ANGLE

da cône.

OOIFVUiJElfT

de coatractioD.

COSFFICmiT

dû à la perte de charge.

rf).B30 0.955 0.9T5 OMA 1.000

PHOScrr m}>coefficient

de la dépense.

OBSEEVATIOI^S.

Ajutage cylindrique.

Maiiniam.

Êconlement en mince psroi.

Fig. J57,

Les expériences qui ont servi à dresser ce tableau ont été faites

sur des ajutages de 16 millimètres \ de diamètre à Fextrémité, de 39 millimètres de longueur, et sous des charges d'eau variables de O^jâO à 3 mètres. Pour mesurer jx, on relevait la forme de la parabole AB décrite par la veine liquide; le point A est le sommet de cette parabole ; et si Ton appelle t; la vitesse borizont^e de Veau en ce point, et t le temps, l'équation de la parabole s'obtiendra «n éliminant i entre les deux

iquations

CB = tî^

AJUTAGES DIVERGENTS.

donc

= CBxY^

ACx2'

On déduit ainsi t; de la mesure des coordoimées AG, GB d'un même point B de la parabole.

GonnaissaDt v, on trouvera (a par Téquation

qui donne

Enfin, on obtiendra m^ en mesurant la quantité d'eau écoulée par Torifice A pendant Tunité de temps ; appelant Q cette quantité» et  la section de l'orlilce, on aura

Q = ti«Av/2yÂf

ou bien

S.sJÏ^"

On connaît mp. et [i ; une division donnera donc m. 89. Passons à V étude des ajutages divergents. Nous supposerons

Fig. M,

que Je profil de l'ajutage soit tracé de manière à éviter toute contraction à Feutrée, entre les sections G'iy et CD, et toute perte de charge à la sortie, entre les sections CD et EF; il faut pour cela ménager de telle sorte Tévasement successif de Tajutage entre ces deiix sections que le li- <luide passe d'une section à la section voisine par filets sensible-

140 AJUTAGES

iDcnt parallèles, et par suite sans agitation tumultueuse. Nous donnerons au dernier élément de T orifice EF une forme cylindrique qui permette aux filets liquides de sortir de cet orifice normalement à son plan.

Dans ces circonstances, il n'y aura pas de perte de charge et la

vitesse v' à la sortie sera égale à ^^gh . Soit A la section de l'ori-

, fice EF; on aura la dépense Q = A sj*2,gh^ sans coefficient de contraction, puisque l'écoulement se fait dans la dernière section par filets normaux à cette section.

Il semble donc qu'en augmentant la section A on pourrait augmenter indéfiniment la dépense sans augmenter l'orifice CD; mais il y a une restriction à l'emploi de cette formule, car il faut que la pression en CD ne soit pas négative, et de plus, que l'écoulement ?e fasse à plein tuyau.

Appliquons le théorème de Bernoulli en prenant pour ligne de comparaison l'axe même ZZ' de l'ajutage; soitjo^^ la pression atmosphérique qui s'exerce également en AB et en EF, p la pression en CD, tj la vitesse en CD, v' la vitesse en EF, nous aurons pour la hantenr du plan de charge aux trois points M, N, P,

on a de plus, en appelant to la section CD de l'orifice à l'endroit le plus étranglé :

fw = r'A.

Cette relation permet d'éliminer v et de déterminer p; on en déduit :

Donc

r = r'x^=V^2(7/ix^

g=»^i-»fâ'=§-'[a)"-']