R + R') RR

ce qui revient à

Cette formule fait voir que, pour la lentille biconcave, l’image sera toujours virtuelle, puisque le rapport ^ étant positif, cette

image sera toujours du même côté que l’objet. De plus V > «,

c’est-à-dire h h', ce qui prouve que l’image est toujours plus petite que l’objet.

En changeant convenablement le signe de R ou celui de R', on aura les résultats analogues pour les lentilles convexo-concaves et concavo-convexes. Enfin, si on les change tous deux , on a la formule

on bien

relative à la lentille biconvexe, et que nous discuterons bientôt.

2l>4 chapitre cinquième.

VI. Nous devons encore nous occuper d'un point très-important dans la théorie des lentilles, et que l’on appelle le centre optique.

Lorsqu’un rayon lumineux tombe sur un milieu à faces parallèles, il se dévie entre ces deux faces ; mais l’on sait que le rayon émergent est parallèle au rayon incident. Or il existe dans une lentille de forme quelconque un point tel, que tout rayon réfracté qui y passe correspond à deux rayons, l’un incident, l’autre émergent, qui sont parallèles entre eux.

Pour trouver ce point , menons les rayons parallèles CM ,

Fie- 38. C'M' [fig. 38) et joignons

Am MM', qui coupe CC' en O ;

A nous aurons

vl o; r.

1/ [* ^ f ' CO R

ce qui , joint à la relation