A. — FACTEURS LIÉS AUX ATTRACTIONS MOLÉCULAIRES

Deux molécules voisines exercent l’une sur l’autre des forces d'attraction réciproque qui s’opposent à leur déplacement relatif. Ces attractions qui déterminent la cohésion des corps solides sont considérables. On peut calculer, d’après la ténacité de certains aciers, que la force qui maintient leurs atomes au contact est voisine de 10 —-7 dynes pour chaque atome. Si cette force pouvait agir sur un atome libre pendant un parcours de 1 centimètre, elle lui communiquerait une vitesse de 450 kilomètres par seconde [9].

W. SPRING obtient par compression de certaines poudres (cuivre, soufre, sulfure de zinc) des métaux et des alliages aussi homogènes que ceux que l’on obtiendrait par fusion.

Le forgeron qui bat l’une contre l’autre deux barres de fer rouge réalise une soudure particulièrement résistante.

Les industries de précision utilisent comme cales des petits cubes métalliques, dont les surfaces sont « rectifiées » avec le plus grand soin. Ces cubes posés les uns sur les autres adhèrent si fortement qu’il est pratiquement très difficile de les séparer.

Ces attractions moléculaires, si élevées à très courte distance, ont un domaine d’action très restreint et on admet qu’elles deviennent négligeables au delà d’une distance de 1/100° de y, soit 1/100.000° de millimètre [1]. Aussi bien, la perfection du polissage des deux surfaces solides doit-elle être poussée à l’extrême pour pouvoir obtenir, par coaptation, un rapprochement de cet ordre de grandeur. Une bille

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d'acier polie, posée sur un plan poli, y est parfaitement mobile alors qu’elle devrait y adhérer fortement si les forces d’attraction s’exerçaient à une distance très supérieure aux dimensions des aspérités laissées par le polissage [9]. Le polissage usuel est donc loin d’atteindre cette perfection et, dans le cas qui nous intéresse, l'adhésion des lames de verre ne peut être imputée aux phénomènes d'attraction moléculaire.

L'action directe de ce facteur de lame à lame est donc pratiquement négligeable.

Interposons maintenant un liquide L entre les deux lames À et B (fig. 2). La lame A étant fixée au support S, exerçons sur B des tractions croissantes au moyen de poids que nous posons sur un plateau accroché à B. Pour une certaine valeur de la traction F les plaques se séparent.

La rupture se produit alors soit au niveau de l’une des surfaces de séparation du liquide L avec les plaques A ou B, soit dans le sein même du liquide.