À RE HER

ui —} [

Pour le cas 4?—0, on aura nr, points.

Les fréquences seront :

no ny LE fi DER > PSI Pa NOR ER EPEEENX

avec :

N=n+n ++... +n—=Eni.

n Lé 19 . e .

En portant p — N © ordonnée, et uw? en abscisse, on obtiendra suivant

les enregistrements, diverses courbes qui s'étendent entre deux points A et B, et

y’? uw?

possédant en général un seul sommet, lorsque l’écoulement est réellement turbulent. Elles peuvent être symétriques (fig. 25) par rapport à l’ordonnée du sommet, légèrement dissymétriques (fig. 26) ou très dissymétriques. On constate que ces courbes ont l’allure générale de la courbe de Gauss :

(2,6) D—— es en posantæ — u”?,

sans s’embarrasser des branches infinies de la courbe (Théorique.

6 Lt GE

Toutefois, il arrive que ces courbes ont plusieurs sommets. Supposons que la région turbulente soumise à l'observation soit un mélange de deux régions turbulentes homogènes, — on trouvera une courbe de fréquence à deux sommets (fig. 27), résultant de l’addition des ordonnées de deux courbes de fréquence, empiétant l’une sur l’autre.

Pour cette courbe, l’idée la plus simple est de tenter l’ajustement par la somme des ordonnées de deux courbes normales.

On écrira :

K (2,7) me =

— ERP EE 7 est, T

V Vz

On peut donc définir la turbulence à partir de la courbe de fréquence, — si cette courbe peut se mettre sous la forme (2, 6) (courbe en cloche), on aura une turbulence homogène, c’est-à-dire la vraie turbulence (cas de la région IT

x = d’2 Fig. 27

de l’écoulement dans une conduite). D'ailleurs, cette courbe qui donne la condition de turbulence, donne aussi la valeur du degré de turbulence. En effet, la moyenne absolue de x —u”? est :

; TT = KÈniti|=E pla}, ou encore :

ROME 1 el = \ e EX | x] dx = ———.

Vi de K V/x

La valeur moyenne de u”? est alors :