PREMIÈRE PARTIE
La technique de la radiographie du fœtus in utero.
A l'heure actuelle, où la technique proprement dite de ia radiologie a atteint un certain degré de perfectionnement, on peut et on doit considérer l'obtention d’un cliché radiologique d’une femme enceinte au voisinage du terme, comme devant être toujours po- sitif.
Les premiers auteurs qui, jadis, se sont occupés de cette question de la radiographie fœtale dans l’utérus maternel, n’ont pas toujours eu de résultats positifs, même au voisinage du terme. Ils n’ont dû ces échecs qu'à l'insuffisance d’appareillage qu'ils avaient alors entre les mains.
Il est nécessaire, en effet, au début d’une étude de radiologie de l'utérus gravide, de rappeler sommairement les difficultés auxquelles se heurte le radiologiste dès qu'il s’agit d'obtenir une épreuve lisible dans le domaine obstétrical.
Ces difficultés sont de plusieurs ordres.
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Première difficulté provenant de l'épaisseur du sujet à radiographier.
Ici nous nous trouvons aux prises avec une des difficultés les plus souvent rencontrées dans la pratique courante des R. X. et qui est due aux propriétés mêmes de ce rayonnement.
Considérations d'ordre théorique.
Si nous faisons tomber un faisceau de rayonne-
ment X sur une matière quelconque, deux principaux
effets vont se traduire sur là pläqtié radiographique sous-jacente.
Il se produira, d’une part, une absorption. Absorption qui sera proportionnelle au numéro atomique de la matière traversée, absorption qui nôus pérmettra d'imprimer Sur nôtre plaque le contour de certains organes, en particulier dans le €as qui nous intéresse, des parties squelettiques maternelles et fœtales, les os ayant une forte teneur en sels de Chaux, ayant luimême une teneur atomique plus élevée que les albuminoïdes et l’eau, rentrant en majeure partie dans la composition des tissus mous.
Mais d’aütre part, ce rayonnement absorbé, 6e rayonnement arrêté en plus ou moins grande partie par les substances interposées entré la source et l'écran, va se dégrader et cette dégradation de l’énergie incidente se fera sous forme d’ionisation, d'effet photo-électrique et aussi de diffusion avec changement de longueur d’onde ou effet Compton. Si lionisation et l'effet photo-électrique au point de vue purement pratique et radiographique, — point de vue auquel nous nous plaçons — n’ont qu’une importance
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négligeable, l'effet Compton lui, au contraire à& ne influence considérable.
Sans vouloir entrer dans des considérations d'ordre physique moléculaire, il noûs suffit de savoir que si un faisceau de rayonnement X où gamma tombe sur un atome, il y à arrachement d’un électron périphérique, et par conséquent, émission d’un nouveau rayonnement électro-magnétique, correspondant à une spectrale de l’élément considéré et. caractéristique de celui-ci.
Mais ce nouveau rayonnement est à fréquente moins élevée, et par conséquent à longukur d'onde plus longue que le rayonnement incident qui lui a donné naissance, D'autre part, ce rayonnement secondaire, s’il présente des courbes d'intensité différentes suivant les directions de l'espace, n’en présente pas moins la propriété de se propager dans toutes ces directions.
Nous voyons donc que ce rayonnement est, somme toute, un rayonnement mou, prenant naissance dans la matière traversée et ce, avec une intensité d’autant plus grande que l'épaisseur de la matière traversée est elle-même plus grande. Enfin il se propage dans toutes les directions de l’espace.
Si pour la radiographie d’une région de peu d’épaisseur, l’importance pratique de ce rayonnement par diffusion, n’a que peu d'influence sur l'obtention d’une image radiographique contrastée et fine, il n’en est plus de même, et cela se conçoit aisément, lorsque nous aurons à radiographier une femme enceinte.
L'épaisseur des tissus est alors considérable, entraînant avec elle une quantité très importante de rayonnement secondaire dont nous sommes bien obli-
