DIVISION DE CE COURS A

dernière équation se réduit alors jusqu'à montrer que, à cette

approximation, TT

ù, <- 9 (p ro Ga),

d’où, après substitution dans les deux premières équations,

cos 0, — cos L — (Q'E + Q'n) coséc (p — L) - sin L, sin à, = sin L + (QE + Q'n) coséc (p — L) + cos L. Ces relations expriment, à l’approximation actuelle, que l'angle

a, est égal à l'angle L augmenté du petit angle qui a pour mesure (Q'E + Q’n) cosée (p — L). Ainsi

a = L + (QE + Q'n) coséc (p — L), do pi PE P'n.

on ER T La valeur théorique de œ@ est ordinairement 0 ou o: Dans la

première hypothèse, o, = L — (QE + Q'n) coséc L/,

| DS tit PE Pn; dans la deuxième hypothèse,

— L + (QE + (n) séc L, | do, —1+ PE + P'n.

Rappelons que ces résultats ne seraient applicables qu’à des instruments parfaits. La question doit donc être reprise dans un enseignement ultérieur, en tenant compte de toutes les erreurs instrumentales, et, en Lenant compte, de plus, de la non-coïnci-

dence des axes binaires ou ternaires instrumentaux avec leur position théorique dans l’espace.