BLOCAGE DE LA VARIATION NÉGATIVE

faire naître un autre courant d'action, de sorte que, de proche en proche, la perturbation parcourra tout le tissu s'il est homogène. Si le courant d'action rencontre sur son passage une région fortement positive, il ne pourra pas fournir une quantité d'électricité suffisante pour dépolariser cette région et par conséquent il sera bloqué en ce point.

b) Si l’électrode D est rendue négative, il faudra, pour obtenir le blocage, un courant beaucoup plus intense que dans le premier cas. On admet alors que la région soumise au courant a été complètement dépolarisée et par conséquent ne peut pas fournir un courant d'action.

2° Blocage par courant constant sur les Charaeées. — Nous avons pu répéter identiquement les expériences décrites plus

YECHDIEBEX E

Fig. 74. — Dispositif schématique du blocage de la variation négative chez Chara.

En D et Æ, électrodes du courant constant.

En B et C, électrodes réceptrices.

L'Excitation est portée en X, à l’aide de deux électrodes non figurées sur le schéma.

haut sur un entre-nœud de Chara, en observant comme signe de conduction ou de blocage la présence ou l’absence d'un courant d'action au delà de la région soumise au courant constant. Voici comment on dispose l’expérience : L’électrode chargée de créer le bloc est placée en D (voir fig. 74) vers le centre de l’entre-nœud. La deuxième électrode, qui ferme le circuit du courant, est mise en E sur l’entre-nœud qui suit immédiatement celui qu’on expérimente. Les deux électrodes réceptrices du courant d'action sont placées en € et B de chaque côté du point D, et suffisamment distantes l’une de l’autre pour que la variation négative qui parcourt

l'entre-nœud fournisse un enregistrement diphasique tel que la révolution du potentiel soit à peu près achevée sur une électrode au moment où l’onde atteint la deuxième.

a) Action du pôle positif. — Lorsque le point D est rendu positif, il suffit comme dans le cas du nerf d’une petite différence de potentiel pour empêcher l'onde de franchir le point D. L'enregistrement ne fournit alors qu'une onde monophasique. Si le voltage est juste suffisant pour créer le bloc, on peut observer qu'une excitation portée en X est capable de franchir le bloc, alors qu’en Y l'excitation se trouve bloquée

au point D. Nous avons donc un passage préférentiel dans le sens XY.

b) Action du pôle négatif. — Lorsque l’électrode D est négative, le bloc est obtenu pour un courant beaucoup plus intense que dans le premier cas. Pour un voltage juste suffisant, on peut encore obtenir un passage préférentiel, mais alors il a lieu dans le sens inverse du précédent, c’est-à-dire YX. Nous avions été obligé d'admettre, pour expliquer certains graphiques complexes résultant de la composition de deux systèmes pulsants, l'existence de blocages préférentiels. Les expériences a) et b) que nous venons de décrire apportent la justification expérimentale de ces blocages, en même temps qu'elles nous permettent d'en préciser la nature. Ce sont des différences de polarisation locale qu’il n’est pas rare d’ailleurs de rencontrer à l’état normal sur les entre-nœuds et dont nous donnons un exemple dans la figure 75, pl, X. En À, nous avons excité de gauche à droite, l'onde n'a pas été bloquée, puisque nous avons un tracé diphasique. En B, au contraire, nous avons excité deux fois de droite à gauche, ce qui nous a donné des ondes monophasiques. Enfin, nous avons encadré l’expérience en excitant de nouveau de gauche à droite, ce qui donne le même résultat qu’au début.

Comment peut-on expliquer de tels passages préférentiels ? Ils impliquent évidemment une dissymétrie de la polarisation autour de l’électrode créant le bloc. Or, nous rappelons que nous avons déjà signalé une telle dissymétrie à propos de l'action du courant constant sur les pulsations. Elle se traduisait : 1° par le fait que l’action dépressive du pôle négatif sur