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induit à, serait représenté par la sinusoïde pointillée ABC een n’était pas décalé par rapport à la force électromotrice appliquée.

En effet, quand le courant à, croît à partir de 0, sa variation, par conséquent la variation du flux envoyé dans la bobine induite, sont maxima : le courant à, est maximum et dirigé en sens inverse de &.

Quand à, est maximum, i, est nul.

Quand à, décroît, à, croît; et ainsi de suite.

Comme le décalage est un retard compris entre Ü et x: 2, le courant induit est représenté, à un facteur constant près, par la sinusoïde pleine A,B,C... déplacée de B;B, vers les temps positifs. Ombrons verticalement les aires des deux sinusoides pour lesquelles les courants à, et à sont de sens contraires (par conséquent se

+ ME SOU PA CRETE à

LS MNT Et UE PL ES dr NT Sn 2e S 2 LA à k -

392 à $ MAGNÉTISME ET ÉLECTRICITÉ

repoussent); ombrons horizontalement les aires pour lesquelles les

à £ u a courants sont de même sens (par conséquent s’attirent).

l'est évident que les répulsions l’emportent sur les attractions.

Si le décalage était une avance, le résultat serait inverse.

4. — On peut énoncer les mêmes propositions en usant de la représentation vectorielle. Des courants alternatifs &, et 1,, passant

dans des bobines parallèles, \eRS Ces

Tes, | s'attirent si leurs vecteurs 25 > .

re ne représentatifs font un angle inférieur à x :2.

En effet, soit :

— I, cos wt, = I, cos (ot —), l'expression des courants. La force moyenne (attractive) est proportionnelle à :

ÿ 1 ; AE T dt cos Ÿ, qui est positive quand 4 est compris entre —#+T:2 et

Dans l'expérience d'Elihu Thomson, les courants 1, et &, sont reliés par l'équation :

À dis di

Nous savons ($ 254, 4°) que les vecteurs æ et dæ:df sont disposés comme l'indique la figure 271. En vertu de l'équation (1), le vecteur résultant des vecteurs 7,4 et L,(di, : dt) doit faire équilibre au vecteur M(di, : dt). D'où la disposition indiquée.

L'angle y des vecteurs à, et i,; est donc nécessairement supérieur à m:2; d’où la répulsion.

Fig. 271.