CHAP. CL. — MÀ6KÉTISMB

2* On agit de même aux divers points de l'aimant : il est commode de tracer à l'avance sur sa surface, à des distances connueSydes lignes perpendiculaires à son axe géométrique.

Après avoir déterminé v^ en ces points, on construira la courbe des intensités en portant ces valeurs en ordonnée^ et en abscisse les distances des sections étudiées à la section moyenne.

Résultats.

Cette méthode permet, suivant l'expression pittoresque de M. Jamin, de disséquer un aimant et de découvrir les détails de sa distribution.

Nous nous bornerons à établir la loi suivant laquelle les intensités varient avec les distances aux extrémités. Biol avait indiqué la formule

en prenant Torigine à une extrémité et appelant / la longueur du barreau ; chaque branche répond à la formule

y — AK-^.

Si donc, dans un cylindre indéfini, Tintensité magnétique en un point est égale à A, elle est connue à une distance a: de ce point.

Cette formule se vérifie sans peine; voici les résultats des expériences faites par M. Jamin sur une lame mince de o»,ooi d'épaisseur dont la largeur était de o™, o3o et la longueur de i"-

jr- . . . 6.35 5,10 4>64 3,71 2,92 2,27 1,70 1,28 0,95 K.... » 1,24 i,ii 1,29 1,26 1,70 1,33 1,29 1,28

L'intensité totale du magnétisme de l'aimant se calcule ^^ évaluant l'aire de la courbe : la formule de Thomas Simpsoï^ s'y prête sans difficulté. « L'aire de la courbe a pour valeur ^^ tiers de Tintervalle de deux ordonnées consécutives, multip^^ par la somme des ordonnées extrêmes, plus quatre fois ** somme des ordonnées d'indice impair, plus deux fois la soxa^' des ordonnées d'indice pair. »

in* M. — DISTlIBUTIOIf DU MAGlfÉTISMB DANS LES AIMANTS. 221

Le résultat du calcul s'approche d'autant plus de la vérité que le nombre des ordonnées est plus considérable.

Nous aurons, pour un aimant dont la courbe des intensités est celle de la fig, 74,

- - -Jt-

M. Jamin a démontré de plus cette importante proposition, <lont les élèves pourront vérifier Texactilude :

« Deux armatures appliquées à, un aimant tout formé changent la distribution, mais non la somme du magnétisme, d

aaa chap. z. — électbostàtiqdb.