AUTRE EXPOSITION DE LA THÉORIE

GD, UD axe uxaé par le point G dans le plan de la section, perpendicnltùrenieDt au plan de symétrie ;

GV, un troisième axe, mené par le point G perpendicultùremenl aux deux premiers.

Considérons en H an élément de section ayant pour aire dudv ; la force moléculaire développée sur cet élément, et rapportée à l'unité de surface, peut être décomposée parallèlement aux trois axes ; appelons R la composante parallèle à GX, T. la composante parallèle à l'aie GÇ, et T, la composante parallèle k GV. La force R représentera l'elfort de compression ou d'extension subi par la fibre qui passe au point M ; les forces T,, T, seront les efforts de glissement parallèles aux axes GD, GV, aulquels la jnème fibre est appelée & résister.

Écrivons les àx équations d'équilibre du tronçon de poutre limité au plan AB; appelons A l'efTort tranchant, H le moment Qécliissant, tlTimdra,pDur les équations

& dosconponntes parallèles à GX, JJ Rducte = 0 ,

Wl — parallèles à GU, JJ T.dudr = 0 .

— parallèles à GV. JJ T^dudu = A,

et pour les équations des moments

âutourde GX, % (T.u— T.i.-)xdu(/t) = 0,

— deGV, SS R""*^" = <•'

— dcGD, SS Ertiurfu = M.

Les doubles sommes sont étendues à tous les éléments de la section AB.

De ces six équations, il y en a trois qui contiennent la force B, et les trois autres contiennent les forces tangentielles T. et T,. Laissons provisoirement ces trois dernières de côté. 11 viendra pour détermiucf la fonction inconnue R les U'ois relations

SJ Viu.ludc=Q S5 Mxdmio =: SJ,