D X + AN

l'angle 0 a sensiblement pour valeur :

re Aù 0 — en ( FLE =) (1)

et la mesure que l’on fait alors avec l’analyseur donne l'orientation du grand axe de la vibration résultante R, vibration très aplatie. Cette orientation est indiquée sur la sphère par la position du point S, intersection de l'équateur

avec le méridien passant par R. Quant à l'ellipticité de la vibration R, elle intervient dans la qualité des extinctions : plus cette ellipticité est grande, plus il est diffcile de faire les pointés. On a ainsi une erreur supplémentaire dans les mesures, d'ailleurs fort importante, due principalement à l’inexactitude de la lame quart d'onde, mais qu'il

(t) Dans l'expression de la différence de phase 8 introduite par une lame de mica

(ne — nie

le changement de } agit surtout sur le dénominateur, mais peu

sur % — A, et on peut admettre que l’on a :

de

est impossible de calculer car elle dépend de la façon dont l'opérateur apprécie l'égalité des plages quand on s'écarte du voisinage de l’extinctiôn.

Dans ces conditions, la biréfringence mesurée est £', avec

es

POSE Cherchons une relation entre £'et £.

PRES Posons EBN =}. On a la première équation :

te SANS D RTE EA. sin 26 = HE OA cos 2{n — €) + HA. sin2{n—&) QUES sin 2f Where ;

tg2s. cos 2(n — €) + cos 28. sin2(n — €) D'autre part :

BI BR tg 2(8 +) — FO TT Epoi cos (8 — y) ;

ou :

(2) te o(8! En) — cos 2e. sin 28, cos (0 — y)

sin y. (cos 22e, cos 28 — sin?2€) En éliminant y entre les équations (1) et (2), 1l vient : tg 2(P°+n)

(3) cos2e [tg 2e,cos 2(1n — e),cos 0 sin 2{n—e),cos 26.cos 0 + sin2f.siné]

cos? 2e.cos af — sin? 2e

a) Si le polariseur et la lame quart d'onde sont bien orientés, mais le quart d'onde inexact : en —0o. La relation (3) se réduit alors à :

ty 20 —tg 26;sin 6 ou :

(noble 2.cos —. 2:

C’est la formule de correction donnée par MM. Cotton et Mouton |10}. En posant :

B—6+AB (8>f d'après la dernière formule)

mx ; JAGQUES RABINOVITCH

et en faisant les approximations permises, on a :

T° dE AP== (+) .sin A$.

L'erreur A£ est maxima pour des biréfringences telles que :

sin AE SOL :

i T âäT AE | Q

Cette erreur maxima a pour valeur :

TÈ An \2 AB—=— .(—}.

P 32 ( en:

Elle est inférieure par exemple à o°o1 (au-dessous des erreurs de pointés) pour une radiation quelconque du spectre visible si :

AX<T 19 muy.

On possède donc une grande marge dans le choix des quarts d'onde. Cependant, pour la raison que nous avons indiquée (qualité des plages), il est indispensable d'avoir des quarts d'onde aussi exacts que possible et il n’est pas inutile de chercher à les étalonner à 1 my près.

b) Supposons maintenant le quart d'onde exact (0 =)

et son orientalion correcte par rapport à la vibration incidente P (n—0o), mais le polariseur déréglé de l'angle &. La formule (3) donne alors :

sin2 $

B' — 82! (1 — 2°). cos 28 — 4e?

ou, en posant 8 — f + AB:

AG — e?,sin 26.(2 + cos 28).

Le maximum de cette expression est :

TS

— 2,06. pour BP 34.

Pour que AB soit inférieur à otor, il faut que « soit inférieur à 0°07. Nous voyons donc que le réglage du polariseur doit être assez précis, mais comme il peut être réalisé avec la précision même des pointés, on peut admettre qu'il n’introduit pas d'erreur appréciable dans la mesure de B.

c) Supposons enfin ::— 0,0 — . , Mais n 0 (polariseur

bien orienté, lame quart d'onde exacte mais mal orientée). On: a dans ce cas :

tg 2(8 + n)=tg 2 d’où l’on tire :