Aiguille oscillant dans une bobine fermée

Les variations de flux par déplacement ne dépendent que des mouvements relatifs. Le principe de l’action et de la réaction permet de conclure immédiatement : quand un aimant oscille à l’intérieur d’une bobine (dans la position d'équilibre, les spires sont supposées parallèles à l'aimant) ou généralement à l’intérieur d’une pièce métallique conductrice, il induit dans cette pièce des courants qui produisent sur lui un frottement électromagnétique proportionnel à la vitesse angulaire.

L'amplitude de ses oscillations diminue en progression géométrique.

L'équation de son mouvement est encore du type :

d°6 dô

jus bé Cr AE DS DS à on QE dE CS NU ce AS a OL GS OA SC A

* Î Mr

Si, sans changer la forme des pièces métalliques, on diminue leur résistance dans un certain rapport, le coefficient f croît dans le même rapport.

Un galvanomètre à aiguille mobile devient apériodique quand ’aiguille se déplace dans une petite cavité limitée par une paroi épaisse de métal bon conducteur, de cuivre rouge par exemple.

Voici un curieux détail historique.

Les phénomènes d’induction ont été découverts par Faraday. Mais, bien des années avant, on avait observé fortuitement, dans les ateliers du constructeur Gambey, que les oscillations d'une aiguille aimantée montée sur pivots avaient un amortissement énorme lorsqu'on en approchait une masse de cuivre. Arago étudia le phénomène, mais ne sut pas y distinguer la présence de courants; il imagina pour l'expliquer un magnétisme particulier, qu'il appela magnétisme de rotation.

Mesures des paramètres d’induction.

228. Mesure des champs au moyen des quantités d’électricité induites.

1°. — Quand un circuit fermé, de résistance invariable, passe

d'une position À à une position 2; plus généralement, quand, pour une raison quelconque, le flux qui le traverse passe de la valeur <È à la valeur #,, la quantité d'électricité induite ne dépend que de la variation : Af—F,—$,.

Elle ne dépend ni du chemin parcouru pour aller de 1 à 2, ni de la vitesse du transport, ni plus généralement de la loi de variation du flux.

Elle ne dépend pas de la self-induction du circuit.

En effet, la force électromotrice induite (en volts) est, à chaque

instant, donnée par la formule :

on s=funt fureur

q est la quantité totale d'électricité ajoutée à celle qui parcourt le circuit sous l'influence de la force électromotrice d’origine chimique qu'il peut contenir. |

Dans la pratique, cette force électromotrice est nulle ; le courant : est donc nul au début et à la fin de l'expérience. D'où la formule :

8 x Dre

| ï EPS As h on , i L' à t <

La quantité totale induite ne dépend que de la variation du flux, quelle que soit la self-induction du circuit mobile et son changement de forme. Ru:

Si: Af—$,—f,—0, sile flux est le même au comméncement et à la fin de l'opération, on a: qg—0. F

Cela veut dire, non pas que la quantité transportée par le courant induit est nulle à chaque instant, mais que pendant l'opération il passe,. somme toute, autant d'électricité dans un sens que dans Vautre.*.

La règle générale que nous venons d’énoncer et dont, au surplus, nous avons déjà rencontré de nombreuses applications, comporte une infinité de corollaires.

Voici l’un des plus connus : Approchons peu à peu d’un circuit fermé. 2, un circuit 1, siège d’un courant invariable. La somme des quantités induites dans 2 par chaque déplacement brusque de À'este égale à la quantité qui serait induite, dans la dernière position de 1, par la clôture ou la rupture de ce circuit. On suppose que, dans la position initiale, le circuit 4 est trop éloigné de 2 pour agir sur lui.

S'il n'en était pas ainsi, la somme des quantités induites serait égale à la différence des quantités induites par la clôture ou la rupture de 1, dans ses positions initiale et finale. |

On à un énoncé analogue pour les quantités induites par le déplacement d'un aimant. ;