Énergie potentielle d’un aimant dans un champ uniforme

Appliquons la formule je du $ 43 :

ve fers) = [far à [ve qe D fer

puisque le champ est uniforme par hypothèse.

On peut encore écrire en utilisant les notations du $ 47 : W——MOX—+uY 7) —=—MH.coso, où o est l'angle que font les vecteurs M et H.

Un aimant de moment M vient de l'infini en un point où le champ est H. L'énergie potentielle à l'infini est nulle par convention. Le travail disponible (diminution de l’énergie potentielle) est MH cos o. I est positif et égal à MH, si l'aimant est dans sa position d'équihbre stable; il est négatif et égal à — HM, si l'aimant est dans sa position d'équilibre instable.

Faisons-le tourner d'un angle o, à partir de la position d'équilibre stable, autour d'un axe normal au champ; le travail est :

— dW=— do.MHsino; cela signifie que l’aimant est soumis à un couple C—MHsino, qui tend à le ramener à la position d'équilibre.

Le travail disponible, quand l’aimant passe de la position d’équilibre instable à la position d'équilibre stable, est :

[MH sing. de =2MH,

conformément au résultat énoncé ci-dessus.

PT RE I TRS CU DU UOTE C9 EE On À PT LV PRE ot OU AU