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nommé à tort la période d’excitation latente; à mon avis, c'est méme à la mise en jeu de celte propriété qu'est dû en grande partie le retard du muscle.

100VD AAA ANAANAANRANA ADN ANAANAANAANAN

Fig. 42, — Temps peruu du caoutchouc.

A et B, les mêmes que plus haut, Le poids tenseur —3 gr. Temps perdu = 0"O15.

D'après cette manière de voir, voici, en se basant sur les données expérimentales, comment les choses doivent se passer lorsqu'un corps élastique est excité, soit par contraction, soit par traction brusque, comme dans les expériences citées plus haut. Pour le caoutchouc, en particulier, lorsque l'excitation produite par le levier À directement fixé à la tige oscillante commence, le fil élastique, brusquement entrainé par ce levier, et comme fixé au contraire au levier B, à cause de l'inertie du poids tenseur, tend à s’allonger. Par cet allongement, sa force élastique augmente, et il arrive un moment où cette force élastique devient telle, qu’elle l'emporte sur l'inertie du poids et

que ce dernier est soulevé. Donc, trois périodes peuvent être distinguées dans la contraction du caoutchouc, périodes se succédant évidemment sans temps d'arrêt : 4° début de l’excitation; 2° développement dans le fil, par le fait même de son allongement d'une force élastique croissante; 3° phénomène sensible de la contraction, c’est-à-dire élévation du poids tenseur. De ces périodes, la seconde seule ne se manifeste par aucun signe visible sur les tracés, c’est la période d’excitation latente des physiologistes ; je la désignerai plus exactement par période de développement de la force élastique.

Pour le muscle, une explication analogue peut être donnée. Là aussi, des tractions brusques. sont imprimées aux disques élastiques par la dimmution subite d'épaisseur des disques contractiles; une force élastique totale est développée, égale à la somme des forces élastiques engendrées dans chacun des éléments musculaires, et le phénomène sensible du raccourcissement à lieu, phénomène que l'on nomme à tort contraction, lorsque cette force élastique a acquis une certaine valeur qui dépend du poids supporté par le muscle. Les variations du temps perdu qui accompagnent les variations du poids tenseur, trouvent donc dans cette théorie une explication toute naturelle. La force élastique à développer dans les disques élastiques sera d'autant plus grande, que le poids à soulever sera plus grand, et les temps employés pour le développement de forces élastiques inégales seront inégaux.

IL est très facile, dans les graphiques obtenus et dans ceux qui ont été reproduits, de déterminer, pour le caoutchouc, la force élastique maxima développée avant le soulèvement du poids. Par le point où la courbe B quitte la ligne d'origine, on élève une perpendiculaire qui va couper la courbe A en un certain point. L'ordonnée en ce point mesure l'allongement du fil, et comme la force élastique est fonction de l'allongement

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on peut la délerminer facilement au moyen des formules précédemment établies. ie

Le muscle étant un corps élastique devait, mis à la place du caoutchouc dans l'appareil représenté fig. 9, donner des résultats analogues à ceux que l’on connaît. C’est ce qui est arrivé, en effet. Le muscle soumis à ce genre d’excitation a manifesté un temps perdu dont la valeur est comparable au temps perdu physiologique normal. La fig. 43 est la reproduction d'un tracé

160 VD: 1 AAAAANARANS AAA AVATANATATATAVAVATATATEN ATARI

Fig, 43, — Temps perdu du muscle, considéré comme un simple corps élastique. À, courbe décrite par le levier A.

B, courbe décrite par le levier B. Le temps perdu est de 0"007.

obtenu par cette méthode. Le temps perdu, mesuré au moyen du chronographe faisant 100 vibrations par seconde, à été.en

général de 0”008 pour un poids tenseur variant de #4 à 6 grammes.

Courbe de vérification.

Les résultats constants obtenus m'étaient de sûrs garants du bon fonctionnement de l'appareil qui me servait à effectuer les mesures. Cependant, pour que le doute ne fût pas possible sur l'exactitude de mes expériences, j'ai soumis cet appareil à la

Fig, 44, — Courbe de vérification. On interpose ere les deux leviers À et B un fil non élastique, Le 'emps pecdu est rul.

contre-épreuve suivante. J'ai remplacé les corps élastiques placés ordinairement entre les deux leviers À et B, dont je mesurais le temps perdu par un fil inextensible, autant que possible, un fil de chanvre de même longueur à peu près et de

même section que le fil de caoutchouc précédemment employé. Je procédais avec ce dernier fil comme si j'avais eu affaire à un corps élastique dont j'aurais voulu mesurer le temps perdu. Le tracé reproduit fig. 14 est un de ceux obtenus. On peut y remarquer que le temps perdu est absolument nul, comme on devait s'y attendre; de plus, les moindres oscillations du levier À sont reproduites par le levier B. Si j'avais pu me servir d'un fil rigoureusement inélastique, la concordance des

mouvements serait absolue.

Etude de la courbe de contraction.

La courbe de contraction obtenue avec le caoutchouc, comme celle obtenue physiologiquement avec le muscle, peut se décomposer en deux périodes : la période d'ascension et la période de descente. Ces deux courbes sont d’ailleurs très analogues par leur forme et de tous points comparables. Une des analogies que j'ai pu vérifier, c'est que la courbe de la secousse du caoutchouc s’allonge à mesure que le poids tenseur augmente ; sa hauteur diminue par le même fait. Ainsi, tandis que cette hauteur peut atteindre jusqu à 55 millimètres lorsque le poids tenseur est de À gramme, elle n’atteint plus que 19 millimètres lorsque ce poids est porté à 10 grammes. Des expériences analogues faites sur le muscle, considéré simplement comme corps élastique, ont conduit à des résultats identiques.

Une particularité remarquable de la secousse musculaire, signalée par certains auteurs, c’est la manière dont s'achève la période de descente. Dans la reproduction de la courbe typique donnée par Rosenthal, cette particularité ‘est très marquée, et j'ai déjà attiré l'attention sur elle. Le levier, en arrivant à la fin de sa course, a éprouvé une série d'oscillations d'amplitudes décroissantes de part et d'autre de la ligne des origines. Je me

suis demandé à quoi étaient dues ces oscillations, et, en examinant les graphiques de la secousse du caoutchouc sur lesquels les amplitudes de ces oscillations sont assez étendues, je suis arrivé à penser que c’élait encore là un phénomène d’élasticité. En effet, pendant la période de la décontraction, le poids tenseur, n'étant plus retenu par le corps élastique, tombe, et sa chute est d'autant plus rapide que la décontraction est plus brusque. Arrivé au terme de cette chute, sa force vive est détruite, la traction sur le corps élastique est augmentée d’autant, et un allongement se produit; puis, cet allongement développe à son tour une cerlaine force élastique, qui soulève le poids, et ainsi de suite, jusqu’à la fin des oscillations.

Il est à remarquer que les courbes décrites par le levier B devraient seules décrire ces oscillations; or, il n'en est pas ainsi, et les courbes tracées par le levier A les présentent également, quoique de bien moindre amplitude. Cela tient au fil qui joint la tige oscillante au levier A. Ce fil n’est pas parfaitement inextensible et son élasticité, quoique très faible, entre en jeu dans ces conditions.

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