OT

sin 0E/1\ = -=^ ,

OEj

c'est-à-dire :

(M) sin a = 7

Nous désignerons sous le nom d'équation paramétrique cette relation fondamentale entre les trois paramètres /, r, a de la distribution.

6105 — Il est maintenant facile d'établir les équations des deux mouvements rectilignes du piston et du tiroir.

Si nous figurons en MOE une position quelconque du système invariable de leurs manivelles, nous aurons en P et T les points représentatifs des déplacements de ces deux organes sur leurs courses respectives.

Le parcours M^P du piston, compté à partir de son fond de course M^ aura pour valeur :

a: = ÔMi — ÔP,

c'est-à-dire, en appelant c la course du piston, ou ^ la longueur de la manivelle motrice :

(12) ^ = 4-(i— cost),

en fonction de l'azimut 9 évalué à partir du point mort. On peut

également le mettre sous la forme plus condensée :

(13) a: = csm'-5

mi

Vélongatton OT du tiroir, comptée à partir de sa position normaley a de son côté pour valeur :

OT = OE ces TOE , c'est-à-dire :

(14) z = (l-hr) sin(?-4-a),

ce que Ton peut également écrire, d'après la relation paramétrique (éq. 11) :

sin (9 -h a)

sin a

Bits — Ces formules vont nous permettre de discuter les diverses phases de la distribution que procure le tiroir à avance angulaire et recouvrement.

V — PoiMT MORT iNiTiJLL. — Lc piston cst à foud de course à gauche, et la manivelle moirice à son point mort, ce qui donne directement :

et par suite, d'après les formules (12) et (14) :

Le système occupe alors la position M,OE, représentée sur les figures 342 et 343.

2" — Dêmasquement en grand. — Le maximum d'élongation du tiroir est caractérisé directement par la valeur :

L'équalion (14) donne alors:

sin (9,-4-a) = 1, 9,4- a = 90, ç, = 90 — oc.

Il suit donc des relations (12) et (M) :

= |(l-8in-)=|(l-^),

OU finalement :

Le système occupe alors la position M,OE, représentée sur les figures 344 et 345.

Fig. 345.

S*' — Fin de l'admission. Combœncbbœnt de la détente. — L'admission prend fin quand le tiroir revient à sa position initiale (fig. 342), en refermant exactement la lumière. Nous poserons donc directement :

Dès lors la formule (15) nous donne:

et enfin ;

sin («Pj -4- a) = sin «,

Çj -f- a z= 180 — a.

ç-nzi80 — 2a.

ro-'

Fig. 5M.

On a ensuite, d'après la relation (13) :

Xg = c sin' (90 — a),

c'est-à-dire :