CO -+■ C'O = CC

détermine le point O.

On voit (|ue ce point est le centre optique indiqué, car la direction MOM' est arbitraire, et les plans tangents en M et M' aux surfaces sphériques étant parallèles, la lentille jouera le rôle d’un milieu à faces parallèles, pour un rayon incident qui se réfractera suivant MOM' et qui émergera, par conséquent, dans une direction parallèle celle de l’incidence.

La direction du ravon incident ne sera donc point changée par son passage à travers la lentille, mais l’on admet encore qu’il ne sera point dévié parallèlement à lui-mème, parce que l’on néglige l’épaisseur de cette lentille. Ainsi, les rayons qui passent en O suivent leur chemin en ligne droite.

Si les deux rayons de courbures sont égaux dans une lentille biconcave ou biconvexe, le centre optique est évidemment au milieu de AA'; mais il n’en est pas de même si ces rayons sont inégaux : ce point O peut même être en dehors de la lentille pour certaines formes de lentilles.

VII. Mous pouvons maintenant construire géométriquement les images obtenues par les lentilles.

Fig. 3 g. Soit SP (/g. 39)

A s l'image perpendi-

" = 1 culaire à l’axe CC';

• — i l -^. rj* ^ j? c ~" — r soient O le centre

optique, et F, F' V les foyers princi-

paux déterminés de part et d’autre de la lentille. On sait que