BLOCAGE DE LA VARIATION NÉGATIVE

la hauteur du courant d’action s’exerçait à une distance plus grande entre les deux électrodes que de l’autre côté de l’électrode négative ; 2° par la différence de rythme qui s’établissait lorsqu'il y avait création de deux centres pulsants de chaque côté du pôle négatif, celui qui était tourné vers le pôle positif ayant la fréquence la plus basse ; 3° lorsqu'il n’y avait qu’un seul système pulsant, il était de règle qu’à partir d'un certain moment, il apparût vers le pôle positif un rythme dédoublé (fig. 42), alors que, de l’autre côté de l’électrode négative, le rythme était simple.

Action du pôle négatif a —— 0%15 Y C À X Action du B = Pôle positif

Fig. 76. — Répartition t1éorique du potentiel le long d’un entre-nœud soumis au courant constant.

En À, action du pôle négatif, blocage dans le sens de la flèche 1. En B, action du pôle positif, blocage dans le sens de la flèche 2.

Tout ceci peut s'expliquer par la dissymétrie du gradient, moins abrupt du côté de l’électrode positive que de l’autre côté.

Schématisons (fig. 76) le potentiel le long de l’entre-nœud par une droite située à une certaine distance du zéro, et figurant 0,15 V, valeur du potentiel de repos de la cellule. L'action du pôle négatif se traduira par une certaine courbe de dépolarisation, À B C, ayant, d’après notre hypothèse, une partie À B plus abrupte que la partie BC. Si nous imaginons une onde de courant d'action venant de Y vers X, elle pourra atteindre facilement B, puisque le courant d'action peut toujours dépolariser une région moins polarisée que la région qu'il a déjà parcourue. Ceci est une conséquence