DEUXIEME PARTIE

ÉUECTRICITÈ STATIQUE

CHAPITE.E IV NATURE DE L'ËLECTRICITË

1 est habitué à consiclérer les énergies sous certaines for- I, parmi lesquelles viennent au premier rang la chaleur et | ^tricité.

len que ces deux sortes d'énergie proviennent dea mouve-

BLta moléculaires, il existe entre elles une différence fondai-

mentale. Tandis que la chaleur résulte de la simple vibration dea molécules sans transport de matière d'aucune aorte, même d'éther, l'électricité comme aussi le magnétisme, sont provoqués par l'éther, en mouvement ou à l'état de tension élastique.

Entre l'électricité et le magnétisme, d'ailleurs, les ressemblances sont nombreuses ; aussi l'étude de l'électricité sera-telle grandement facilitée par celle du m.agnétisme qui l'a précédée : la cause en est en effet la même, elle s'exerce seulem.eiit dans des conditions différentes.

Cette cause, on se le rappelle, nous l'avons attribuée à la' | molécule asymétrique de forme propulsive, tournant rapidement dans l'éther après avoir été préalablement orientée, maîa sans pouvoir progresser elle-même.

n* PARTIE. BLECnUCrrÉ STATIQtlB.

Orientation moléculaire on polarisation.

Dans le magnétisme, Faraday a mis en évidence l'orientation' des molécules au moyen des fantômes magnétiques ; il Fa également démontrée, en ce qui concerne les manifestations électriques, par l'expérience suivante :

Dans un vase rempli d'essence de térébentliine, il faisait plonger deux conducteurs qu'il mettait en conununication avec les deux pôles d'une machine électrique susceptible de fournir les deux électricités.

Dans ce liquide, Faraday jeta des brins de soie, et ces brins s'orientèrent tous en file comme les limailles du spectre. U en est certainement de même des molécules du liquide; donc, comme dans le magnétisme, on peut conclure que c'est grâce & Torientation des molécules que le courant peut naître et se maintenir.

Lo phénomène de Kerr nous est une nouvelle preuve de Toriontation moléculaire, car il nous montre qu'une lamof d'un liquide diélectrique devient biréfringente sous l'influence do réloctrioité ; or, l'on sait que, dans les cristaux, la biréfringence est duo à Torientation des molécules.

Kic. 11

Iv, v*;o;.> r.a r.o. our.r*, iu\ ouvorî iwr Faraday, dans l'ordre r,o 'a vo\\v.ssv. .v^v» vlo 'a 'u'.v.ù'ro. vii^v.t or.vMO ooiinrm.er cette

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rv. — SiiiTBa DE i, BLacTBicrrï.

. On soit que la lumièm posaonb d'un tniliea daa» ua attira^, ] ^air ilana FeaTi. par exemple, se céfrade; mais. lorsqu» l lîea est un cristal. la réfraction est doublu : il y a d'abord iction nrdiaaire temint: à la seule quiilit:^ de» milieux et ' une B^:'COIMIt^ réfractÎOTi qui est liée à la cuiic>titutii>Qi ] s du ertatal, c'est-à-dire à l' orieatatioa île ae» oiolécolM 1 c élémeataires. Cette deuxième réfraction coustitii» ' risation.

V ffi ou place entre les pôles d'un électro-aimant puissant reeau de cristal et q^u'on fajiw) poîwei- le courant. le plaa ' tadon est dévié : on a voulu ■voir daus L-ette préteadtt» L de rélectricitë snr la lumière une conSruiation de 1» î de Max-weE préteniiint que les vibrations élet-triquoé 9 sont de même nature et difft-rent seulemeat par jquence : ce n'est pas sur la. lumière iiue le courant a^it^ k lumière est un simple effet vibratoire, c'est tout siio^ ait sur les molécules du cristal qu'il tend à ramener dana

ffet est analogue à C»luî produit son? le soufSe du veut

L courant d'eau; si des filaments flexibles soai

B dans une direction quelconque, le flux teadra à les r*»

r dans son sens, et en tout cas il les déviera eu propor*

ftde son énergie.

I déviation du plan tle potiLrîsatioii est uu simple eSei

lîque.

I seul profit qu'on ait tiré de ces diverses preuves d* itation des molécules a été d'îmaginer, à la maut^rOi >ère, les molécules parcourues par un courant, ce qù J ■permet, lorsqu'elles sont alitées ou polarisées, d» fum<W J irant continu. Or. nous l'avons déjà dit. cette explin »ns laisse comme devant dikiis uae obs^-urité complète. K a divisé les phénomèues électriques en detisL ^\ité|rw**'k ^

tatîque et l'électrodynamique ou éWtnH-iaéiique, % ■"ici OQ n'a pas reconnu de iaçou satisfuîsuutv dv luùm s deux branches.

s avons vu l'opinion de Duiav ot d'AmptTf, qui «cbuntmt l'existence de deux fluides. IX's savant» Mod«TUM uni édifié sur cette liypotlièse leur théorie des phéuouèaee «<t«c«ri> ques, tels Fecimer et TTebcr, Par coulre, d'outre iMiriui W plus autorisés, entre auh'es Miixwell et lord Kvlvin. «miU guxtisaas d'un fluide unique, une sorte d'élliei', mU4|U*1 Ùa «ut. îl j

50 h" l'ARTIE. — ÉLECraiCITÉ STAÏlQrE.

est vrai, attribué une structure fort compliquée et qu'ils eon-

■ sidèrent notamment comme inccirapressible.

Ces savants, d'ailleurH, ne séparent pas l'étude des phénomènes, de la recherche philosophique des causes, et cette unité de vues ne peut que rendre pins clair l'exposé de leur doctrine et de leurs recherches.

Nous pensons ctaMir que l'électricité, sous quelque forme

I qu'elle se présente, est due simplement à l'éther et à la forme de la molécule. Dans l'électrostatique, l'éther est tout simplement confiné dans un réservoir et agît comme un gaz parfait,

' o'est-à-dire par son élasticité ; dans l'électrodynamique, il se meut en courant continu et agît par sa force vive comme un liquide, ou un gaz dés que le régime est établi ; de là, deux manières d'être de phénomènes qui, fort dissemblables en apparence, ressortent néanmoins de la même cause.

Théorie du potentiel.

Depuis plusieurs années, un mathématicien augrlals, Green, i créé, pour les besoins du calcul, une théorie dite du potentiel, où il considère que les effefa de l'électricité statique sont assimilables à ceux d'un gaz en tension; le point de comparaison ou zéro est la tension de la terre ; toute tension inférieure est négative, tonte tension supérieure est positive ; tout se traduit, alors, dans les calculs, comme en algèbre par des quantités affectées de signes.

Le potentiel a également été appliqué aux courants électri* ques assimilés à des courants hydrauliques, et il y a alofa différence de potentiel, comme il y a différence de niveau,' ehute de potentiel comme il y a chut« d'eau.

La théorie de Green semble impliquer l'existence d'un fluide unique de l'électricité assimilable à un liquide dans certains cas, à un gaz dans d'aiitres, et alors elle exige le maintien des termes négatif et positif tout comme celle de Dufay ; elle explique d'ailleurs moins bien qne cette dernière les phénomènes électrostatiques, car elle ne rend pas compte des motifs des tensions positives et négatives. C'est ainsi par exemple que, dans un cylindre conducteur influencé, tel que nous l'étudierons au chapitre de l'influence, il est affirmé que tout le

CHAF. IV. XATURE DE l'ÉLECTEICITÉ. 51

cylindre influencé reste au uiêuLe potentiel, ot que les deux moitiés manifestent seulement des propriétés éleetriqu.es difEé- Tentes. II paraît bien cependant, d'une façon manifeste, que les deux extrémités sont à des tensions nettement contraires, et qu'il y a vi-aiment différence de potentiel.

Si la théorie du potentiel a été adoptée avec empressement, «'est à cause de sa parfaite adaptation aux calculs, et aussi, il faut bien le dire, parce que la science pressent qu'il y a dans tous les pliénomènes électriques différence effective de tension, et, pour tout dire, identité complète des phénomènes âectriques avec les phénomènes statiques ou djoiamiques des gaz et des liquides.

An surplus, l'hypothèse de Green reste, comme celle de Dufay, purement empirique, cherchant à expliquer les faits en dehors de toute préoccupation de causalité.

Maxwell, si souvent cité, avait déjà émis l'idée que les phénomènes électrostatiques étaient dus à l'élasticité, et les courants à la force vive de l'éther, et le P. Secchi avait prévu les mêmes causes en un langage que nous ne pouvons noua empêcher de reproduire tellement il est preseient à la vérité.

Le courant électrique, dit le P. Secchi, est un mouve'ment de la matière impondérable au. sein de la matière pondérable Le courant étant un transport de l'éther intérieur des

corps, la tension électrique n'est qu'une accumulation de ce ^même éiher dans les corps que nous disons être électriséa ■e» +, et une diminution dans ceux que nnus disons électrisés en — , hz tension est semblable à la pression des Huides.

Faraday, Franklin et, de nos jours, Maxwell et lord Kelvin attribuent, comme le P. Seechi et tant d'autres, l'électricité à . an fluide unique.