Généralités

Le lecteur trouvera d'excellents exercices dans l'étude des diverses méthodes proposées et appliquées à la mesure des unités en valeurs absolues. Je ne veux pas faire l'historique de ces méthodes, pas davantage en discuter les qualités et les défauts; je sortirais de l'esprit de mon Cours. Si le lecteur veut répéter les expériences (ce qui demande quelques années), un résumé ne lui servirait à rien : il doit lire et méditer les mémoires.

Le titre habituel de ce chapitre : « Résistances en valeurs absolues, » est assez mal choisi. Au début, les résistances se présentaient le plus naturellement comme pouvant être conservées et mécaniquement reproduites identiques à elles-mêmes; mais les progrès récemment obtenus dans la réalisation d'éléments ayant des forces électromotrices déterminées, donnent une importance capitale à la mesure directe des forces électromotrices en valeur absolue.

On ne peut évidemment pas conserver dans une armoire un ampère ou un gauss. On peut conserver un fil de mercure et un élément dont la résistance et la force électromotrice sont respectivement dans des rapports connus avec l’ohm et le volt. Ce qui est beaucoup plus important, on peut construire autant d'exemplaires qu’on le

ins éalmntilisth dt: LS de,

désire, identiques à eux-mêmes, de ce fil de mercure et de cet élément, si l'on connaît les dimensions du premier et la composition du second.

J'ai dit qu'on ne peut conserver un gauss dans une armoire : ce n'est pas théoriquement exact, car on peut conserver un aimant. Si son moment magnétique est connu, si c’est une fonction bien déterminée de la température, il fournit le moyen de reproduire à tout instant un champ connu, à une distance connue, dans le prolongement de son axe ou dans le plan équatorial. Mais, outre que la mesure absolue d’un champ et du moment d’un aimant {méthode de Gauss, $ 63) est quasiment aussi difficile que la mesure absolue d'une résistance, il est imposible de compter sur la permanence d'un aimant.

Dans la pratique, la force électromotrice d’un élément se détermine en valeur absolue au moyen d’un électrodynamomètre absolu et d'une résistance connue en valeur absolue ( 186).

285. Méthodes utilisant le galvanomètre balistique. 1°. — Mérnone DE WEBER.

Une bobine G de surface totale S est placée normalement à la composante horizontale H d’un champ, déterminé en valeur absolue par la méthode de Gauss ($ 63). Elle fait partie d’un circuit qui comprend un galvanomètre balistique g dont la résistance R inconnue est précisément ce que nous voulons déterminer.

Brusquement on fait tourner la bobine de + autour d’un axe vertical Oz. La quantité q d'électricité induite est ($ 228) : 2SH ER

Soient g la constante du galvanomètre, À le champ directeur de

à l'aiguille, T la période d'oscillation de Mean + 6 l'impulsion pro-

duite, on a ($ 221) :

Ce T9 sn

Dobisons la grande bobine comme boussole des tangentes ; : soit G sa constante galvanométrique. Faisons passer le même courant dans les deux appareils; soit À et 3 les déviations simultanées. On a : H h SUV On E Tout est calculable ou expérimentalement détocn tt 1e EST

second membre de cette formule.

:$ est. la surface totale des spires connues par la connaissance du

rayon moyen (166); G est calculable par la formule d’interpolation du

paragraphe 102 jointe à celle qui donne le champ au centre d'une spire. Les dimensions de $S sont »?; les dimensions de G sont ($ 282) x-! la résistance a bien les dimensions d'une vitesse À+-!. Voici quelques dimensions pour fixer les idées; les nombres sont

arrondis.

Dans les expériences de Mascart, une des bobines avait pour rayon de gorge 27 centimètres, pour Taatéue radiale 3 centimètres, pour dimension axiale 5 Do ee On l'avait bobinée de 900 tours représentant environ 1589 mètres. Le rayon moyen était 28%",1; la surface, 248 mètres carrés ; la résistance approchée, 38 ohms.

Toujours pour fixer les idées, calculons la quantité d'électricité induite pour une rotation de x, en prenant 40 ohms pour résistance totale du circuit. La résistance en CGS est 40.10°; prenons:

H=— 0,2 gauss, S — 248 m°?— 248 . 10“ cm? ;

404 À 2SH 496.10. 0,2 918 .10-“CGS,

MU CS dE ON q =), 48.10 -* coulombs — 0,000-248 GATE 90, — Méruone DE KIRCHHOFF.

Deux bobines de même axe B, et B, ont le coefficient d’induction mutuelle M; nous savons le most ($S 102). Lorsque le courant dans B, est interverti, passe de I à —TI, la quantité d'électricité induite dans le circuit 2, de résistance R, à déterminer est :