a* + ÔH|^HOCl-t.Cl

et

HOCl -*- OH «2 CIO 4- H«0.

Lorsque le rapport des concentrations £^ augmente à l'anode,

celle-ci s'entoure abondamment d'ions CIO. C'est le cas des solutions fortement alcalines ou étendues.

III. — L'hypochlorite se produit également dans l'électrolyte par Faction de l'alcali présent sur le chlore existant à Fanode.

IV. — Comme les ions CIO se déchargent relativement plus facilement que les ions Cl et sont détruits par la décharge, l'hypochlorite peut ne pas paraître en grande quantité autour de l'anode. Plus il est éloigné de Fanode, plus il peut rester en liberté dans l'électrolyte. Cependant il y a une limite à la possibilité d'existence de l'hypochlorite dans une solution de chlorure traversée par le couranu

434 ARCHIVES D'ÉLECTRiaTÉ BCËDICALE.

V. — Le chlorure et i*acide chlorique se forment par une action

de décharge à Tanode, d'après Téquation

6C10-H3H«0 + 6(+)iK>aC10» + 4a + 6H + 30,

soit par l'action secondaire suivante ayant lieu dans Télectrolyte

CIO + 2 HG10 = G10»+ a H + a Cl.

VI. — La formation anodique du chlorate a toujours lieu avec dégagement d'oxygène. Elle a pour condition une concentration des ions CIO qui correspond au potentiel anodique donné par la concentration du chlorure, l'alcalinité de la solution et la nature des électrodes.

VII. — Une quantité de CÎÔ suffisante pouT un potentiel déterminé peut naître directement à l'anode (solution étendue de chlorure ou fortement alcaline) ou encore provenir à l'anode de l'hypochlorite existant dans Télectrolyte. Dans le premier cas, le chlorate se forme dès le début de l'électrolyse du chlorure; dans le second cas, il ne se forme qu'après un certain temps d'électrolyse.

VIII. — En solution de chlorure fortement alcaline ou en solution neutre ou acide très étendue, le dégagement d'oxygène anodique provient de la décharge des ions CIO et aussi de celle des ions OH.

IX. — La formation secondaire du chlorate se fait sans dégagement d'oxygène. Elle a lieu lorsque dans une grande partie de l'électrolyte l'acide hypochloreux peut exister à côté de l'hypochlorite, lorsque, par conséquent, la solution de chlorure a éprouvé une faible acidification. Les faits les plus importants sur lesquels repose cette affirmation sont les faits suivants :

1® Par l'électrolyse d'acide chlorhydrique fort, le chlore libre prend naissance à côté de quantités extrêmement petites d'oxygène;

2*» Avec une dilution croissante de l'acide chlorhydrique, le dégagement d'oxygène augmente, pendant que se produit simultanément l'acide chlorique (puis l'acide perchlorique);

3<* En solution neutre de chlorure alcalin, la solution anodique se sature de chlore, qui se dégage au début de l'électrolyse;

4<» Dans l'acide chlorhydrique comme dans la solution neutre de chlorure, le potentiel anodique nécessaire pour l'électrolyse anodique rapide est au moins celle que ces solutions, saturées de chlore, donnent à une électrode inattaquable; ,

5® En pratique, le potentiel anodique pendant l'électrolyse d'une solution neutre ne s'approche de cette valeur minima que par l'emploi de l'anode platinée au noir; avec l'anode polie, il y a une augmentation de tension de 0.56 volt et plus.

6« Si le mélange des solutions anodique et cathodique peut se faire librement, il en résulte une formation d'hypochlorite en solution neutre et il se trouve de l'acide hypochloreux au voisinage de l'anode. La concentration en hypochlorite s'élève d'abord, puis, après un certain temps, atteint une valeur constante, et c'est alors que le

courant produit du chlorate pendant qu'il" y a dégagement d'oxygène à Tanode;

7*» La naissance de l'hypochlorite et le commencement de la formation du chlorate n'occasionnent à l'anode platinée aucune variation sensible du potentiel, si la densité du courant n'est pas trop élevée;

8** La concentration de l'hypochlorite, qui est atteinte dans une solution neutre de chlorure alcalin, est d'autant plus grande que la densité du courant et la concentration du chlorure sont plus élevées, et que la température est ptus basse;

90 Par l'emploi d'une anode platinée, il se produit plus d'hypochlorite que lorsqu'on se sert d'une anode polie;

lO® Le dégagement d'oxygène anodique et avec lui le rendement en chlorate dépendent à peine des conditions de l'essai dans le cas des solutions neutres de chlorure, pas trop étendues. Le dégagèrent d'oxygène correspond à peu près à un tiers, et la formation du chlorate à deux tiers de la quantité d'électricité.

11** Le dégagement d'oxygène devient plus faible si l'hypochlorite est réduit à la cathode ou s'il se transforme en chlorate par action secondaire dans l'électrolyte.

12** Dans les solutions très étendues de chlorure, le dégagement anodique d'oxygène dépasse de beaucoup le tiers de la quantité d'électricité;

13** L'utilisation d'anodes en charbon montre que la solution très étendue, existant dans les parois die l'anode, est électrolysée;

14** Si, dans une solution neutre de chlorure, l'alcali à la cathode reste éloigné de la solution anodique, au chlore qui se dégage, il vient se mélanger des traces d'oxygène dans le cas d'un électrolyte concentré, et d^ quantités importantes de oe même gaz dan& le cas d'un électrolyte étendu. En même temps, la solution anodique renferme de l'acide chlorhydrique libre en quantités correspondantes, et il se forme du chlorate;

15^ Si une partie seulement de l'alcali cathodique peut se mélanger à la lessive anodique, comme, par exemple, avec l'emploi de diaphragmes, il se produit ici de l'acide hypochloreux à côté du chlore libre;

16** Une faible acidification d'une solution de chlorure (addition d'un peu d'acide chlorhydrique, de bicarbonate, bichromate, production d'un diaphragme en chaux ou en magnésie sur la cathode, l'électrolyte renfermant du chlorure de calcium ou du chlorure de magnésium) détermine la formation secondaire du chlorate, diminue la teneur que peut atteindre l'hypochlorite ainsi que le dégagement d oxygène et améliore le rendement en chlorate;

17*^ Dans une solution neutre qu'on acidifie après un certain temips d'électrolyse, lorsqu'on emploie l'anode platinée, la formation électrolytique de chlorate est voisine du rendement théorique;

lé* L'addition d'alcali à une solution de chlorure diminue la valeur élevée qu'atteignait la concentration de l'hypochlorite;

19** En solution fortement alcaline, le potentiel anodique est limité par la tension nécessaire pour le dégagement anodique d'oxygène

436 ARCHIVES D'ËLECTRIGITÉ MÉDICALE.

de rhydrate alcalin, laquelle tension monte considérablement pendant une électrolyse;

20® Par le potentiel minimum nécessaire pour le dégagement d'oxygène de la solution alcaline normale, le courant produit simultanément dans le chlorure existant des traces d'hypochlorite;

21® Plus le potentiel anodique s'élève, plus l'éleclrolyse du chlorure se fait abondamment en solution alcaline normale, plus il se forme de chlorate au début, et moins il se produit d'hypochlorite. — {ZeiUchrift /. EUktrochemie, t. IX, p. 171 et 196, a6 février et 5 mars 1908.)

R. BLONDOT. — Sur l'existence, dans les radUtions émises par un bec Auer, de rayons trarersant les métaux, le bois, etc.

Un tube focus émet, comme je Tai constaté, certaines radiations analogues à la lumière et susceptibles de traverser les métaux, le papier noir, le bois, etc. (i). Parmi ces radiations, il en existe pour lesquelles Findice de réfraction dtu quartz est voisin de 2. D'autre part, l'indice du quartz pour les rayons restants du sel gemme, découverts par le Prof. Rubens, est 2, 18. Cette ressemblance des indices m'a conduit à penser que Tes radiations que j'ai observées dans rémission d'un tube focus pourraient bien être voisines des rayons de Rubens, et que, par suite, on pourrait peut-être les rencontrer dans l'émission d'un bec Auer, qui est la source de ces rayons. J*ai alors fait l'expérience suivante :

Un bec Auer est enfermé dans une sorte de lanterne en tôle de fer, close de toutes parts, à l'exception d'ouvertures destinées au passag^e de l'air et des gaz de la combustion et disposées de manière à ne laisser échapper aucune lumière; une fenêtre rectangulaire, large de 4 centimètres, haute de 6 cent. 5, pratiquée dans la tôle à la hauteur du manchon incandescent, est fermée par une feuille d'aluminium épaisse d'environ 0°»" I. La cheminée du bec Auer est en tôle de fer; une fente large de 2 millimètres et haute de 3 cent 5 y a été pratiquée vis-à-vis le manchon, de façon que le faisceau lumineux qui en sort soit dirigé sur la feuille d'aluminium. Hors de la lanterne, et devant la feuille d'aluminium, on place une lentille biconvexe en quartz ayant 12 centimètres de distance focale pour la lumière jaune; puis, derrière cette lentille, l'excitateur donnant de très petites étincelles que j*ai décrit dans une note précédente (S); l'étincelle est produite par une bobine d'induction extrêmement faible, munie d'un interrupteur tournant fonctionnant avec une très grande régularité.

Les radiations émises par un bec Auer à travers une lame d'aluminium sont réfléchies par une lame de verre poli suivant les lois de la réflexion régulière, et sont diffusées par une lame de verre dépoli.

Ces radiations traversent toutes les substances dont j'ai essayé la transparence, à l'exception du sel gemme, sous une épaisseur de

(') C. /?., t. CXXXVI, a3 mar» igoS, p. 785. («) C. B., U CXXXVI, > février 1903.

0""2; du platine, sous une épaisseur de 0°»"4, et de Teau. Une feuille de papier à cigarettes, qui est complètement transparente quand elle est sèche, devient absolument opaque lorsqu'elle est imbibée d'eau.

Parmi les corps traversés, je citerai le papier d'étain, des feuilles de cuivre et de laiton de 0°^ 2 d'épaisseur, une lame d'aluminium de 0""4, une lame d'acier de 0""»05, une lame d'argent de 0°»"1, un cahier de papier contenant vingt et une feuilles d'or, une lame de verre de 0™1, une lame de mica de 0'«»™15, une plaque de spath d'Islande de 4 millimètres, une plaque de paraffine de 1 centimètre, une planche de hêtre de 1 centimètre, une lame de caoutchouc noir de 1 millimètre.

La fluorine est peu transparente sous une épaisseur de 5 millimètres; de même le soufre sous une épaisseur de 2 millimètres, et le verre sous celle de 1 millimètre. Je ne donne tous ces résultats que comme une première indication, car on n'a pas tenu compte, pour les obtenir, de la coexistence de quatre espèces de radiations dont les propriétés peuvent être différentes.

Il sera d'un haut intérêt de rechercher si d'autres sources, et en particulier le soleil, n'émettent pas des radiations analogues à celles qui font l'objet de la présente note, et aussi si celles-ci ne produisent pas d'action calorifique. — (C. R, hebdom, des séances de VAcad. des Sciences, t. CXXXVI, n<» 19, 11 mai 1903.)

Applications directes de F Électricité

ÉLECTROPHYSIOLOGIE

M. et M- LAPIGQUE. — Variation de la loi d'excitation électrique pour les muaclea de la grenouille aulTant la rapidité de la contraction (<).

Quand on cherche pour des excitations de durée variable l'intensité minima du courant électrique qui provoque une réponse du muscle, la quantité d'électricité qui constitue chaque excitation crott régulièrement avec la durée, suivant la formule Q = a + 6f. Mais si Ton recherche la loi de variation de l'énergie de ces excitations, on voit que cette énergie présente un minimum pour une certaine durée; pour toute excitjsition plus courte ou plus longue, l'énergie est plus considérable (Weiss). Le fait avait été vu avant que l'on eût dégagé nettement la loi de la quantité, tandis que l'on cherchait précisément

(') Travail du Laboratoire de physiologie de la Sorbonne.

438 ARCHIVES D'ÉLECTRiaTË UÉOICALE.

dans quelle grandeur électrique il fallait évaluer l'intensité de l'excitation. C'est Hoorweg qui l'a mis en lumière. Cybulski ei Zanietowski y ont insisté sous une forme différente (*).

Si l'on considère la loi Q =: a + bi comme exacte (et il nous semble qu'on peut le faire au moins dans des limites très étendues)^ on peut, au moyen de deux expériences quelconques donnant a et 6 calculer le temps / pour lequel l'énergie est minima. Soient V le voltage du courant d'excitation, si la résistance est constante et posée égale à 1, on a pour la loi : V/ = a + bt; l'énergie de chaque excitation est mesurée par V^/. H est facile de calculer pour quelle valeur de / le

produit V^/ est mininmm. On trouve que c'est pour ' = -r- • Remarquons que dans ce cas Q=a + 6(-r-)=aa. Avec deux expé-

riences on obtiendra graphiquement, très vite, la valeur de i correspondant à l'énergie minima par la construction suivante, sans avoir besoin de calculer a et 6. Portant les quantités en ordonnées et les temps en abscisses, on pose les deux valeurs V,<, et V,<, fournies par l'expérience. On mène la droite qui passe par ces deux points; cette droit coupe l'axe des g à une certaine hauteur au-dessus de l'origine; cette hauteur est a, le point de l'axe des x où l'ordonnée de la droite égale 2 a donne le temps cherché.

Cette durée d'excitation, qui comporte une dépense minima d'énergie, nous paraît intéressante, et il nous a semblé utile de rechercher si elle est en relation avec la forme de contractibilité, lente ou rapide, du muscle (^).

Voici comment nous avions posé la recherche au point de vue expérimental. Sur le muscle qu'on veut étudier on détermine, pour quatre capacités différentes, le seuil de l'excitation; on reporte les quatre valeurs du produit CV sur un graphique et l'on regarde si le quatre points ainsi posés sont situés sensiblement sur une même droite; si cela est^ l'expérience est bonne et on détermine la capacité correspondant au minimum d'énergie.

Nous avions déjà établi sur ce type une série assez nombreuse et il ressortait de ces recherches des conclusions assez nettes lorque nous nous sommes aperçus que l'application au condensateur de la loi 0 = a + 6f, en prenant les capacités pour mesure des temps, n'était pas exacte. (Voir notre note précédente.) H fallut critiquer de ce nouveau point de vue nos résultats, d'autant plus que le mini*

(') Hoorweg, Archiv. dephysiol.^ i8g8, p. 969; courte note en grande partie polémique, qui donne l'indication et le résumé des travaux plus considérables de Hoorweg publiés en allemand.

Cybulski et Zatiietowski, Pflûger*s Arehiv, i8g&, t. LVI, p. 45 à 1^9.

(') M. Weiss a déjà insisté sur Tavantage qu'il parait a priori y avoir à employer en physiologie une excitation do ce genre (Arehiv. ital, de bioL, 1901, t. XXXV, p. 493>> D'autre part et sans paraître avoir songé sur ce point au minimum d'énergie, il a

recherché si le rapport ■— variait en passant de la grenouille au crapaud et à la

tortue ; ses expériences lui ont montré qu'en effet ce rapport était plus considérable

chez le crapaud (gastro-cnémien), et que la tortue (muscle non designé) présentait

une valeur intermédiaire). Nous pouvons dire dès maintenant que nos résultali

conûrmcnt entièrement les résultats de Weiss.

H£VU£ DE LA PRESSE. . Mg

mum d'énergie était très souvent obtenu par extrapolation. Cest ainsi que pour un gastro-cnémien non curarisé, nous trouvions que le minimum d'énergie correspondait à la capacité 0,05 microfarad alors que la plus petite capacité employée par nous était de 0,10. C'est précisément dans cette région des petites capacités que s'accuse la différence entre la loi supposée et les valeurs expérimentales.

La valeur calculée pour la capacité correspondant au minimum d'énergie est donc certainement inexacte. Lorsque dans des expériences comparatives nous voyons cette énergie minima se déplacer vers des capacités plus grandes, avons-nous du moins le droit de conclure que ce déplacement est réel, que nous avons bien le sens du phénomène sinon sa mesure?

On remarque sur les séries dans lesquelles le minimum d'énergie s'éloigne de l'origine que la différence systématique entre les résultats expérimentaux et la loi rectiligne devient apparente^ et que, plus le minimum d'énergie se déplace dans ce sens, plus la différence s'accentue; pour les muscles la contraction est lente, quelle que soit la cause de cette lenteur, les points obtenus expérimentalement nous donnent assez nettement la courbe au lieu de la droite. Il est facile de se rendre compte qu'en opérant avec la même échelle de capacités, nous obtenons des portions de la courbe qui ne sont pas correspondantes. En opérant avec des muscles lents, si la plus petite capacité était non pas I dixième mais 4 ou 5 dixième de microfarad, nous retrouvions des rés^iltats qui sembleraient se confondre avec une droite; c'est cette dernière droite qu'il faudrait comparer à la droite obtenue pour les muscles rapides. Or, nous traçons toujours à la droite par les deux points correspondant à la plus petite et à la plus grande capacité. Le déplacement du minimum d'énergie dans cesT conditions apparaît comime de même sens mais moins considérable qu'il ne doit l'être en réalité.

En attendant que nous ayons déterminé la loi exacte, nous avons donc le droit de donner pour une première approximation nos résultats calculés comme nous venons de le dire.

Nous avons près de 50 séries de déterminations effectuées depuis que nous avons fixé la résistance de notre circuit d'excitation à À,000 ohms environ; ces séries sont donc directement comparables entre elles. Voici les conclusions que nous en pouvons tirer (nous faisons remarquer que des séries antérieures, dans lesquelles la résistance était variable mais connue, conGrment ces conclusions dans la mesure où elles sont comparables.

P La capacité dont la décharge correspond au minimum d'énergie est sensiblement double pour un muscle curarisé que pour le muscle correspondant non curarisé (le curare était administré à la dose strictement nécessaire pour obtenir la curarisation).

7^ En comparant trois muscles différant par leur rapidité de contraction, le triceps un peu plus rapide que le gastro-cnémien, et le droit antérieur sensiblement plus lent que le gastro-cnémien, on voit que le minimum d'énergie correspond à une capacité un peu plus petite pour le triceps que pour le gastro-cnémien, sensiblement plus grande pour le droit antérieur.

44o ARCHIVES d'électricité MÉDICALE.

Voici les chiffres qui jusUfîent ce deux conclusions. Nous avons mis ensemble les expériences dont la température est comprise entre 16 et 20 degrés.

Gastro-cnémien normal : 0,07 — 0,04 — 0,065 — 0,06 — 0,06 — 0,05. Moyenne : 0,06.

Gastro-cnémien curarisé : 0,07 — 0,15 — 0,10 — 0,10 — 0,09 --0,14 — 0.08 — 0,09 — 0,12. Moyenne: 0,10.

Triceps normal: 0,03 — 0,05 — 0,035 — 0,04-0^04. Moyenne: 0,04.

Triceps curarisé: 0,075—0,10 — 0,10. Moyenne : 0,09.

Droit antérieur de l'abdomen normal: 0^11-0,18 — 0,08 — 0,11 — 0,11—0,10. Moyenne: 0,11.

Droit antérieur curarisé: 0,38 — 0,23 — 0,23.

3*^ Lorsqu'on refroidît un muscle, on sait qu'on allonge sa contraction; on augmente en même temps la capacité, c'est-à-dire la durée de l'excitation^ qui comporte le minimum d'énergie. Inversement, en échauffant le muscle, on raccourcit sa contraction, on raccourcit aussi la durée de l'excitation d'énergie minima.

Gasro-cnémien : à 16 degrés, 0,14— à 10 degrés, 0,23— à 6 degrés, 0,35.

Gastro-cnémien curarisé : à 16 degrés, 0,14 — à 10 degrés, 0,23— à 6 degrés, 0,35.

Gastro-cnémien curarisé : à 20 degrés, 0,10 — à 13 degrés, 0,13.

Droit antérieur curarisé : à 19 degrés, 0,38 — à 10 degrés, 0,49.

Droit antérieur normal: à 16 degrés^ 0,10 — à 13 degrés, 0,18— à 24 degrés, 0,06. — (C. /?. des séances de la Soc, de bioî., n* 13, 4 avril 1903.)

M. et M»* LAPIGQUE. — La loi d'excitation électrique et les décharges de condensateur (').

Pour obtenir des excitations électriques qu'on puisse graduer en faisant varier leur durée et non pas seulement leur Yoltage(S), nous avons eu recours au condensateur.

Après un certain nombre de tâtonnements, nous sommes arrivés au dispositif suivant. Notre condensateur donne les capacités de 1 à 8 dixièmes de microfarad par dixièma Une résistance divisible en 40 parties égales nous sert de distributeur de potentiel; elle est alimentée par un ou plusieurs accumulateurs (jusqu'à cinq). Les charges et les décharges sont efîecluées, soit à la main au moyen d'une clef de Mors, soit par la roue dentée à goupille de Marey entraînée par le cylindre. L'excitateur est placé toujours dans le circuit de décharge. Le muscle est séparé du corps, emportant avec lui soit ses deux surfaces d'insertion (droit antérieur de l'abdomen), soit son insertion fixe seulement^ quand il présente à son extrémité mobile un tendon suffisant (gastro-cnémien). L'insertion fixe est prise entre les mors d'une petite pince métallique qui ne touche pas au muscle; l'autre extrémité est attelée au myographe.

(') Travail du Laboratoire de physiologie de la Sorbonne. (') Voir notre note du 7 mars igoS.

R£VU£ DE lA PRESSE. 44 1

L'un des pôles du circuit d'excitation est mis en communication avec la pince métallique; Tautre pôle est mis en communication avec un fil de cuivre très fin et très souple, long de 1 à 2 centimètres, terminé par une petite aiguille de platine recourbée en hameçon. La petite aiguille est enfoncée dans le muscle dans son tiers inférieur. La nécessité pour Tappareil d'excitation de suivre en certains cas le muscle dans tous ses mouvements ne nous aurait pas permis d'employer des électrodes impolarisables, sans rencontrer de grandes difficultés dues à la résistance. La régularité de nos résultats nous paraît montrer que cette électrode métallique n'introduit pas dans nos expériences d'erreur appréciable.

Nous nous arrangeons pour avoir dans le circuit d'excitation toujours une résistance totale d'environ 25,000 ohms, avec un selfinduction aussi faible que possible.

Les variations de température sont une cause de perturbation extrêmement grave; non seulement la loi d'excitabilité d'un même muscle n'est pas la même à deux températures différentes (nous aurons l'occasion d'y revenir), mais surtout le fait de changer de température, même dans des limites assez étroites^ influe considérablement sur l'excitabilité du muscle. Pour éviter toute variation de température dans le cours d'une expérience, nous avons employé le dispositif suivant : le muscle est entouré d'un double manchon de «verre; entre les deux parois circule de l'eau provenant d'un grand flacon enveloppé de feutre. Un thermomètre est à demeure dans le manchon.

Après quelques essais sur les secousses maximales obtenues avec différentes capacités, il nous a paru nécessaire de déterminer pour les divers muscles la loi d'excitabilité pour le seuil de l'excitation.

Dès que nos expériences nous fournirent des lectures suffisamment concordantes pour une même valeur déterminée à différents moments de l'expérience, les résultats nous parurent obéir à la loi donnée par M. Weiss(i).

M. Weiss, en opérant sur des ondes de forme beaucoup plus simple que l'onde de décharge d'un condensateur, a démontré que la loi d'excitabilité électrique du nerf moteur est la suivante : Lorsque pour une préparation donnée on fait varier la durée de l'excitation, il faut, pour atteindre le seuil de l'excitation dans chaque cas, faire passer dans le nerf des quantités d'électricité Q qui sont liées au temps / par la relation Q = a •¥ hl; a e\. h étant des constantes qui dépendent de l'ensemble des conditions de l'expérience. M. Weiss a montré en outre, par le calcul^ que cette loi rend compte des résultats obtenus au moyen du condensateur par divers observateurs;

notamment la formule empirique de Hoorweg : V = -^ -*- 5R, qui

réunit le voltage V à la capacité C et à la résistance h, se ramène très simplement à la loi de Weiss, mais à la condition d'admettre (et c'est l'hypothèse qu'a faite provisoirement M. Weiss) que la partie pbysiologiquement active de la décharge, la résistance étant constante, a une durée proportionnelle à la capacité : K/ = C. Substituant,

(■) Soe. de hiol,, igoi, p. kko et ^46. — Archiv. ital. de bioL, l. \XV, p. 4i3. àncii. d'élbctr. mbû. — igoS. ag

dans la formule de Hoorweg qu'on peut écrire, VC = a + 6RC, il vient VC (c'est-à-dire Q) = a + 6KR/, et, puisque la résistance est constante, = a + Bf.

Pour un muscle donné à une température donnée, nous observons pour les capacités C„ C„ C„ que les voltages minima sous lesquels il faut charger le condensateur pour obtenir une réponse perceptible sont V„ V„ V„ etc.

Nous posons en vertu de Thypothèse ci-dessus :

Nous en tirons a et 6, au moyen desquels nous calculons la valeur de q pour les autres expériences^ et nous comparons à la valeur de q obtenue expérimentalement

La loi se représente graphiquement d'une façon extrêmement simple; si Ton porte en abscisses les temps (ici les capanités comptées comme mesure de temps), en ordonnées les quantités d'électricité, les points ainsi déterminés pour les diverses capacités doivent se trouver sur une ligne droite.

Dans nos premières expériences effectuées avec notre série de capacités relativement grandes et pour des muscles rapides (triceps, gastro-cnémjcn) curarisés ou non, nous avons vu que la loi s'appliquait très bien, les écarts rentrant tout à fait dans l'approximation de nos lectures.

Mais en multipliant et en étendant nos expériences, nous avons vu que ces écarts so présewtaient parfois comme un peu plus considérables et nettement systématiques.

Sur un muscle refroidi ou sur un muscle naturellement lent, comme le droit antérieur de l'abdomen, la série des points obtenus expérimentalement pour les diverses valeurs de CV se représente non plus comme une droite, mais comme une courbe concave vers Caxe des x.

En opérant sur un gastro-cnémien de crapaud, nous avons obtenu une courbe encore plus accentuée.

En regardant de plus près les séries où la loi paraissait s'appliquer exactement, nous avons vu que les écarts, même très petits (trop petits pour qu'on en pût tenir compte si on n'avait que ces séries), étaient souvent encore systématiques, toujours dans le même sens.

On peut facilement confondre avec une droite une courbe quelconque, considérée sur une certaine portion de sa longueur. Nous avons pris alors un condensateur donnant des capacités plus petites, de 1 à 6 centièmes de microfarad. Toujours les résultats ont montré des écarts systématiques notables par rapport à la loi; les valeurs obtenues portées en graphique donnent une courbe nettement accusée, concave du côté de l'axe des x.

D'autre part, nous avons repris quelques séries d'expériences de Hoorweg et de Dubois (de Berne). Représentant graphiquement les résultats de^ces expériences suivant les mêmes conventions que ci-dessus^ nous avons vu que la courbe ainsi obtenue présente, en général, l'allure d'une droite, mais, vers l'extrémité qui correspond aux petites capajcités, s'Infléchit dans le même sens que nos courbes;

Nous concluons donc que la loi d'excitation électrique Q = a -^ bi

De sapplique pas exactement aux décharges de condensateur, si Ton prend la capacité pour mesure de /. Mais nous avons vu qu*il y avait une hypothèse interposée entre la loi donnée par M. Weiss pour Texcitation électrique et Tapplication très simple, trop simple, que nous avons faite de cette loi aux décharges de condensateur; cette hypothèse est purement gratuite : M. Weiss lui-même fait toutes réserves sur sa valeur. Si, au lieu de chercher par quelle transformation algébrique on peut passer de la formule de Hoorweg à celle Weiss et réciproquement^ on cherchait a priori^ en se basant sur la loi Q = a + 5f elle-même et sur les relations de cette loi avec Taction du courant constant, quelle partie de la décharge du condensateur doit être physiologiquement active, on serait conduit à formuler une hypothèse toute différente.

Cette hypothèse peut, pensons-nous, être vérifiée expérimentalement; nous nous proposons d'entreprendre cette étude, et tout au moins de déterminer les relations exactes de l'excitation par décharge de condensateur avec la loi de Weiss.

En attendant, les résultats fournis par le condensateur entre certaines limites s'approchent assez de la formule Q = a + 6/, pour pouvoir être exprimés par celte formule comme première approximation.

Nous avons insisté sur les écarts, parce qu'il y a là un fait nouveau et l'amorce de nouvelles recherches. Mais de l'ensemble de nos . séries de détermination sur divers muscles de la grenouille dans diverses conditions^ il résulte que la loi formulée par M. Weiss paraît bien la loi générale de l'excitation électrique; elle s'applique au muscle curarisé de la même façon qu'au muscle dans lequel les terminaisons nerveuses sont intactes (i); elle fournit, pour ces recherches sur l'excitabilité, une direction précieuse qui nous a permis déjà de saisir quelques-uns des faits que nous désirions connaître. — (C. R, des séances de la Soc. de 6/0/., n« 13, 4 avril 1903.)

ÉLECTROTHÉRAPIE

BERGONIÉ. — La radiographie et l'examen électrodiagnostiqae dans les accidents du travail.

. Conclusions. — 1" La radiographie et l'examen électrodiagnostique des muscles et des nerfs sont, dans un grand nombre de cas d'accidents du travail, d'une grande utilité pour le médecin expert;

2^* Bien qu'il soit impossible d'énumérer tous les cas d'accidents du travail dans lesquels ces deux méthodes d'examen peuvent être utiles, cependant l'auteur de la communication croit qu'on ne peut se passer d'elles, soit pour démasquer la simtHafeion, soit pour remettre au point l'exagération d'un symptôme, soit encore *pour confirmer et

(') M. Wbiss avait déjà, dans une expérience^. consta té quc^a loi s*appliquait ^au muscle curarisé. . • ■ ^

kkk AKCHIVES D*ÉLECTRICITÉ MÉDICALE.

préciser l'examen clinique, dans les contusions ayant entraîné Tatrophie musculaire, la parésie ou la paralysie, les intoxications professionnelles se traduisant par des névrites périphériques, les lésions osseuses ou articulaires, la recherche de corps étrangers métalliques;

3* Aucune autre méthode d'examen dans les cas cités ptus haut et dans bien d'autres ne lui parait plus apte que la radiographie et Texamen électrodiagnostique à répondre aux questions suivantes, habituellement posées par le magistrat : dire s'il 8*agit d'une incapacité permanente ou passagère, absolue ou partielle; dans le cas d'une incapacité partielle, fixer la diminution de cette incapacité: fixer la date à laquelle a eu lieu la consolidation de la blessure;

4° Ces deux méthodes d'examen fournissent des signes objectifs qui ne peuvent être ni simulés ni modifiés par la volonté du sujet sur lequel porte l'expertise. Aucune manœuvre ne peut ni les provoquer ni les faire disparaître.

ff* L'interprétation d'une radiographie, même irréprochable au point de vue technique, présente souvent une grande difficulté. Avant de conclure, l'expert radiographe doit, dans bien des cas, recourir à des radiogrammes confirmatifs, soit sous la même incidence, soit sous des incidences différentes;

6^ A cause de l'adiposité du sujet, de l'œdème de la partie à radiographier, des pansements opaques appliqués, de la mauvaise volonté ou de la turbulence du sujet, etc., il est des cas où les difficultés techniques sont telles que l'expert radiographe doit s'abstenir de toute conclusion ferme;

7^ Il en est quelquefois de même en ce qui concerne l'électrodiagnostic, surtout lorsqu'il s'agit d'un pronostic à établir ou de fixer la durée d'une incapacité. — (Congrès des Soc. savantes, tenu à Bordeaux, séance du 15 avril).

DUHOURCAU. — Les eaux minérales et leur composition au point de vue de la physique pure.

Le même auteur a communiqué à la Société d'hydrologie de Paris, il y a trois ans, un mémoire sur la Conslilulion des Eaux minérales d'après la théorie des ions. Il insiste aujourd'hui sur la mesure de conductibilité électrique des eaux et donne les premiers résultats obtenus. Il a été précédé dans cette voie par le D' Waldenhofen, qui a recherché en 1885 la conductibilité électrique des eaux du Gaslein. Le Prof. Treadwell (de Zurich) a déterminé la conductibilité électrique des eaux de Baden. En 1893, le D' A. Pel avait examiné en Russie la conductibilité électrique de certaines eaux transportées. Le D'Elevy (i) (de Biarritz), dont nous avons signalé ici même les travaux, avait étudié la conductibilité des eaux de Briscous par des procédés fort ingénieux. L'auteur cite ensuite les travaux de Th. Muller, du D' Lesage et de M. Dongier («), que nous avons signalés ici même. Ces mesures sont

(') Elevt, Archiv. (féUct. méd., octobre 1896, p. 427.

(*) DoiiGiBA et Lbsaqe, Archiv. d'élect. méd., août 1902, p. 5oa.

faites d*après la méthode de Kohlrausch, et c'est la résistivité électrique que I*on détermine. Voici les chiffres donnés par Tauteur :