C- (a’ 4- il’ 4- 2 ai cos 9 4 - K’) — D

Si l’on cherche à ramener cette diHérentielle aux fonctioTis algébriques, on trouve que la quantité soumise au radical dans le dénominateur se transforme en un polynôme d’un degré supérieur au deuxième. Par conséquent, cette quadrature ne pourra être évaluée qu’approximativement.

En substituant la valeur précédente de th dans l’équation ( 6 ) , on aura pour /l(s une valeur de la forme.

Mais on ne peut, non plus, l’intégrer sous forme linie.

0 et ^ étant connus approximativement en fonction de / , on en conclut la valeur de = 0 4 - y , et aussi la tension T à l’aide des formules données dans la première méthode. Discutons quelques cas particuliers.

KXEIICICES DE MÉOAMQL E. iU) I

Soit = o; le point (rattache du ül coïncide avec le centre de gravit(i du corps.

Alors ç diisignc l’angle GO}' (Jig- 86) , et 'p l’angle qu'un rayon, mené du centre G à un point déterminé C du corps et mobile avec lui, fait avec l’axe O}'; ce point C étant arbitraire, on peut choisir celui (jui se trouvait en A sur ü(j au commencement du mouvement, de sorte que la valeur initiale de 6 ou de l’angh! OGC sera nulle.