Si

pique. — Nou ' par une plaqu (126, i4K, 146) tique; le mè] mental de Hir ment subordo alsacienne.

Le diagram:

pourrait être < 122), si toutes sibles. Maltieu deux Iransfon sible lorsque c complète, et 1'

Dans certaii compression c l'introduction :

diagramme ec deux cas.

Fig. 104.

la chaudière ; leur communit quantité supéi reste, négliges par la vapeur

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z60 uachines a tapedk

On voit que la dernière transformation du cycle n'intervient pas dans la recbfflxïhe de la perte à l'échappement due à l'inSuence des parois.

L'égalité ci-dessus est purement quantitative, ainsi, il fondrait bien se garderd'en conclure que la bande Nn'due à l'intervention de l'enveloppe, apoursffët d'augmenter la perte due aux parois pendant l'échappemeat; si l'«nveloppe n'ezistait pas, la courbe B, C, serait différente, et empiéterait sur le diagramme, le point B, serait plus rapproché du point H. D'ailleurs, la bande Nn' ne représente que la chaleur utilement cédée par l'enveloppe; la dépense effective est, dans la pratique, augmentée de la chaleur du liquide lorsqu'on n'utilise pas l'eau de purge pour réchauffer l'eau d'alimentation.

Pour annuler la chaleur cédée par les parois pendant l'échappement, il faudrait, soit en diminuant la condensation initiale, soit en prolongeant la détente, annuler la surface qui représente cette perte, mais il faut se garder de croire que l'on aurait ainsi annulé l'influence des parois elles-mêmes. Supposons par exemple que, gr&ce à l'emploi d'une enveloppe plus active et d'une détente plus prolongée, on ait pu modifier le diagramme comme dans la figure iOU bit de manière que lessurfoces couvertes de hachures soient égales, et que leur somme soit nulle lorsque l'on tient compte de leurs signes : il n'y aura plus de chaleur cédée par les parois pendant l'échappement, mais leur action nuisîlde s'exercera encore en élevant le titre du mélange qui s'échappe au condenseur, celte élévation de titre provenant, en définitive, de ce que la chaleur enlevée par les parois pendant l'admission rentre dans le cycle, avec une partie de la chaleur de l'enveloppe, à une température inférieure à T, (*).

L'état de choses que nous venons d'indiquer ne se réalise jamais; il est théoriquement possible, à la condition que le point C, soit amené sur la coui'be de saturation du poids de fluide admis dans le cylindre, ou en dehors de cette courbe (vapeur sèche ou surchauffée); car, s'il en est ainsi, les parois du cylindre étant sèches, la quantité de ebaleor qu'elles peuvent céder pendant l'échappement est très réduite.

Il est possible aussi qu'au point de vue de l'action des parois, l'eau due à l'altération du titre, qui se forme au sein de toute la masse, se

1. Pour un même volume de cylindre recevant IntéHenremenl le même poids de vapeur, la chaleur perdue au rérrigérant à l'exclusion de celle de la pai>oi, (surr. k K C'i Cl c), augmente lorsque l'on parvient par l'effet d'une enveloppe

fluB active i relever la courbe de détente. Tout n'est donc pas bônéfloe dans es moyens par lesquels on combat l'action de la paroi.

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Di3ilBedb,G00gle

Le poids * introduit dans le cylindre s'ajoule au poids (i, qui d'après notre hypothèse, se trouve a la même pression. Nous supposons aussi que la vapeur de l'espace nuisible n'est pas surchauffée. Traçons séparément le diagramme KMN, relatif au poids v sorti de la ciiaudière avec le titre x, ; et rapportons sur ce diagramme, en prenant KU comme origine, l'entropie du poids i* (il suffit de porter KA', = XA,, MB',= XB,). La chaleur cédée â la paroi pendant la compression sera aussi représentée par la surface marquée de hachures horizontales, et l'entropie du poids ji + v, à la fin de l'introduction, s'il n'y avait pas de condensation pendant cette période, serait l'abscisse du point N, choisi de telle manière que NN.^MB',.

Or, la vapeur se condense pendant l'introduction, et cède à la paroi sa chaleur de vaporisation, ce qui ramène le point N, en C,, on a donc :

B = — rect. C, b'

La courbe de détente est C, D, ; l'enveloppe cède la quantité de cbaleur N,«'.

L'équation de condition entre les échanges de chaleur de la vapeur à la paroi, et vice verta donnera :

B =t'K'B,' A.'o' + ITCFID.d.

L'effet de la compression est aussi de contribuer au réchauffement des parois; par conséquent, si, d'une part,lachaleur correspondante est perdue par le poids y., d'autre part, la condensation pendant l'introduction {et par conséquent la ligne N, C,) est moindre. Nous ferons donc ici la même observation qu'au numéro précédent relativement à l'interprétation du diagramme ; si la compression n'existait pas, la ligne C,D, serait différente. Il est utile de faire remarquer que la macliine à parois neutres avec compression adiabatique ramenant la pression initiale dans i'espace nuisible aurait le diagramme K'B',N,D"D', tandis qu'en tenant compte de l'effet des parois, et malgré une dépense plus grande de E, (enveloppe), l'énergie recueillie n'est que A',B',C,D,D'.

Les lignes d'égal volume D"D', D,D', se superposent, parce que, dans les deux machines, nous supposons que le cylindre ait les mêmes dimensions ; cependant, cette coïncidence n'est qu'approximative, car dans la

264 HÀCEIHES A VAPEUR

que dans la machine monocylindrique, attendu que la surface du petit cylindre seule esl en jeu, et que la chute de température est réduite. Dans la machine monocylîndrique, on aurait, par exemple, la ligne de détente B'D'.

Les choses ne peuvent se passer ainsi en réalité, l'avantage que nous venons de signaler est partiellement compensé (137).

S VI HonTement de la cbalenr dans la paroi.

156. — La pénétration de la chaleur à la surface interne de la paroi pendant l'admission, et aoo passage en sens inverse, dépend de conditions qm paraissent, au premier abord, donner prise à t'analyse mathématique.

U. Grashof (■) a étudié le cas, relativement simple, d'une paroi alternativement en contact, sur sa surface interne, et pendant des temps égaux, avec de la vapeur à deux températures différentes : coUes de la chaudière et du condenseur, par exemple ; le même auteur a aussi résolu le cas où la surface extérieure serait en contact avec de la vapeur à température constante, comme dans le cas d'une enveloppe.

11. Kirach, professeur à Cbemnitz, a cherché à se rapprocher davantage des conditions oîi se trouve le cylindre de la machine à vapeur, en partant d'une hypothèse d priori sur l'état de la surface interne, â savoir que celle-ci possède toujours la température de la vapeur avec laquelle elle est en contact. Cette température peut s'exprimer en fonction du temps, d'après le diagramme des pressions, tout au moins lorsqu'on suppose la vapeur saturée, ce qui est le cas ordinaire.

Pour pouvoir effectuer l'intégration, M. Kirsch a exprimé analytiquement la température de la surface interne au moyen de la série de Foucylindrique de môme puissance et fonctionnant d&ns les mêmes conditions de détente, mais la différence est Tort peLite, attendu que ta cbaleur perdue par rayonnement se chiffre par 3 ou 3 pour- 100 seulement de celle reçue par les machines, au moins dans les conditions ordinaires,