AO

étant le rayon de V ellipse dans la direction AO. Ou bien encore, après avoir tracé AOf, on prendra la rencontre H de cette ligne avec une parallèle à TV menée au delà du centre

de gravité à la distance OG = -^^r— » r étant le rayon de gyra-

tion relativement à Ou'.

Nous avons dit que les résultats trouvés pour les centres de percussion étaient directement applicables à la recherche des centres de pression, problème qu'on traite dans THydrostalique. Supposons, en effet, que CD soit une aire plane plongée dans un liquide pesant et homogène en équilibre, la pression étant en outre censée nulle au niveau supérieur du liquide (si elle ne l'était pas, on relèverait ce niveau d'une quantité égale à la hauteur représentative de la pression qui s'y trouve exercée). Soit TT' l'intersection du plan CD, prolongé au besoin, avec le plan horizontal du niveau supérieur. Les pressions exercées par le liquide sur les divers éléments superficiels w tle l'aire CD seront, pour chacun d'eux, proportionnelles au produit de w par sa profondeur au-dessous du niveau, et par conséquent aussi au produit de w par sa dislance à TT'. Or, dans l'hypothèse où le nombre E serait constant, c'est précisément la loi que suivent les forces parallèles dont H est le centre; et, comme ce centre ne change pas quand toutes les forces varient dans un même rapport, il en résulte que le point H déterminé par la règle ci-dessus n'est autre chose que le centre de pression de l'aire CD. Dans la règle en question, il faut