A —— CARS D) EP

Quand les deux enroulements dont il est parlé plus haut sont le

siège des courants &, et &,, le champ intérieur est sensiblement cons-

tant et égal à : H = hr(niis + noie) ; le champ extérieur est sensiblement nul. On a donc, pour y—1,: Hs é Li RAS LE LD . — 2ris(nii + noix) = + Mi + 9 2 .

L'identification des deux dernières expressions donne les valeurs de L,, L., M, écrites plus haut.

4, — Soit enfin deux solénoïides coaxiaux. Le solénoïde 2 est moins long, de moindre diamètre que le solénoïde 1, et placé dans 1

de manière qu’en tous ses points, le champ de { puisse être considéré comme uniforme.

Les coefficients de self-induction sont approximativement :

= — 4x t/i HAE IE krniless :

li, L; 8, S&, sont les longueurs et les sections droites moyennes des bobines.

Évaluons le coefficient d'induction mutuelle.

Pour le couränt unité, le champ créé par la première bobine en tout point intérieur suffisamment éloigné des extrémités est 4rn, (en unités C. G.S.). Le flux total à travers la seconde bobine est donc:

M—ärnnls.

Le raisonnement ne vaut plus rien si on échange les bobines.

On trouverait : M'—4rmn,ls,, et l’on sait {s 99) que M a la même valeur, quel que soit le circuit considéré comme inducteur.

Du reste, on voit immédiatement pourquoi M'est trop grand : dans M on évalue le flux envové par 2 dans 1, comme si le champ produit par 2 était uniforme en tous les points de 1, ce qui est évidemment erroné.

L,L(— 167nîn. lb .s18) > M{—167"nin. si), conformément à la règle énoncée ci-dessus.

Si les bobines sont extrêmement voisines et de même longueur, les deux valeurs deviennent identiques.