ORIENTATION NATURELLE DES MOLÉCULES DANS LES CORPS

ÎOHS avons énoncé que les molécules d'un corps à l'état ua- ' 1, c'est-à-dire soustrait à toute influence étrangère, étaient |

îes vers un centre commun. Dans un corps quelconque repos où toutes les énergies intérieures se détruisent, il est é que les directions des molécules s'annihilent, mais cela iplique rien quant à ces directions, qui peuvent être înéntéea en tous sens ou bien d'une façon systématique Vera ua centre où elles se détruisent.

Or, cette dernière orientation apparaît nettement ai oi considère un liquide livré à ses seules attractions moléculai res, ou cLez lequel du moins l'action de la pesanteur n'est pas prépondérante.

Une gouttelette de mercure se met en boule ; si on la fractionne en deux ou trois parties, chacune d'elles formera une petite sphère, et il est visible que les molécules changeant instantanément de direction se sont orientées vers de nouveaux centres.

Lorsque deux gouttelettes se réunissent, le même phénomène se reproduit en sens inverse.

Si la quantité de mercure est assez considérable, elle s'étalera en une nappe presque horizontale et les bords seuls, formant ménisque, marqueront la tendance des molécules vers l'intérieur.

Coupons cette surface avec une lame et écartons les deux parties, chacune d'elles sera limitée par un ménisque de direction opposée, de chaque côté de la coupure les molécules se tourneront le dos, et c'est en cela que consiste la rupture de la cohésion.

C'est là sans doute pourquoi, lorsqu'une lame de verre est fêlée ou simplement rayée par une pointe de diamant, les

CHAPlTlîE VI ELECTRI8ATI0N PAR INFLUENCE OU INDUCTION STATIQUE

Commençons par préciser le fonctionnement des lignes d© loro'e autour d'un corps électrisé statique ment, et la, manière dont elles ae développent.

Si un ballon de verre lierméti([uement clos contient de l'air fomprimé, l'air ne pourra s'échapper, le verre est un diélectrique absolu pour l'air ; si en un point le verre est remplacé par une toile métallique, l'air s'échappera "^ar ce onint qui lui sflra Je plus perméable ; et si au devant de la toile et dans le réservoir Im-méme vers le point de sortie se trouvaient des particules matérielles de forme propulsive pouvant tourner en tons aena, le courant les orienterait dans sa direction et les ferait tourner à son unisson.

Si au lieu d'air comprimé le ballon renferm.ait de l'air raréfié, l'air serait aspiré au lieu d'être refoulé et l'orientation des molécules «erait inverse ■ c'est là, en résumé, l'explication de tous les phénomènes d'infliieuce.

De même, l'éther s'échappera ou rentrera dans un réservoir parles points les plus pennéables, et l'expression est de Faraday lui-même ; de plus il orientera les molécules dans un aena approprié et les fera tournei' en accord avec lui.

Les lignes de force en tourbillon d'im corps éîectrisé, gênées par le diélectrique qui constitue l'atmosphère, lorsqu'elles Kioontreut un conducteur voisin B C s'infléchissent commei raîles d'un aimant au regard d'un morceau de fer doux, et le traversent en orientant ses molécules dans un sens ou dans laatre suivant que la ligne de force aspire ou propulse; en tfilt cas cette orientation est celle des molécules mêmes du réservoir A. (Voir fig. IT.)

li'influence provoquée dans le conducteur B C sera d'autant plis considérable que sera plus grande aussi aa perméabilité, c68t-à-diro qu'un plus grand nombre de lignes de force le triveraeront.

Energies. fl