L.e champ réel est : ' f=2\:p

Le système des trois lentilles L,, L.,, L-, donne de A une image \4 qu'on suppose regardée du centre optique ilo la loupe L^. Le champ apparent est :

G est le grossissement suivant sa définition ordinaire. L'avantage de la définition du champ ici clioisie est précisément d'expliciter le grossissement. Bien entendu, rien n'est [dus facile, connaissant une des expressions du champ, que de calculer l'autre1, i". — Fixons les idées par un exemple.

D'où :

Dans la lunette terrestre qui est à ma disposition,

LA=/j=60 cm., L4A3 = y = 3 cm., G = l.

Le rapport des champs angulaires apparent et réel, ce qu'on peut appeler le grossissement angulaire, est donc 20.

Très sensiblement p est la distance focale de l'objectif ; q est la distance focale de la loupe Lv.

D'autre part, le diamètre du diaphragme D"est 18 millimètres.

Le champ apparent r vaut donc :

D'où résulte que le champ réel est 0,6:20=0,03.

C'est dire que le trou du diaphragme D" est complètement rempli par l'image d'un objet d'un mètre de diamètre placé à 33 jmèlres de la lunette, ou par un objet de 30 mètres placé à un kilomètre.

Evalué en angle, le champ réel de cette lunette est 2xr>2,= l0/i4'; le champ apparent est : 2 arc tg (0,3) = 2(16° 430 = 33° 26'.

On remarquera qu'era angle, le champ apparent est moins de 20 fois le champ réel. En effet : 1°44' = 104\ 20x104' = 2080' = 34* 40'.

Le grossissement change (mais de peu) suivant la définition adoptée. Il va de soi que le champ mesuré par la tangente croît plus vite que Tare, puisque arc tg 90°=oc .

%J°. — Le tableau suivant facilite les comparaisons. Il donne l'angle au sommet du cône 2a (en degrés et en radians) et la quantité 2 arc tg 2.

en degrés.

EN RADIANS

2tga

ea degrés.

EN RADIANS

2tga

ea degrés.

EN RADIANS

2lga

lit